การวิจัยขั้นพื้นฐาน การวิจัยขั้นพื้นฐาน การคำนวณตำราข้อเหวี่ยงแบบกด เบี้ยเลี้ยง

เครื่องบินเจ็ตเหนือเสียงมีโครงสร้างเป็นระยะซึ่งประกอบด้วยเซลล์รูปทรงกระบอกซ้ำ หากการออกแบบเจ็ทออฟซึ่งกำหนดเป็นอัตราส่วนของความดันที่ทางออกของหัวฉีดเหนือเสียงต่อความดันในสิ่งแวดล้อมแตกต่างจากความสามัคคีอย่างมีนัยสำคัญจากนั้นในโครงสร้างคลื่นกระแทกของเจ็ทคลื่นกระแทกโดยตรงจะกลายเป็น มองเห็นได้ชัดเจนซึ่งเรียกว่า Mach disk ดิสก์ Mach มีขนาดที่สำคัญเฉพาะในลำกล้องแรกของเครื่องบินเจ็ตและบางครั้งก็มีขนาดที่สอง อย่างไรก็ตาม การมีอยู่ของมันส่งผลกระทบอย่างมากต่อรูปทรงปลายน้ำของเครื่องบินไอพ่น ความล้มเหลวในการสร้างวิธีการคำนวณไอพ่นมักจะเกี่ยวข้องกับการไม่สามารถหาตำแหน่งของดิสก์ Mach ได้ ในทางกลับกัน การไหลในบริเวณใกล้เคียงของดิสก์ Mach นั้นโดดเด่นด้วยการไล่ระดับแรงดันขนาดใหญ่และปฏิกิริยาระหว่างกันแบบหนืดและล่องหน ปฏิกิริยาการเผาไหม้และการแตกตัวเกิดขึ้นในเครื่องบินไอพ่นของเครื่องยนต์จรวดในบริเวณด้านหลังจาน Mach ซึ่งนำไปสู่การเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิ ความดัน และฟลักซ์การแผ่รังสีที่เพิ่มขึ้นอย่างมีนัยสำคัญ แม้จะมีความสำคัญในทางปฏิบัติของปัญหา แต่ก็ยังขาดทฤษฎีที่สมบูรณ์ของการก่อตัวของจาน Mach ในเครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียง ข้อมูลที่จำเป็นเกี่ยวกับการกำหนดค่าสามเท่าของคลื่นกระแทกแสดงไว้ด้านล่างคำอธิบายของแบบจำลอง "การกำหนดค่า Mach แบบอยู่กับที่" รวมถึงเหตุผลสำหรับการประยุกต์ใช้กับปัญหาในการคำนวณ Mach ในไอพ่นแก๊สในอุดมคติที่มีความเร็วเหนือเสียง

จุดสามจุด

การกำหนดค่าคลื่นกระแทกสามเท่า

การกำหนดค่า Mach นิ่ง

การสะท้อนการกระโดดไม่สม่ำเสมอ

สะท้อนการกระโดดปกติ

ขามัค

ดิสก์มัค

1. พลวัตของแก๊สของเครื่องบินไอพ่น nonisobaric ที่มีความเร็วเหนือเสียง / V.S. Avduevsky, E.A. Ashratov, A.V. Ivanov, U.G. ปิรุมอฟ. - M.: Mashinostroenie, 1989 .-- 320 p.

2. Belyaev N.M. , Karteshkin V.A. การตรวจสอบพารามิเตอร์ของเจ็ทแก๊สเย็นที่มีการขยายเสียงต่ำ - Dnepropetrovsk: DGU, 1982 .-- 14 p.

3. Bulat P.V. , Zasukhin O.N. , Uskov V.N. การก่อตัวของเครื่องบินไอพ่นที่มีการเริ่มต้นอย่างราบรื่นของหัวฉีด Laval // การเปลี่ยนแปลงของแก๊สและการแลกเปลี่ยนความร้อน ปัญหา 10. ก๊าซไหลในช่องและไอพ่น - SPb.: สำนักพิมพ์ SPU, 1993. - S. 1-22.

4. Melnikov D.A. การสะท้อนของคลื่นกระแทกจากแกนสมมาตร // กลศาสตร์และวิศวกรรมเครื่องกล - พ.ศ. 2505 - ลำดับที่ 3 เอ็ด Academy of Sciences ของสหภาพโซเวียต

5. การรบกวนการแตกของแก๊สไดนามิกแบบอยู่กับที่ / V.N. Uskov et al. - โนโวซีบีสค์: VO "Science", 1995. - 180 p.

6. Uskov V.N. การรบกวนของความไม่ต่อเนื่องของแก๊สไดนามิกแบบอยู่กับที่ เครื่องบินไอพ่นแก๊สเหนือเสียง - โนโวซีบีสค์: เนาก้า, 1983 .-- ส. 82-96.

7. Abbett M.J. , Mach Disk ในท่อไอเสียที่ไม่ขยาย // AIAA Journal - พ.ศ. 2514 - เล่ม 9 มี.ค. - ร. 512-514.

8. แดชเอสเอ็ม Seiner J.M. , Wolf D.E. การวิเคราะห์เจ็ตส์ที่ใช้จ่ายน้อยเกินไปที่ปั่นป่วน ส่วนหนึ่ง. 1: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - ฉบับที่ 23, 23 เมษายน - ร. 505-514.

9. แดชเอสเอ็ม Seiner J.M. , Wolf D.E. การวิเคราะห์เจ็ตส์ที่ใช้จ่ายน้อยเกินไปที่ปั่นป่วน ส่วนหนึ่ง. 2: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - ฉบับที่ 23, 23 พ.ค.

10. แดชเอสเอ็ม ธอร์ป อาร์.ดี. Shock - จับโมเดลของ One- และ Two-Phase Supersonic Exhaust Flow // AIAA J. - กรกฎาคม 1981. - vol. 19. - ร. 842-851.

11. Dash S.M. , Sinha N. ขั้นตอนการรวม Noninteractive Cross - Flow สำหรับความดัน - การวิเคราะห์แยกของสองมิติ, ปัญหา Subsonic Mixin // AIAA J. - 1985. - vol. 23 ม.ค. - ร. 183-185.

12. Dash S.M. , Sinha N. , York B.J. การวิเคราะห์โดยปริยาย / ชัดแจ้งของปรากฏการณ์เชิงโต้ตอบในสารเคมีที่มีความเร็วเหนือเสียง - การเข้าถึงปัญหาการผสมและเลเยอร์ขอบเขต // กระดาษ AIAA 8517, 17 กรกฎาคม 1985

13. Dash S.M. , Wolf D.E. ปรากฏการณ์เชิงโต้ตอบในปัญหา Supersonic Jet Mixin ส่วนหนึ่ง 1. - AIAA J. - พ.ค. 2527 - หน้า 905-913.

14. Dash S.M. , Wolf D.E. , Pergament H.S. แบบจำลองการรองรับแรงกระแทกสำหรับสองเฟส เข้าถึงการไหลของสารเคมีในหัวฉีดจรวดและดิฟฟิวเซอร์ - AIAA P. 85-0

15. Jungowski W.M. การไหลเข้าของท่อน้ำทิ้ง ไดนามิกของไหล - พ.ศ. 2512. - เล่ม. 4. - หน้า 231-241.

เครื่องบินเจ็ทเหนือเสียง (รูปที่ 1)ในกรณีทั่วไปของการไหลออกจากหัวฉีดของเครื่องบินที่เคลื่อนที่ด้วยความเร็วระดับหนึ่ง มันคือชุดของคลื่นกระแทก พื้นผิวของความไม่ต่อเนื่องในแนวสัมผัสของความเร็ว และพื้นที่ของการไหลที่ราบรื่น การปรากฏตัวของการหายากด้านล่างในภูมิภาค 1, คลื่นบีบอัด 3, 7 ที่เกิดจากการทำงานร่วมกันของเจ็ตกับกระแสโคเคอร์เรนต์เหนือเสียง 2, ชั้นผสม 4, 9, 10, เกิดขึ้นที่ความไม่ต่อเนื่องในแนวสัมผัส, นำไปสู่การก่อตัวของแรงกระแทกที่ซับซ้อน- โครงสร้างคลื่น (SWS) ของเครื่องบินไอพ่น ประกอบด้วยคลื่นหายาก 4, 6 และคลื่นกระแทก เหตุการณ์กระแทก 5 สะท้อนจากแกนเสมอด้วยการก่อตัวของคลื่นกระแทกสามรูปแบบหรืออย่างที่พวกเขาพูดกันว่าเป็นจุดสามจุด การกระแทกโดยตรงที่จุดสามจุดเรียกว่าดิสก์ Mach หรือดิสก์ Mach และการกระแทก 8 เป็นจุดสะท้อน

ควรสังเกตว่าเมื่อแรงกระแทกตกกระทบเข้าใกล้แกนสมมาตร ความโค้งของมัน ถึงσ มีแนวโน้มเป็นอนันต์เพราะ ถึง σ ~ y-1 ดังนั้น เงื่อนไขสำหรับการก่อตัวของจานมู่เล่ในเจ็ตนอกแบบจึงถูกสร้างขึ้นเสมอ ข้อเท็จจริงนี้สอดคล้องกับสิ่งที่ทราบจากผลงานของ D.A. Melnikov (1962) ข้อเสนอเกี่ยวกับความเป็นไปไม่ได้ของการสะท้อนปกติของคลื่นกระแทกจากแกนสมมาตรซึ่งระบุด้วย เงื่อนไขความเข้ากันได้แบบไดนามิก(ยูดีเอส) บนคลื่นกระแทก... บนแกนสมมาตร เงื่อนไขของความเสมอภาคถึงศูนย์ของมุมเอียงของเวกเตอร์ความเร็วและความโค้งของกระแสน้ำที่อยู่เบื้องหลังแรงกระแทกสะท้อนกลับต้องเป็นไปตามนั้น แต่ที่ y= 0 เป็นไปไม่ได้

ข้าว. 1. การไหลของความเร็วเหนือเสียงรอบด้านล่างของเครื่องบิน: 1 - พื้นที่ด้านล่าง; 2 - กระแสร่วม; 3 - โช๊คท้าย; 4 - เส้นแบ่งของกระแส; 5 - กระโดดแขวน; 6 - ภูมิภาคเปรี้ยงปร้างของชั้นผสม; 7 - คลื่นอัดและการกระแทกปิด; 8 - กระโดดสะท้อน; 9 - พื้นที่ผสมด้านหลังดิสก์ Mach; 10 - ชั้นผสมที่ขอบเขตเจ็ต

แบบจำลองการสร้างแผ่นดิสก์ Mach - ประวัติการศึกษา

ให้เราอาศัยรายละเอียดเพิ่มเติมเกี่ยวกับคำถามเกี่ยวกับตำแหน่งของดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ต ดิสก์ Mach จะสังเกตเห็นได้เฉพาะในกระบอกแรกและบางครั้งในกระบอกที่สอง อย่างไรก็ตาม การมีอยู่ของมันส่งผลกระทบอย่างมากต่อรูปทรงปลายน้ำของเครื่องบินไอพ่น

ความล้มเหลวในการสร้างวิธีการคำนวณไอพ่นมักจะเกี่ยวข้องกับการไม่สามารถหาตำแหน่งของดิสก์ Mach ได้ การวิเคราะห์โดยละเอียดของปัญหานี้ดำเนินการใน ซึ่งมีการกล่าวถึงสมมติฐานต่างๆ ที่มีอยู่ในเอกสารเกี่ยวกับการเปลี่ยนผ่านจากการสะท้อนปกติของคลื่นกระแทกจากแกนไปเป็นคลื่นที่ไม่ปกติ (Mach) ที่มีชื่อเสียงที่สุดของพวกเขาคือสิ่งที่เรียกว่าขั้นตอน Abbet ซึ่งมักถูกกล่าวถึงในผลงานที่มีชื่อเสียงของ Dash ที่อุทิศให้กับการสร้างวิธีการคำนวณคบเพลิงของเครื่องยนต์จรวดทางยุทธวิธีที่ขับเคลื่อนด้วยของแข็งตลอดจนข้อสันนิษฐานต่างๆเกี่ยวกับขนาดของ แรงกดด้านหลังช็อกสะท้อนที่จุดสามจุด เราจะไม่พิจารณาอย่างหลังเพราะ วันนี้เป็นที่ทราบกันดีอยู่แล้วว่าไม่มีผลบังคับใช้โดยทั่วไป

ขั้นตอนของ Abbet สร้างความคล้ายคลึงระหว่างดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ตกับคลื่นกระแทก (PUW) ที่เกิดขึ้นเมื่อหัวฉีด Laval ถูกปล่อย ในขั้นต้น สันนิษฐานว่าความดันในส่วนตัดขวางต่ำสุดของการไหลด้านหลังดิสก์ Mach นั้นเท่ากับความดันบรรยากาศ ต่อมาปรากฎว่าข้อสันนิษฐานนี้เป็นจริงโดยประมาณในเครื่องบินไอพ่นที่มีการขยายตัวต่ำเกินไปเท่านั้น ซึ่งส่วนที่ปั่นป่วนจะเริ่มขึ้นทันทีหลังจากถังแรก ในเครื่องบินเจ็ตที่คำนวณได้น้อย สมมติฐานของ Abbet ทำให้เกิดข้อผิดพลาดมากเกินไป

สมมติฐานของ Abbet นั้นได้รับการปรับปรุงโดย Dash โดยถือว่าในส่วนวิกฤตที่อยู่เบื้องหลังดิสก์ Mach นั้นเงื่อนไข "ลำคอ" เป็นที่พอใจ กล่าวคือ ความเร็วของกระแสจะเท่ากับความเร็วของเสียงในเครื่อง หากมีการระบุตำแหน่งของจุดสามจุดบนแรงกระแทกที่ตกลงมา เงื่อนไขเริ่มต้นสำหรับการคำนวณการไหลที่ล้อมรอบด้วยดิสก์ Mach และความต่อเนื่องในแนวสัมผัสจะถูกกำหนด เมื่อพิจารณาโฟลว์นี้เป็นมิติเดียว เราสามารถคำนวณในลักษณะเดียวกับในหัวฉีดลาวาล หากเป็นผลมาจากการคำนวณในส่วนการไหลต่ำสุดที่อยู่เบื้องหลังดิสก์ Mach ความเร็วเท่ากับความเร็วของเสียงในท้องที่จากนั้นในกระบวนงาน Abbet-Dash จะถือว่าตำแหน่งของดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ตคือ เลือกอย่างถูกต้อง

ในบรรดารุ่นอื่น ๆ เกณฑ์ที่อธิบายการทดลองได้รับการยืนยันอย่างดีตามที่การก่อตัวของดิสก์ Mach เกิดขึ้นเมื่อความเข้มของการกระโดดของเหตุการณ์ถึงค่า เจ = เจ 0 ที่สอดคล้องกัน การกำหนดค่า Mach นิ่ง(คิวเอ็มเอส) . การกำหนดค่าของคลื่นกระแทกดังกล่าวได้รับการศึกษาโดยละเอียดเกี่ยวกับปัญหาการสะท้อนของคลื่นกระแทกจากผนังทึบ
การให้เหตุผลทางอ้อมของเกณฑ์ J 0 คือการแก้ปัญหาลำดับที่หนึ่งเกี่ยวกับการกำหนดค่าสามเท่าของคลื่นกระแทก (การกระโดด)หากทำการคำนวณอย่างเป็นทางการของการกำหนดค่าสามของคลื่นกระแทกที่แต่ละจุดของการกระแทกแบบห้อย (เหตุการณ์บนแกนสมมาตร) จากนั้นที่ความเข้ม NS< J 0 ความไม่ต่อเนื่องของเส้นสัมผัสที่ส่งออก τ มีความโค้งเป็นบวก ณ จุดกระโดดที่ เจ = เจ 0 ความโค้ง τ กลายเป็นค่าลบ ซึ่งสอดคล้องกับแนวคิดเชิงประจักษ์ที่จัดตั้งขึ้นเกี่ยวกับรูปร่างของความไม่ต่อเนื่องในแนวสัมผัส

ข้อมูลโดยย่อเกี่ยวกับทฤษฎีการกำหนดค่ากระโดดสามเท่า

การกำหนดค่าสามส่วน (TC) ของคลื่นกระแทก (แรงกระแทก) เป็นโครงสร้างคลื่นกระแทกที่ประกอบด้วยหน้าช็อกสามส่วน σ ตัดกันบนเส้นบางเส้นและพื้นผิวที่ไม่ต่อเนื่องในแนวสัมผัส τ เล็ดลอดออกมาจากเส้นนี้ (รูปที่ 2) σ 1 เรียกว่า ช็อตขาเข้า σ 2 - ขาออก σ กับ - ช็อตหลัก

ข้าว. 2. การกำหนดค่าคลื่นกระแทกสามเท่า

การกำหนดค่าสามเท่าพบในกรณีของการสะท้อนที่ผิดปกติของการกระแทกจากพื้นผิวแข็งและจากแกนสมมาตรในกระแสตามแกนสมมาตรในปัญหาบางอย่างของปฏิสัมพันธ์ของคลื่นกระแทกตอบโต้และในปฏิกิริยาของคลื่นกระแทกที่แซงหน้า เป็นครั้งแรกที่มีการแนะนำแนวคิดของ TC ในปัญหาคลื่นกระแทกที่วิ่งบนลิ่ม ขณะที่แผ่ขยายไปตามลิ่ม ความเข้มของคลื่นตกกระทบจะเพิ่มขึ้น และพื้นผิวโค้งงอ โดยคงตั้งฉากกับพื้นผิวลิ่ม เริ่มตั้งแต่ชั่วขณะหนึ่ง คลื่นกระแทกแตกแขนงออกเป็นรูปร่าง ขามัค.

ต่อมาได้ทำการศึกษากรณีสะท้อนแรงกระแทกจากผนังทึบที่อยู่นิ่งนิ่ง เมื่อเกิดแรงกระแทกที่ผนังระดับต่ำ จะสะท้อนจากผนังในลักษณะปกติ (รูปที่ 3) โดยเริ่มต้นจากระดับความเข้มข้นหนึ่ง แรงกระแทกที่สะท้อนกลับไม่สามารถเปลี่ยนการไหลในลักษณะที่เวกเตอร์ความเร็วที่อยู่ด้านหลังขนานกับผนังได้อีกต่อไป เนื่องจาก มุมจำกัดของการไหลหมุนที่ช็อต ซึ่งคำนวณจากเลขมัคหลังช็อตแรก น้อยกว่ามุมเอียงของเวกเตอร์ความเร็วกับพื้นผิวของผนังด้านหลังช็อตแรก จากนั้นการสะท้อนจะเกิดขึ้นอย่างผิดปกติกับการก่อตัวของ SMC ตรงกันข้ามกับกรณีที่ไม่อยู่นิ่ง ความเข้มของขามัคเท่ากับสูงสุด เจ ม. (ม.).

สะดวกในการศึกษาโครงแบบไตรภาคบนระนาบของขั้วช็อก lnJ-β , ฉายาตามลักษณะนิสัย เส้นโค้งรูปหัวใจการวิเคราะห์โดยละเอียดของเส้นโค้งรูปหัวใจ จุดเอกพจน์ ขอบเขตของการดำรงอยู่ของ TC ตามการจำแนกประเภท มีการกำหนดค่าสามแบบ TK-1, TK-2 และ TK-3

ข้าว. 3. ปกติ (ซ้าย) และปกติ (ขวา) การสะท้อนแรงกระแทกจากผนัง: σ กับ - ขามัค

การกำหนดค่าสามเท่า TK-1เกิดขึ้นจากปฏิกิริยาของคลื่นกระแทกฝ่ายตรงข้ามในทิศทางต่างๆ เช่น ในการรับอากาศที่มีความเร็วเหนือเสียงของการบีบอัดภายใน ТК-1 สอดคล้องกับจุดตัดของกิ่งด้านซ้ายของขั้วโลก (รูปที่ 4) เมื่อความเข้มของแรงกระแทกที่เข้ามา 1 เพิ่มขึ้น จุดตัดจะเคลื่อนไปทางด้านบนของขั้วหลักจนกว่าจะถึงจุดนั้น ช่วงเวลานี้สอดคล้องกับ SMC

TC-1 สามารถใช้ได้กับหมายเลข Mach เท่านั้น M> M T

ที่ค่ามัคล่าง ขั้วจะไม่ตัดกัน ด้วยเลขมัคเท่ากับ เอ็ม ที,หลังจากการกระโดด ความดันสถิตสูงสุดจะถึง ที่เลขชี้กำลังอะเดียแบติก γ (สำหรับอากาศ γ = 1.4) การกำหนดค่าสามเท่า TK-2เกิดขึ้นเมื่อคลื่นกระแทกสะท้อนจากผนังไม่สม่ำเสมอ ความแตกต่างจาก TK-1 คือใน TK-2 ทิศทางการโก่งตัวของกระแสที่โช้คหลัก (ก้านมัค) จะกลับด้าน (รูปที่ 5) เมื่อความเข้มของการกระโดดเพิ่มขึ้น NS 1 กระโดดหลัก 4 โค้ง เมื่อแรงกระแทก 1 สะท้อนจากผนัง ขา Mach จะงอเข้าหาผนังในแนวตั้งฉาก

ข้าว. 4. การกำหนดค่าสามเท่า TK-1

ข้าว. 5. การกำหนดค่าสามเท่า TK-2

การกำหนดค่าสามเท่า TK-3เกิดขึ้นในปฏิสัมพันธ์ของการแซงคลื่นกระแทกในทิศทางเดียว การศึกษาของพวกเขามีความสำคัญในทางปฏิบัติอย่างมากสำหรับการออกแบบช่องรับอากาศอัดภายนอกที่มีความเร็วเหนือเสียง การกำหนดค่าการกระโดดสามครั้งและดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ท

ให้เราอาศัยรายละเอียดเพิ่มเติมเกี่ยวกับการกำหนดค่าสามเท่าของ TK-2 ตั้งแต่ เกี่ยวข้องโดยตรงกับปัญหาการคำนวณ Mach Disk ในเครื่องบินเจ็ทที่มีความเร็วเหนือเสียง โครงแบบสามแบบ TK-1 และ TK-2 แยกจากกันด้วยโครงแบบ Mach แบบอยู่กับที่ ซึ่งสอดคล้องกับกรณีที่ขั้วช็อกทุติยภูมิตัดกับขั้วหลักที่ปลายสุด ใน SMC (รูปที่ 6) โช้คหลัก (4) เป็นแบบตรง ความเข้มของลักษณะ NSได้ 0 จากการแก้สมการลูกบาศก์ที่สอดคล้องกับจุดตัดของขั้วที่จุดยอดของขั้วหลัก (รูปที่ 6)

z 0 = เจ 0 ,

ข้าว. 6. การกำหนดค่า Mach แบบอยู่กับที่ (SMC)

สำหรับเลขมัคเฉพาะบางตัว เอ็ม โอ.ใน SMC ขั้วที่สอดคล้องกับแรงกระแทกที่เข้ามา 1 จะตัดผ่านด้านบนของขั้วหลักที่จุดมุมการหมุนที่จำกัด 4 (รูปที่ 7)

ดังนั้น สมการยอดเยี่ยมสำหรับจำนวนเอกพจน์จึงมีดังต่อไปนี้ M 0R:

อัตราต่อรอง ฉันมีความหมายเดียวกับในสมการที่แล้ว

ด้วยเลขมัคน้อยกว่า เอ็มโอขั้วตัดกับแกน y ภายในขั้วหลัก และมักใช้ความเข้มเป็นเกณฑ์สำหรับการเปลี่ยนไปใช้การสะท้อนที่ไม่ปกติ เจอาร์ซึ่งสอดคล้องกับแทนเจนซีของขั้วกับแกนพิกัด (รูปที่ 8) ซึ่งทำให้สามารถหาค่าของความเข้มนี้ได้จากการแก้ปัญหาของสมการต่อไปนี้:

ข้าว. 7. การกำหนดค่าพิเศษตาม MOR

ในกรณีที่อยู่กับที่ เกณฑ์นี้ยังไม่ได้รับการยืนยันจากการทดลอง

การทดสอบสมมติฐาน SMC สำหรับกรณีของการก่อตัวของดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ท

ในการตรวจสอบความสอดคล้องของขั้นตอนการคำนวณกับข้อมูลการทดลองอย่างถูกต้อง จำเป็นต้องลดอิทธิพลของเอฟเฟกต์หนืดในการทดลอง ซึ่งบิดเบือนรูปแบบการไหลในบริเวณใกล้เคียงขอบหัวฉีดให้เหลือน้อยที่สุด สิ่งนี้สามารถทำได้ในโรงงานที่เจ็ตไหลจากหัวฉีดโซนิคที่มีตัวป้องกันด้านล่าง ภายในหัวฉีดดังกล่าว ชั้นขอบเขตมีขนาดเล็ก และไม่มีการไหลออกที่ขอบ

ข้าว. 8. TC ที่สอดคล้องกับ J = JR, M< МOR

การทดลองที่คล้ายกันได้ดำเนินการที่มหาวิทยาลัย Dnepropetrovsk ในรูป 9 และ 10 แสดงการพึ่งพาของการลบ หลี่จากทางออกหัวฉีดของส่วนตัดขวางของไอพ่นที่มีลักษณะเฉพาะ เช่นเดียวกับค่าของเส้นผ่านศูนย์กลาง NSขององค์ประกอบที่สอดคล้องกันของลำกล้องแรกของเครื่องบินเจ็ตจากพารามิเตอร์ที่คล้ายคลึงกันซึ่งได้มาจากการคำนวณโดยวิธีการแสดงลักษณะเฉพาะ

ข้าว. 9. การเปรียบเทียบการถอดส่วนหลักของลำกล้องแรกของเครื่องบินเจ็ตที่ขยายต่ำกว่าความเป็นจริงซึ่งได้จากการคำนวณกับข้อมูลการทดลอง:
L b คือระยะทางจากทางออกของหัวฉีดถึงจุดตัดของแรงกระแทกสะท้อนกับขอบเขตเจ็ต L ВС - ระยะห่างจากทางออกหัวฉีดไปยังส่วนที่มีเส้นผ่านศูนย์กลางสูงสุดของโช้คแขวน L M คือระยะทางจากทางออกของหัวฉีดไปยังส่วนที่มีเส้นผ่านศูนย์กลางสูงสุดของขอบเขตเจ็ต L DM - ระยะทางจากทางออกหัวฉีดไปยังดิสก์มู่เล่

ข้าว. 10. การเปรียบเทียบผลการคำนวณเส้นผ่านศูนย์กลางขององค์ประกอบหลักของลำกล้องปืนลำแรกของเครื่องบินเจ็ตกับการทดลอง: D ВС - เส้นผ่านศูนย์กลางสูงสุดของโช้คแขวน D M - เส้นผ่านศูนย์กลางสูงสุดของขอบเขตเจ็ต D DM - เส้นผ่านศูนย์กลางของจานบิน

เลือกจุดสามจุดบนโช้คห้อยในส่วนที่ความเข้มของโช้คห้อยเท่ากับ เจ 0... ไม่เพียงแต่ในเชิงคุณภาพเท่านั้น แต่ยังสังเกตข้อตกลงเชิงปริมาณที่น่าพอใจกับการทดลองอีกด้วย

บทสรุป

แสดงให้เห็นว่าแบบจำลองของการกำหนดค่า Mach แบบอยู่กับที่ทำให้สามารถคาดการณ์ตำแหน่งของดิสก์ Mach ในเครื่องบินเจ็ทที่มีความเร็วเหนือเสียงได้ดี เมื่อคำนวณดิสก์ Mach ที่จุดแขวนโช้คที่ความเข้ม เจ = เจ 0เป็นไปได้ที่จะกำหนดเส้นผ่านศูนย์กลางของ Mach Disc และระยะห่างจากทางออกหัวฉีด ผลการคำนวณพบว่าเห็นด้วยกับการทดลอง อาร์กิวเมนต์ข้างต้นสามารถใช้เป็นข้อพิสูจน์ทางอ้อมของแบบจำลองเท่านั้น เหตุผลตามทฤษฎีและผลของการศึกษาเชิงคำนวณและเชิงทดลองเต็มรูปแบบอยู่นอกเหนือขอบเขตของงานนี้ และจะได้รับการพิจารณาแยกกัน

ผู้วิจารณ์:

Baranov I.V., วิทยาศาสตรดุษฎีบัณฑิต, ศาสตราจารย์, รองผู้อำนวยการสถาบันความเย็นและเทคโนโลยีชีวภาพ, มหาวิทยาลัยวิจัยแห่งชาติเซนต์ปีเตอร์สเบิร์ก เทคโนโลยีสารสนเทศ, กลศาสตร์และทัศนศาสตร์ ", เซนต์ปีเตอร์สเบิร์ก;

Pelenko VV, Doctor of Technical Sciences, ศาสตราจารย์, รองผู้อำนวยการฝ่ายวิชาการของ Institute of Cold and Biotechnology, St. Petersburg National Research University of Information Technologies, Mechanics and Optics, St. Petersburg

ได้รับผลงานเมื่อ 20.07.2012

การอ้างอิงบรรณานุกรม

Uskov V.N. , Bulat P.V. , Prodan N.V. ประวัติของการศึกษาการสะท้อนที่ผิดปกติของการกระโดดของการผนึกจากแกนสมมาตรของเครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียงที่มีรูปแบบของ MAX DISK // การวิจัยขั้นพื้นฐาน - 2555. - ลำดับที่ 9-2. - ส. 414-420;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (วันที่เข้าถึง: 07/29/2019) เรานำวารสารที่ตีพิมพ์โดย "Academy of Natural Sciences" มาให้คุณทราบ

ผลการค้นหา

ผลลัพธ์ที่พบ: 47824 (1.49 วินาที)

เข้าฟรี

จำกัดการเข้าถึง

กำลังชี้แจงการต่ออายุใบอนุญาต

ประสิทธิภาพเชิงนันทนาการและเชิงวิชาชีพของงานวัฒนธรรมกายภาพมวลชนในหอพักอาชีวศึกษา (เช่น อาคารหลังหนึ่ง)

ม.: PROMEDIA

ดังนั้นชุดจำลองบังคับสำหรับช่างก่ออิฐเช่นรวม "แผ่นสุขภาพ" สำหรับช่างประปา - ช่างเชื่อมแก๊ส

การแสดงตัวอย่าง: การปรับปรุงสุขภาพและประสิทธิภาพเชิงวิชาชีพของงานมวลกายในหอพักของโรงเรียนอาชีวศึกษา (ในตัวอย่างอาคารที่หนึ่ง) .pdf (0.3 Mb)

ผู้ให้บริการของดิสก์แม่เหล็ก<...>ผู้ใช้และแม้แต่โปรแกรมเมอร์มักจะพูดว่า "ไดรฟ์ A:", "ไดรฟ์ B:" เป็นต้น<...>จากดิสก์ ตัวอย่างเช่น ไปยังหน้าจอ ไปยังดิสก์อื่น หรือไปยังเครื่องพิมพ์<...>คุณครูเตรียมเป้าหมายนี้: แผ่นที่สำหรับสถานที่ทำงานแต่ละแห่ง (ในแต่ละดิสก์ Mikron พร้อมข้อความ<...>รายการชื่อไฟล์ที่เก็บไว้ในดิสก์เรียกว่าไดเร็กทอรีดิสก์

ดูตัวอย่าง: สารสนเทศเกรด 3.pdf (0.6 Mb)

ลำดับที่ 5 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2015]

การไหลที่อยู่เบื้องหลังแรงกระแทกสะท้อนกลับเป็นแบบเหนือเสียง และด้านหลังดิสก์ Mach เป็นแบบเปรี้ยงปร้าง<...> <...>ไปยังดิสก์ Mach ที่ rA = 0.35 และ rA = 0.26<...>โซนการไหลแบบเปรี้ยงปร้างหลังดิสก์ Mach<...>ไปยังดิสก์ Mach ที่ rA = 0.35 และ rA = 0.26

ดูตัวอย่าง: Thermophysics and Aeromechanics No. 5 2015.pdf (0.6 Mb)

ผลลัพธ์ของการจำลองเชิงตัวเลขของการรั่วไหลของไอพ่นที่กระจายแก๊สแบบพัลซิ่งที่ขยายต่ำกว่ามาตรฐานที่มีอนุภาคความเข้มข้นสูงไปบนสิ่งกีดขวางที่แข็งและไม่มีขอบเขตตามขวางจะถูกนำเสนอ มีการศึกษาคุณลักษณะเฉพาะของปฏิสัมพันธ์ดังกล่าวโดยเฉพาะอย่างยิ่งการก่อตัว "ผิดปกติ" ของโครงสร้างคลื่นกระแทกของการไหลสองเฟสที่ความเร็วเปรี้ยงปร้างในก๊าซพาหะและการพัฒนาของการสั่นในตัวเอง

ความแตกต่างบางประการ เช่น ขนาดที่คำนวณได้ของดิสก์ Mach นั้นใหญ่กว่าที่สังเกตได้ในการทดลอง (รูปที่<...>ในกรณีนี้ ดิสก์ Mach 1 สำหรับกรณีที่ความเข้มข้นเริ่มต้นของอนุภาค (รูปที่ 4) ประกอบด้วยสองส่วน<...>นี่เป็นเพราะกระแสน้ำวนของส่วนผสม 2 ซึ่งอยู่ติดกับจาน Mach ใกล้กับแกนสมมาตร<...>ในรุ่นที่สองหลังดิสก์ Mach x ′ ′ = 6<...>จากนั้นสื่อแบบสองเฟสจะวิ่งไปยังสิ่งกีดขวางด้วยการก่อตัวของดิสก์ Mach 4

วิธีการแก้ไขข้อมูล PIV สำหรับการสร้างความเร็วของแก๊สขึ้นใหม่จากความเร็วของอนุภาคในเครื่องบินไอพ่นที่มีความเร็วเหนือเสียงที่ขยายต่ำเกินไปถือเป็นวิธีการ วิธีการนี้ใช้การประมาณการชะลอความเร็วของตัวติดตามจากพารามิเตอร์การคลายความเร็วของพวกมัน เพื่อเป็นการแก้ไขข้อมูล PIV ในการประมาณค่าของปฏิกิริยาระหว่างเฟสของนิวตัน แสดงให้เห็นว่าพารามิเตอร์ของการคลายความเร็วของตัวติดตามในกระแสที่มีการกระโดดด้วยความเร็วสามารถกำหนดได้จากข้อมูล PIV เริ่มต้น การแก้ไขด้วยค่าพารามิเตอร์ที่ค้นพบของการคลายเฟสของความเร็วพบว่ามีความแม่นยำดี

<...> <...> <...> <...>

ปัญหาการเริ่มต้นและการรักษาเสถียรภาพของการเผาไหม้การระเบิดของส่วนผสมของอากาศไฮโดรเจนเข้าสู่ช่องสัญญาณแกนสมมาตรที่มีตัวกลางที่มีความยาว จำกัด ในกระแสด้วยเลขมัค M0 = 5 ÷ 9 ความเสถียรของการเผาไหม้ของการระเบิดของสารสัมพันธ์ไฮโดรเจน ส่วนผสมของอากาศที่หมายเลขมัคอิสระ M0> 7. การเปรียบเทียบการกำหนดค่าช่องสัญญาณต่างๆ จะดำเนินการโดยขึ้นอยู่กับค่าแรงขับที่เกิดขึ้นจากการเผาไหม้ของส่วนผสมของไฮโดรเจนกับอากาศ

ของร่างกายส่วนกลางเมื่อกระแสเหนือเสียงความเร็วสูงไหลเข้ามา ดิสก์จะก่อตัวขึ้นใกล้กับแกนสมมาตร<...>ส่วนผสมของไฮโดรเจนและอากาศที่ได้มาสำหรับหัวฉีดที่มีกระบอกสูบด้านในซึ่งช่วยป้องกันการก่อตัวของดิสก์<...>ดังนั้นในหัวฉีดไดเวอร์เจนต์แบบลู่เข้าที่มีแกนสมมาตรโดยไม่มีตัวกลาง ดิสก์จึงถูกสร้างขึ้นในโฟล<...>การไหลของส่วนผสมที่ติดไฟได้เริ่มมีปฏิสัมพันธ์กับตัวกลางซึ่งอยู่ด้านหลังจุดเกิดแผ่นดิสก์<...>Mach และด้านหน้าของมัน (รูปที่ 4)

บทความนี้นำเสนอผลการศึกษาการรั่วของเครื่องบินเจ็ตลมขยายความเร็วเหนือเสียงบนแผงกั้นโลหะที่มีรูพรุนซึ่งมีความหนาจำกัด โดยระนาบด้านหน้าตั้งฉากกับแกนเจ็ต และพื้นผิวด้านข้างไม่สามารถซึมผ่านการไหลของก๊าซได้ เพื่อตรวจสอบผลกระทบของความพรุนต่อลักษณะเฉพาะของแก๊สไดนามิกของปฏิกิริยาของเจ็ตกับสิ่งกีดขวาง พิจารณากรณีของสิ่งกีดขวางที่ไม่มีรูพรุนที่มีเส้นผ่านศูนย์กลางเท่ากัน

เลขมัคในส่วนทางออกคือ Ma = 1.72 ระดับของการออกแบบนอกของการไหลออกของไอพ่นคือ n = 2.1<...>แผ่นกั้นที่มีรูพรุนในรูปของจานที่มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง dp = 100 มม. และความหนา ∆lp = 20 มม. ถูกแทรกเข้าไปในโลหะ<...>เครื่องบินเจ็ทที่มีการขยายความเร็วเหนือเสียงซึ่งมีปฏิสัมพันธ์กับสิ่งกีดขวางที่มีรูพรุน: a คือระยะห่างขั้นต่ำระหว่างดิสก์<...>แอมพลิจูดการสั่นสะเทือนของดิสก์ Mach ตามแกนเจ็ตคือ 0.15da<...>T. 56, N-◦ 3 สอดคล้องกับการหมุนของการไหลผ่านมุมเท่ากับ90◦ในขณะที่ดิสก์ Mach อยู่ที่สัมพัทธ์

ครั้งที่ 1 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2018]

ผู้ก่อตั้งวารสาร: สาขาไซบีเรียของ Russian Academy of Sciences Institute of Thermophysics NS. Kutateladze SB RAS สถาบันกลศาสตร์เชิงทฤษฎีและประยุกต์ ส.อ. Khristianovich SB RAS หัวข้อทางวิทยาศาสตร์หลักของวารสารคือ: - พลศาสตร์ของไหล - การถ่ายเทความร้อนและมวล - ความปั่นป่วน - วิธีการและวิธีการของการทดลองทางอากาศและทางอุณหพลศาสตร์ - ฟิสิกส์ของพลาสมาที่อุณหภูมิต่ำ - ปัญหาทางกายภาพและทางเทคนิคของวิศวกรรมกำลัง

อย่างไรก็ตามด้วยการเพิ่มความเร็วในการบินที่สูงกว่า M = 4 ขนาดของดิสก์ Mach จะลดลงอย่างมากและส่วนหน้า<...>ที่หมายเลข Mach ฟรีสตรีมความเร็วเหนือเสียงปานกลาง ดิสก์ Mach มีเส้นขวางที่แน่นอน<...>ขนาดของดิสก์ Mach ลดลงอย่างมากเมื่อจำนวน Mach ของ freestream เพิ่มขึ้น<...>Mach และระบบที่ตามมาของคลื่นกระแทกรูปกรวยที่มีดิสก์ Mach จะเกิดขึ้น<...>ต้องสอดคล้องกับการมีอยู่ของดิสก์ Mach (โดยมีอัตราการไหลแบบเปรี้ยงปร้างอยู่ข้างหลังพวกเขาทันที)

ดูตัวอย่าง: เทอร์โมฟิสิกส์และแอโรเมคานิกส์ # 1 2018.pdf (0.5 Mb)

การจำลองเชิงตัวเลขของการไหลที่เกิดขึ้นระหว่างการฉีดตามขวางของเจ็ทในกระแสเหนือเสียงผ่านหัวฉีดแบบ slotted จะดำเนินการที่แรงดันต่างๆ ในเจ็ทที่ฉีดและในกระแสหลัก สำหรับการคำนวณบนกริดที่มีความละเอียดต่างกัน จะใช้โมเดล Spalart – Almaras turbulence model, k – ε model, k – ω model และ SST model จากการเปรียบเทียบข้อมูลที่คำนวณและทดลองเกี่ยวกับการกระจายแรงดันบนผนัง ความยาวของพื้นที่หมุนเวียน และความลึกของการเจาะไอพ่นในกระแสเหนือเสียง ได้ข้อสรุปเกี่ยวกับความแม่นยำของผลลัพธ์การคำนวณโดยใช้วิธีต่างๆ แบบจำลองความปั่นป่วนและการบังคับใช้ของแบบจำลองเหล่านี้ในการแก้ปัญหาที่คล้ายคลึงกัน

Mach และคลื่นกระแทกเนื่องจากการบีบอัดซ้ำของการไหล<...> <...>การฉีดและความลึกของการเจาะของเจ็ตเข้าสู่กระแสหลัก H ซึ่งถูกกำหนดโดยตำแหน่งของขอบบนของดิสก์<...>มัค<...>มัค 5.

มีการศึกษาเชิงคำนวณและเชิงทฤษฎีเกี่ยวกับคุณสมบัติของการไหลของกระแสเอนทัลปีสูงที่มีความเร็วเหนือเสียงในช่องทางทรงกระบอกแคบ แบบจำลองทางคณิตศาสตร์อยู่บนพื้นฐานของการแก้ระบบไม่นิ่งที่สมบูรณ์ของสมการเนเวียร์ - สโตกส์ในการตั้งค่าแกนสมมาตร การคำนวณจะดำเนินการสำหรับระบบการไหลแบบราบเรียบและแบบปั่นป่วนโดยใช้แบบจำลองความปั่นป่วนต่างๆ อิทธิพลของพารามิเตอร์ทางเรขาคณิตของช่องสัญญาณต่อลักษณะการไหลจะถูกวิเคราะห์ พิจารณาคุณสมบัติของการกระจายหมายเลข Mach ตามรัศมีการไหลในส่วนต่างๆ ของช่องสัญญาณ แสดงให้เห็นว่าขึ้นอยู่กับเงื่อนไข การชะลอตัวของความเข้มต่างๆ เกิดขึ้นจนถึงการก่อตัวของโซนการไหลเปรี้ยงปร้างที่มีความยาวมากในช่อง

มีจุดสูงสุดหลายประการซึ่งในความเห็นของเราสอดคล้องกับการก่อตัวของการกระโดดเพิ่มเติมหลังดิสก์<...>Mach เมื่อชะลอการไหลเหนือเสียง)<...>การไหลเหนือเสียงในช่องทรงกระบอกแคบ 15 เช่นการกระโดดเพิ่มเติมที่กล่าวถึงด้านหลังดิสก์<...>สามารถระบุ Mach ได้ชัดเจนยิ่งขึ้น<...>กระแสเหนือเสียงในช่องทรงกระบอกแคบ 17 ในรุ่น k - ε ดิสก์แผ่นแรกถูกแทนที่

กระดาษจำลองการไหลของอากาศเหนือเสียงในช่องแบนด้วยการฉีดไฮโดรเจนเจ็ตปั่นป่วนตามขวางผ่านร่องที่ผนังด้านล่าง มีการเสนออัลกอริทึมสำหรับการแก้สมการ Favre-averaged Navier – Stokes สำหรับการไหลของก๊าซหลายองค์ประกอบที่สมบูรณ์แบบตามรูปแบบ WENO ความสนใจหลักอยู่ที่ปฏิสัมพันธ์ของโครงสร้างคลื่นกระแทกกับชั้นขอบเขตที่ผนังด้านล่างและด้านบนของช่องภายใต้เงื่อนไขของการไหลปั่นป่วนภายในคือการศึกษารายละเอียดของโครงสร้างการไหลได้ดำเนินการแยกและผสม ตรวจสอบขึ้นอยู่กับความกว้างของช่องเจ็ท ได้รับการพิสูจน์แล้วว่า นอกจากโครงสร้างคลื่นกระแทกที่รู้จักกันดีซึ่งเกิดขึ้นระหว่างปฏิสัมพันธ์ของกระแสตกกระทบกับเครื่องบินไอพ่นตามขวาง และระหว่างปฏิสัมพันธ์ของแรงกระแทกของคันธนูกับชั้นขอบเขตใกล้กำแพง ระบบเพิ่มเติมของ เกิดคลื่นกระแทกและกระแสน้ำจะถูกแยกออกที่ผนังด้านล่างห่างจากเจ็ทดาวน์สตรีมพอสมควร ดำเนินการเปรียบเทียบกับข้อมูลการทดลอง

บนกราฟของ isobars 4 ดิสก์ Mach จะมองเห็นได้ชัดเจน<...>ขนาดของช่องนำไปสู่การขยายตัวของโครงสร้างรูปทรงกระบอกในเจ็ตและเป็นผลให้ดิสก์เพิ่มขึ้น<...>มัค (รูปที่ 4a และ 4b)<...>อย่างไรก็ตาม ในกรณีของขนาดสล็อตสูงสุด (h3) (รูปที่ 4c) ดิสก์ Mach จะลดลงเนื่องจากโซนแยก<...>Mach ซึ่งแสดงให้เห็นโดยการกระจายหมายเลข Mach ในพื้นที่ (2 2M, u w c = + here c the local speed

<...> <...> <...>

การไหลแบบปั่นป่วนเหนือเสียงสามมิติพร้อมการฉีดไอพ่นทรงกลมในแนวตั้งฉากสมมาตรจากผนังช่องสัญญาณจำลองด้วยตัวเลข การใช้อัลกอริธึมตามรูปแบบ ENO สมการ Navier – Stokes แบบ Favre-averaged ดั้งเดิมจะได้รับการแก้ไข ซึ่งปิดโดยใช้แบบจำลองความปั่นป่วน (k – ω) สำหรับค่าของพารามิเตอร์นอกการออกแบบ 3 6 n 6 50 จะทำการศึกษากลไกของการก่อตัวของโครงสร้างกระแสน้ำวนในระหว่างการโต้ตอบของเจ็ตกับการไหลของเหตุการณ์ จากการทดลองพบว่าสำหรับ n> 10 อันเป็นผลมาจากการผสมของเจ็ตกับกระแสความเร็วสูงที่เข้ามา กระแสน้ำวนคู่หนึ่งปรากฏขึ้นและการแยกเพิ่มเติมเกิดขึ้นใกล้กับผนังด้านหลังเจ็ต แสดงให้เห็นว่าผลการคำนวณการกระจายแรงดันที่ผนังด้านหน้าเครื่องบินเจ็ตในระนาบสมมาตรนั้นสอดคล้องกับข้อมูลการทดลองที่น่าพอใจ

ไหลไปทางด้านหลังเครื่องบินไอพ่นเนื่องจากการก่อตัวของเขตความกดอากาศต่ำ การก่อตัวของกระบอกและแผ่นดิสก์<...>Mach ในกระแส<...>เกิดขึ้นในเขตผสม กระแสน้ำวน 9 คู่เกิดขึ้นจากปฏิกิริยาของไอพ่นที่ไหลผ่านดิสก์<...>Mach D การหมุนอิสระความเร็วสูง<...>วิธี: - ในเจ็ต u = 0, v = 0, T = 0.6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 คือเลขมัค

ผลลัพธ์ของสเปกโทรสโกปีของส่วนเริ่มต้นของเจ็ทพลาสม่าที่มีความเร็วเหนือเสียงที่เกิดขึ้นจากการปลดปล่อยพัลซิ่งในเส้นเลือดฝอยที่มีผนังระเหยที่ทำจากพอลิเมอร์ที่ประกอบด้วยคาร์บอนจะถูกนำเสนอ คุณสมบัติของการกระจายเชิงพื้นที่ของความหนาแน่นของอิเล็กตรอนและความเข้มของส่วนประกอบสเปกตรัมถูกเปิดเผยซึ่งโดยเฉพาะอย่างยิ่งเกิดจากค่าอุณหภูมิอิเล็กตรอนที่สูงในเขตภาคกลาง "ร้อน" เกินอุณหภูมิ "ปกติ" เช่นเดียวกับ nonisobaricity ที่มีนัยสำคัญของส่วนเริ่มต้นของเครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียง คุณสมบัติการแผ่รังสีของแกนเจ็ตที่มีอุณหภูมิสูง (ความเข้มและรูปร่างของเส้น Balmer Hα และ Hβ ความเข้มสัมพัทธ์ของเส้นไอออน C II) บันทึกด้วยความละเอียดเชิงพื้นที่สูง (1-50 μs) และเชิงพื้นที่ (30-50 μm) ทำให้สามารถสร้างความสม่ำเสมอหลักในการกระจายแรงดันและอุณหภูมิในบริเวณใกล้เคียงกับโช้คกลาง เนื่องจากการมีอยู่ของส่วนประกอบโมเลกุลในการไหลซึ่งแสดงคุณสมบัติการแผ่รังสีที่ขอบของเครื่องบินไอพ่น จึงเป็นไปได้ที่จะได้รับแนวคิดเกี่ยวกับพารามิเตอร์พลาสมาในโซนของการก่อตัวของคลื่นกระแทก "แขวน"

ตามผลลัพธ์ของการแสดงภาพการไหลของแสงและโดยการวิเคราะห์โครงสร้างคลื่นกระแทก: หมายเลขมัค<...>อุณหภูมิที่กำหนดในลักษณะนี้คือ Te ~ 2 eV ใกล้กับดิสก์ Mach (z = 2.5<...>โปรไฟล์ความดัน p (r) ที่สร้างขึ้นใหม่โดยใช้ขั้นตอนข้างต้นในบริเวณใกล้เคียงของดิสก์ Mach นั้นมีคุณภาพ<...>โปรไฟล์ความดันที่สร้างขึ้นใหม่ในบริเวณใกล้เคียงกับดิสก์ Mach อยู่ในข้อตกลงเชิงคุณภาพและเชิงปริมาณพร้อมผลลัพธ์

ลำดับที่ 3 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2018]

ที่หมายเลข Mach ฟรีสตรีมความเร็วเหนือเสียงปานกลาง ดิสก์ Mach มีมิติตามขวางจำกัด<...>ขนาดของดิสก์ Mach ลดลงอย่างมากเมื่อเพิ่มจำนวน Mach ฟรีสตรีมและในค่าที่ได้รับ<...>ต้องสอดคล้องกับการมีอยู่ของแผ่นดิสก์ Mach ที่มีอัตราการไหลแบบเปรี้ยงปร้างอยู่ข้างหลังพวกเขาทันที<...>Mach pseudoshock.<...>ด้านหลังดิสก์ Mach ที่สอง (x = 3.93 m, x = 10.15), เส้นโค้ง 5 ⎯ จุดสิ้นสุดของโซนการแยกของชั้นขอบเขต (x =

ดูตัวอย่าง: ฟิสิกส์เชิงความร้อนและแอโรเมคานิกส์ # 3 2018.pdf (0.5 Mb)

ผลลัพธ์ของการศึกษาทดลองและการจำลองเชิงตัวเลขของการสั่นในตัวเองในเจ็ทเรเดียลความเร็วเหนือเสียงที่ไหลจากหัวฉีดเรเดียลแบบแบนไปยังพื้นที่น้ำท่วมจะถูกนำเสนอ แสดงให้เห็นว่าการสั่นสะเทือนแบบดัดงอเกิดขึ้นในเครื่องบินเจ็ตซึ่งนำไปสู่การทำลายล้าง พบว่ามีบทบาทอย่างมากในการก่อตัวของการสั่นในตัวเองโดยการป้อนกลับซึ่งกระทำโดยคลื่นเสียงในก๊าซที่อยู่รอบ ๆ เครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียง

ล้อมรอบด้วยพื้นผิวทรงกระบอกที่มีรัศมี r1, r2 และช่องรัศมีล้อมรอบด้วยแผ่นดิสก์สองแผ่น<...>มุมเอียงของคลื่นมัคที่สัมพันธ์กับแกนเจ็ตคือ α ≈ 40 °<...>ในรูป 6 แสดงการแจกแจงเลข Mach บนแกนเจ็ตในเวลาต่างๆ<...>เมื่อใช้ค่าเหล่านี้ เราจะพบเลข Mach แบบพาความร้อนของ jet Mc = 2M / (1+ c0 / cj) ≈ 2.3<...>ระบบการไหลออกที่กำหนดบนแกนเจ็ตมีปฏิสัมพันธ์ปกติของคลื่นกระแทกโดยไม่มีการก่อตัวของดิสก์

การศึกษาทดลองเกี่ยวกับอิทธิพลของการสั่นของคลื่นเสียง - กระแสน้ำวนในตัวเองต่อกระบวนการทำลายเครื่องบินไอพ่นเหนือเสียงเหนือเสียงในพื้นที่น้ำท่วม [ทรัพยากรอิเล็กทรอนิกส์] / Aleksandrov, Arefiev, Ilchenko // ฟิสิกส์ความร้อนและอากาศพลศาสตร์ .- 2016 .- ฉบับที่ 4 .- หน้า 45-55 .- โหมดการเข้าถึง: https: // site / efd / 434738

ความเข้มข้นของการผสมของเหลวทำงานที่เป็นแก๊สที่จ่ายผ่านหัวฉีดเจ็ทกับสิ่งแวดล้อมเป็นปัญหาทางวิทยาศาสตร์และทางเทคนิคที่สำคัญ ซึ่งการแก้ปัญหาดังกล่าวจะช่วยเพิ่มประสิทธิภาพของกระบวนการทำงานในโรงไฟฟ้าและโรงไฟฟ้า ทิศทางที่เร่งด่วน แต่มีการศึกษาเพียงเล็กน้อยคือการสร้างการสั่นในตัวเองของอะคูสติก-วอร์เท็กซ์ในหัวฉีดเจ็ท ซึ่งสามารถเร่งการสลายตัวของไอพ่นความเร็วเหนือเสียง และปรับปรุงประสิทธิภาพการผสม บทความนี้นำเสนอคุณลักษณะของการกระตุ้นการสั่นด้วยตนเองของอะคูสติก - วอร์เท็กซ์ในหัวฉีดเจ็ท ผลลัพธ์หลักของการศึกษาทดลองของหัวฉีดเจ็ทรุ่นในช่องที่มีการติดตั้งเพลตโดยให้การกระตุ้นของการสั่นตัวเองของอะคูสติก - วอร์เท็กซ์ ความสม่ำเสมอของการสลายตัวของเครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียงที่ขยายน้อยเกินไปในพื้นที่ที่จมอยู่ใต้น้ำนั้นพบได้สำหรับระบบการไหลแบบต่างๆ ข้อมูลที่นำเสนอนี้แสดงให้เห็นถึงความเป็นไปได้ของการใช้หัวฉีดเจ็ทอย่างมีประสิทธิภาพด้วยการสร้างเสียงสะท้อน-วอร์เทกซ์ในตัวเองที่นำไปใช้กับระบบจ่ายเชื้อเพลิงที่เป็นก๊าซ ผลการศึกษาสามารถใช้ในการออกแบบโรงไฟฟ้าสำหรับโมเดลขั้นสูงของเทคโนโลยีการบินและอวกาศและอุปกรณ์เทคโนโลยี

การสะท้อนจากแกนเจ็ตของคลื่นกระแทกทำให้เกิดดิสก์มัค 7<...>ความถี่ของแรงกระทำถูกกำหนดโดยสูตร: St M, f c t = ⋅ ⋅ ที่นี่ M คือเลข Mach ของการไหลในโพรง<...>คลื่น rarefaction ที่มีศูนย์กลาง, ขอบเขตเจ็ต 4 อัน, คลื่นอัด 5 , ช็อตแขวน 6 อัน, 7  ดิสก์<...>Mach, 8  สะท้อนแรงกระแทก, 9  บริเวณผสมด้านนอก<...>ในการทดลอง การเปลี่ยนแปลงหมายเลขมัคในช่องถูกควบคุมโดยการเปลี่ยนเส้นผ่านศูนย์กลาง d ของหัวฉีด MF

ลำดับที่ 3 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2547]

คลื่นกระแทก 3, 4, 5; 7 - แฟนพันธุ์แท้ของคลื่นหายาก; b: 1 - หัวฉีด; 2 - กระโดดอัด; 3 - Mach ดิสก์<...>มัคใกล้แกน (r / Ra = 0 ÷ 0.15)<...>สตรีมฟรีหมายเลข Mach M = 5<...>มัค<...>เวลาอาจทำให้ข้อมูลที่บันทึกไว้ในแผ่นดิสก์สูญหาย

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิคครั้งที่ 3 2004.pdf (0.3 Mb)

ลำดับที่ 5 [ฟิสิกส์ของการเผาไหม้และการระเบิด 2015]

วารสารตีพิมพ์บทความที่มีผลการศึกษาเชิงทดลองและทฤษฎีดั้งเดิมในส่วนต่อไปนี้: การเผาไหม้ในก๊าซและสื่อควบแน่น การระเบิดของวัตถุระเบิดควบแน่น ก๊าซและระบบต่างกัน การผลิตวัสดุใหม่โดยวิธีการสังเคราะห์ที่อุณหภูมิสูงด้วยตนเอง , คลื่นกระแทกและการระเบิด, การกระแทกด้วยความเร็วสูง, การโหลดแบบไดนามิกของวัสดุและโครงสร้าง, การระเบิดจากการเชื่อมและการฉีดพ่นเพื่อระเบิด

Mach 3 และความเร็วการไหลด้านหลังดิสก์ Mach จะกลายเป็น subsonic<...>ความเร็วในการไหลที่ด้านหน้าของดิสก์ Mach ถึง V = 545 m / s ตาม PIV รูปที่ 5.<...>ถัดจากดิสก์ Mach ความเร็วจะลดลงอย่างกะทันหันเป็น V = 190 m / s และ U = 95 m / s (PIV และการคำนวณตามลำดับ<...>แม้จะกระโดดโดยตรง (Mach disk) เนื่องจากการเฉลี่ยผ่านการรับรู้ในทันทีจำนวนมาก เราสามารถเห็นได้<...>ในรูป 6 ยังแสดงให้เห็นว่าด้านหลังดิสก์ Mach หลังจากการชะลอตัวของการไหลอย่างรวดเร็วความล่าช้าของอนุภาค

ดูตัวอย่าง: ฟิสิกส์ของการเผาไหม้และการระเบิดครั้งที่ 5 2015.pdf (0.1 Mb)

M.: สำนักพิมพ์ของ MSTU im. เน.อี. บาวแมน

พิจารณาหลักการของฟิวชั่นเทอร์โมนิวเคลียร์แบบเฉื่อยแม่เหล็กและวิธีการเลเซอร์พลาสมาเพื่อสร้างสนามในระหว่างการระเบิดของเป้าหมายที่เป็นแม่เหล็ก ผลงานนี้ได้เปิดโอกาสให้สร้างแหล่งพลาสมาความหนาแน่นสูงใหม่เพื่อใช้ในการทดลองวัสดุศาสตร์และสำหรับสาขาวิชาวิศวกรรมกำลังที่มีแนวโน้มดี ระบบพลาสม่าดังกล่าวสามารถใช้ในการวินิจฉัยและทดสอบวัสดุต่างๆ ความไม่แน่นอนของ Richtmyer - Meshkov ในระบบหุนหันพลันแล่นที่มีการจำกัดอนุภาคเฉื่อยถูกตรวจสอบ

สนามคือที่ 0) B = ประกอบด้วยกลุ่มคลื่นกระแทกด้านข้าง (SW) และจานกลาง<...>มัคข้ามแกนสมมาตร<...>ที่นี่ด้านหลังดิสก์ Mach กลาง (ในเวลาต่อมา) กระแสน้ำวนปลุก (toroidal<...>ในกรณีนี้จำกัดในพิกัดรัศมีด้วยขนาด 1 ซม. R ≤ ในโซนอวกาศนี้ ค่ามัค<...>โครงสร้างและอุณหภูมิสูงสุดในเจ็ทอยู่ที่ระดับ 3max 18 10 K, T ≈ ⋅ Mach number

ลำดับที่ 3 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2017]

เส้นผ่านศูนย์กลางของดิสก์นี้ขึ้นอยู่กับหมายเลข Mach ของ freestream และความรุนแรงของแรงกระแทกจากเหตุการณ์<...>ในกรณีที่อยู่ระหว่างการพิจารณา ดิสก์ Mach แทบไม่ปรากฏว่าตกลงบนแกนของการกระแทกเริ่มต้น<...>นี่เป็นเพราะอัตราการไหลสูงเมื่อสร้างดิสก์ Mach เริ่มต้นที่มีขนาดตามขวางขนาดเล็ก<...>Mach ที่มีขนาดใหญ่ขึ้นจากนั้นจึงสร้างดิสก์ Mach ที่ตามมา (รูปที่ 4b)<...>ภูมิภาคที่มีการปลดและดิสก์ Mach จะค่อยๆ เคลื่อนไปข้างหน้า และเป็นผลให้ก่อน

ดูตัวอย่าง: Thermophysics and Aeromechanics No. 3 2017.pdf (0.5 Mb)

ลำดับที่ 5 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2558]

วารสารตีพิมพ์บทความต้นฉบับและบทวิจารณ์เกี่ยวกับกลศาสตร์ของของเหลว ก๊าซ พลาสมา พลวัตของสื่อหลายเฟส ฟิสิกส์และกลศาสตร์ของกระบวนการระเบิด การคายประจุไฟฟ้า คลื่นกระแทก สถานะและการเคลื่อนที่ของสสารที่พารามิเตอร์สูงมาก ฟิสิกส์เชิงความร้อน กลศาสตร์ของ วัสดุคอมโพสิตที่เป็นของแข็งที่เปลี่ยนรูปได้ วิธีการวินิจฉัยกระบวนการทางกายภาพและทางเคมีของแก๊สไดนามิก

Mach ในกระแส<...>พื้นที่การเจาะของเจ็ตเข้าสู่กระแสหลักถูก จำกัด ด้วยคลื่นกระแทกและดิสก์มัค<...>มัค<...>มัค 5.<...>การศึกษาทดลองการยกจานกลมแก้วขึ้นจากผิวน้ำ มีวัตถุประสงค์

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์ทางเทคนิคครั้งที่ 5 2015.pdf (0.2 Mb)

การคำนวณแบบขนานในการแก้ปัญหาแอโรไฮโดรไดนามิกส์โดยวิธีตำราอนุภาคขนาดใหญ่ กวดวิชาในหลักสูตร "การเขียนโปรแกรมแบบขนาน"

M.: สำนักพิมพ์ของ MSTU im. เน.อี. บาวแมน

ปัญหาการไหลรอบวัตถุที่มีรูปทรงเรขาคณิตต่างกันที่ความเร็วต่างกันของการไหลของเหตุการณ์ (เปรี้ยงปร้างและเหนือเสียง) ได้รับการพิจารณาในระนาบและกรณีสมมาตรตามแกนในช่วงของการซึมผ่านทั้งหมด: ตั้งแต่การไม่ซึมผ่านไปจนถึงการไหลอิสระ คำอธิบายของโปรแกรมสำหรับคำนวณปัญหาสามมิติที่ไม่คงที่โดยคำนึงถึงสนามโน้มถ่วง (ปัญหาของความไม่เสถียรของ Rayleigh - Taylor) โดยใช้รูปแบบความแตกต่างของวิธีการของอนุภาคขนาดใหญ่บนกริดการคำนวณแบบสามเหลี่ยม หกเหลี่ยม และมุมฉาก หนังสือเรียนมาพร้อมกับซีดีที่ประกอบด้วยโปรแกรมการทำงาน 20 โปรแกรมในภาษา FORTRAN อัลกอริธึม ซึ่งมีไว้สำหรับการแก้ปัญหาของแอโรไฮโดรไดนามิกส์โดยใช้ KRUCHA-2 PPP

รูปแบบการไหล: a - ร่างกายที่ซึมผ่านได้บาง; b - ดิสก์ที่มีกระบังหน้า 2<...>และ P (30, 2) = 0.63 หลังดิสก์ใกล้แกนสมมาตร ณ เวลา TK = 20.00<...>และ P (30, 2) = 0.78 หลังดิสก์ใกล้แกนสมมาตร ณ เวลา TK = 20.00<...>และ P (30, 2) = 0.80 หลังดิสก์ใกล้แกนสมมาตร ณ เวลา TK = 20.00<...>และ RO (30, 2) = 0.47 หลังดิสก์ใกล้แกนสมมาตร ณ เวลา TK = 20.00

แสดงตัวอย่าง: การคำนวณแบบขนานของปัญหาแอโรไฮโดรไดนามิกส์โดยวิธีอนุภาคขนาดใหญ่.pdf (0.1 Mb)

การสอนการทรงตัวและผลัดเปลี่ยนในหนังสือเรียนแอโรบิกกีฬา เบี้ยเลี้ยง

สำนักพิมพ์ของมหาวิทยาลัยวัฒนธรรมทางกายภาพแห่งรัฐไซบีเรีย

ตำราเรียนให้ข้อมูลเกี่ยวกับเทคนิคการทำเครื่องชั่งและการหมุนตลอดจนวิธีการสอนองค์ประกอบเหล่านี้โดยคำนึงถึงคุณภาพทางกายภาพและความสามารถในการทำงานที่จำเป็นสำหรับการฝึกที่ประสบความสำเร็จในขั้นตอนการฝึกเบื้องต้นในประเภทกีฬายิมนาสติก คู่มือนี้ให้ข้อมูลใหม่ซึ่งสะท้อนถึงวิธีการสอนการทรงตัวและผลัดเปลี่ยนกีฬาแอโรบิกตามรูปแบบทางชีวกลศาสตร์ทั่วไปของการนำไปใช้ โดยคำนึงถึงข้อกำหนดของกฎการแข่งขันของกีฬายอดนิยมนี้ในหมู่คนหนุ่มสาว

ปรับสมดุลด้วยการเอียง (สวิงแนวตั้ง) 2. สำรวจการหมุน 180 °บน "แผ่นสุขภาพ" 3.<...>บน "แผ่นดิสก์เพื่อสุขภาพ" แขนไปด้านข้าง: 1–2 - กดไปทางซ้ายแล้วแกว่งแขนหมุนบนแผ่นดิสก์ 360; 3-4 -<...>สุขภาพ " ทิ้งไว้บนพื้นแขนไปด้านข้าง: 1–2 - โดยการกดไปทางซ้ายแล้วแกว่งแขนเปิดแผ่นดิสก์โดย 360,<...>, ซ้ายบนพื้น, แขนไปด้านข้าง: 1–2 - โดยผลักซ้ายแล้วแกว่งแขน, เปิดแผ่นดิสก์โดย360, งอซ้าย<...>กับพื้น, แขนไปด้านข้าง: 1–2 - โดยการผลักซ้ายแล้วเหวี่ยงแขน, เปิดแผ่นดิสก์โดย360ด้วยตาที่ปิด;

ดูตัวอย่าง: สอนการทรงตัวและผลัดกันออกกำลังกายในกีฬาแอโรบิก 2556 ed..pdf (0.3 Mb)

ลำดับที่ 5 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2544]

ในกรณีนี้ เส้นผ่านศูนย์กลางด้านในของเจ็ทซึ่งพิจารณาจากเส้นผ่านศูนย์กลางของจาน Mach นั้นมากกว่าเกือบ 10 เท่า<...>Mach การไหลรอบองค์ประกอบเกิดขึ้นโดยไม่มีการจากไปของดิสก์ Mach<...>ภายใต้เงื่อนไขเหล่านี้ ขนาดเจ็ทด้านหลังดิสก์ Mach และพื้นที่จะไม่มีการเปลี่ยนแปลงอย่างมีนัยสำคัญ<...>เครื่องบินไอพ่นรอบ ๆ รูด้านข้างสามารถใช้เป็นพื้นที่ของเครื่องบินไอพ่นที่ระดับของดิสก์ Mach<...>สำหรับการใช้งานจริงกับเส้นผ่านศูนย์กลางจาน Mach 10 เท่าของเส้นผ่านศูนย์กลางทางออก

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค ครั้งที่ 5 2001.pdf (0.3 Mb)

ลำดับที่ 2 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2553]

ทั้งชุดดิสก์และแฟริ่ง<...>ดิสก์โปรไฟล์บน ชุดดิสก์ แฟริ่งโรเตอร์บน และขอบบนของไกด์<...>; N คือจำนวนรอบต่อนาทีของดิสก์ตัวแยกประเภท<...>Mach ขอบเขตของเครื่องบินไอพ่น<...>การคำนวณการแจกแจงหมายเลขมัคที่ทางออกของหัวฉีดแบบหลายโหมดพร้อมหมายเลขมัคต่างกันที่ทางออก

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิคครั้งที่ 2 2010.pdf (0.2 Mb)

หนังสือเรียน การคำนวณทางอุณหพลศาสตร์ของคอมเพรสเซอร์แบบแรงเหวี่ยง เบี้ยเลี้ยง

มีการระบุวิธีการคำนวณและแสดงอัลกอริทึมสำหรับคำนวณเส้นทางการไหลของคอมเพรสเซอร์แบบอยู่กับที่แบบแรงเหวี่ยง ตัวอย่างการคำนวณใบพัด ดิฟฟิวเซอร์ อุปกรณ์นำทางกลับ อุปกรณ์ทางออก พิจารณาประเด็นของการเพิ่มประสิทธิภาพและการเลือกเส้นทางการไหลของคอมเพรสเซอร์

ในส่วนที่ฉัน; 111 awM w = - เลขมัคในส่วนที่ 1 ที่ความเร็ว 1w; 222 acM c = - หมายเลขมัคในส่วน<...>เลขมัคที่ความเร็วรอบข้าง (เลขมัคแบบธรรมดา) .612.0 28558.49695.030.1 83.25522 = ⋅⋅⋅ === nn<...>ล้อ ชนิดปิดประกอบด้วยดิสก์หลัก 1 แผ่นปิด 2 และเบลด 3 (รูปที่ 7.1)<...>ใบพัดสามารถบดให้เป็นของแข็งร่วมกับแผ่นดิสก์หลัก และแผ่นปิดจะบัดกรีเข้าไป<...>ขั้นแรกให้เชื่อมใบมีดเข้ากับแผ่นดิสก์หลัก จากนั้นจึงเชื่อมแผ่นปิดกับใบมีด

แสดงตัวอย่าง: การคำนวณทางเทอร์โมแก๊สไดนามิกของคอมเพรสเซอร์แบบแรงเหวี่ยง บทช่วยสอน.pdf (0.2 Mb)

วิ่ง! กระโดด! โยนมัน! แนวทางอย่างเป็นทางการของ IAAF สำหรับการสอนกรีฑา: [วิธีตำราเรียน คู่มือ]

ม.: ผู้ชาย

คู่มือการฝึกกรีฑาอย่างเป็นทางการของ IAAF “วิ่ง! กระโดด! โยน! " แบ่งออกเป็นสามส่วนหลัก ๆ แต่ละส่วนครอบคลุมหนึ่งกลุ่มของสายพันธุ์ซึ่งถือเป็นชื่อของส่วน ส่วนหลักเริ่มต้นด้วยภาพรวมโดยสังเขปและภูมิหลังของแต่ละกลุ่มของสปีชีส์ ซึ่งรวมถึงส่วนที่สำคัญที่สุดของทฤษฎีแกนกลาง — เป้าหมายทั่วไป หลักการทางชีวกลศาสตร์ขั้นพื้นฐาน และภาพรวมของขั้นตอนโครงสร้าง — แบบฝึกหัดพื้นฐาน แนวทางการสอน และเกมตัวอย่างเพื่อช่วยแนะนำทักษะที่จำเป็นในการฝึกสายพันธุ์ในกลุ่มนี้ ส่วนมุมมองการวิ่งยังให้ภาพรวมของการออกกำลังกายด้วยการวิ่งระยะกลางและระยะไกลของคุณ

ขาเหวี่ยงไปข้างหน้าของร่างกายและเหยียดตรงเพื่อสัมผัส (แกว่งไปข้างหน้า) ในขณะที่เขย่าเบา ๆ<...>ลิขสิทธิ์ OJSC "CDB" BIBCOM "& LLC" Agency Book-Service "182 DISC THROWING DISC THROWING<...>แกว่งไปข้างหลังและ ▲ แอ็คทีฟ - ไปข้างหน้า<...>หมายเหตุ: อย่าคว้าแผ่นดิสก์ ▲ งอขาของคุณขณะที่หมุนแผ่นดิสก์ ▲ ลงบนพื้น<...>หมายเหตุ: ถือแผ่นดิสก์ไว้ที่ระดับ ▲ ของศีรษะ สัมผัสแผ่นดิสก์ผ่านนิ้วชี้ ▲

พรีวิว : ลุย! กระโดด! โยนมัน! คู่มือการฝึกอบรม IAAF อย่างเป็นทางการสำหรับกรีฑา.pdf (0.3 MB)

ระเบียบวิธีพัฒนาความเข้มแข็งในกระบวนการพลศึกษาของนิสิตตามวิธีมหาวิทยาลัย คำแนะนำ

งานนี้แนะนำนักเรียนเกี่ยวกับวิธีการพัฒนาความสามารถด้านความแข็งแกร่งในชั้นเรียนพลศึกษา บทความนี้กล่าวถึงวิธีการพื้นฐานและวิธีเพิ่มเติมที่สามารถใช้ในชั้นเรียนพลศึกษาเพื่อพัฒนาความสามารถด้านความแข็งแกร่งของนักเรียน ในงานนี้ มีการเสนอแบบฝึกหัดการควบคุมเพื่อกำหนดระดับการพัฒนาความสามารถด้านความแข็งแกร่ง

โน้มตัวไปข้างหน้าเพื่อแสดงด้วยหมอบพื้นแล้วเหวี่ยงแขนไปข้างหลังโดยเหยียดแขนไปข้างหน้าและขึ้น<...>การหายใจ: เหวี่ยงขาไปข้างหลัง หายใจเข้า หายใจออกไปข้างหน้า 7.<...>การหายใจ: แกว่งขาขึ้น, หายใจเข้า, ขาลง, หายใจออก แปด.<...>การหายใจ: ในและ. น. หายใจเข้า, สวิงหายใจออก. 37.<...>ขาข้างหนึ่งแกว่งสะโพกขาเดียวพร้อมกัน

ดูตัวอย่าง : ระเบียบวิธีพัฒนาความเข้มแข็งในกระบวนการพลศึกษาของนิสิต ม.อ..pdf (0.5 Mb)

ลำดับที่ 3 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2019]

ประมาณการจากข้อมูลพบว่าสำหรับหยดน้ำที่มีขนาด d = 2.7 มม. ค่ามัคของคลื่นกระแทก Ms = 1.3, 1.5<...>มัค 5 ที่ NPR = 4 (รูปที่ 4a) และ NPR = 6 (รูปที่ 4c)<...>Mach "ในก๊าซบริสุทธิ์และในแกนสองเฟสของไอพ่นมันเป็นสัญญาณทางอ้อมของการมีอยู่ของ" ที่สาม<...>Mach ในเครื่องบินไอพ่นที่ขยายต่ำกว่าเสียงที่มีความเร็วเหนือเสียงซึ่งประกอบด้วยก๊าซเท่านั้น<...>ที่นี่ M∞ คือหมายเลข Mach, Re1 คือหมายเลขหน่วย Reynolds, T∞ คืออุณหภูมิการไหลตกกระทบ, p∞ คือความดัน

แสดงตัวอย่าง: Thermophysics and Aeromechanics No. 3 2019.pdf (0.5 Mb)

กรีฑา. คำแนะนำเชิงระเบียบคำถาม-ตอบ สำหรับนักศึกษาคณะพลศึกษา สถาบันอุดมศึกษา

FSBEI HPE "ShSPU"

คำแนะนำที่เป็นระบบจะทำบนพื้นฐานของความซับซ้อนของระเบียบวิธีการศึกษาสำหรับวินัย "กรีฑา" ซึ่งพัฒนาขึ้นที่ภาควิชากีฬาของ GOU VPO "ShSPU" คำแนะนำมีไว้สำหรับนักศึกษาคณะพลศึกษาของมหาวิทยาลัยครูอาจารย์และครูพลศึกษา

ถือแผ่นดิสก์<...>หมุนโดยไม่ใช้แผ่นดิสก์และใช้แผ่นดิสก์ที่ความเร็วต่างกัน 2.<...>แกว่งขาของคุณโดยยืนพิงกำแพงบนขาจ็อกกิ้ง 2.<...>ผู้ฝึกสอนพบว่าการแกว่งขาที่เหยียดตรงนั้นมีประสิทธิภาพมากกว่า<...>ดิสก์.

แสดงตัวอย่าง: กรีฑา. คำถามที่พบบ่อย.pdf (0,5 Mb)

ลำดับที่ 6 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2552]

ในงานพิจารณาเครื่องบินไอพ่นที่ขยายมากเกินไปดิสก์ Mach และโซนเปรี้ยงปร้างนั้นมาจากการคำนวณ<...>ในกรณีของเครื่องบินเจ็ตที่มีการขยายตัวต่ำกว่าปกติ จะได้สนามการไหลที่มีกระแสน้ำวนเกิดขึ้นหลังดิสก์ Mach<...>เนื่องจากการไหลในหัวฉีดไม่มีการออกแบบ จึงเกิดการกระแทกแบบเฉียงและดิสก์ Mach ขึ้นภายในนั้นและ<...>ที่ด้านหน้าของดิสก์ Mach ก๊าซจะถูกเร่งไปที่หมายเลข Mach บนแกน M = 6.8; 4.4 สอดคล้องกับค่า<...>ในการคำนวณไอพ่นของก๊าซอุดมคติที่มีการขยายตัวเกินความเร็วเหนือเสียงต่อหน้าดิสก์มัคในกระแส

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิคครั้งที่ 6 2009.pdf (0.2 Mb)

กรีฑา: ตำราพื้นฐานความรู้ (ในคำถามและคำตอบ) เบี้ยเลี้ยง

คู่มือประกอบด้วยข้อมูลโดยสังเขปเกี่ยวกับประวัติความเป็นมาของการพัฒนาประเภทกรีฑาการวิเคราะห์เทคนิคและวิธีการสอนการออกกำลังกายกรีฑาองค์กรและกฎพื้นฐานของการตัดสินการแข่งขันในกีฬาซึ่งนำเสนอในรูปแบบที่สะดวก เพื่อการศึกษาและการเรียนรู้ จะได้รับ ความผิดพลาดทั่วไปเมื่อทำแบบฝึกหัดกรีฑาและคำแนะนำสำหรับการแก้ไข

แผ่นทองแดงหรือทองแดง<...>ในการกระโดดไกล การสวิงจะดำเนินการด้วยมือเดียวขึ้นและลง ในการกระโดดสามครั้ง การสวิงจะดำเนินการเหมือนกับการใช้สองมือ<...>, ดิสก์อยู่รอบแนวตั้ง<...>แกว่งขางอ รัศมีของวงกลมคือ 8-10 ม. 2<...>แกว่งส้นเท้าไปข้างหน้า) 2.

Preview: ความรู้พื้นฐานกรีฑา (Q&A) .pdf (0.6 MB)

การฝึกยนต์เบื้องต้นในหนังสือเรียนแอโรบิกกีฬา เบี้ยเลี้ยง

สำนักพิมพ์ของมหาวิทยาลัยวัฒนธรรมทางกายภาพแห่งรัฐไซบีเรีย

ตำราเรียนเขียนขึ้นบนพื้นฐานของข้อกำหนดของมาตรฐานการศึกษาของรัฐบาลกลางสำหรับการศึกษาระดับอุดมศึกษาระดับอุดมศึกษาทิศทาง 034300.62 "วัฒนธรรมทางกายภาพ" และโปรแกรมการทำงานของวินัย "ทฤษฎีและวิธีการของประเภทของวัฒนธรรมทางกายภาพและกิจกรรมกีฬาที่เลือก " ตำราเรียนยืนยันโครงสร้างของประเภทของการฝึกเริ่มต้นในแอโรบิกกีฬานำเสนอแบบฝึกหัดพิเศษที่ซับซ้อนร่วมกับอุปกรณ์การฝึกอบรมสำหรับการฝึกกายภาพเบื้องต้นในแอโรบิกกีฬากำหนดรูปแบบองค์กรหลักของงานการศึกษาและนอกหลักสูตร

กลับมาภายใน 40 °; 2 แกว่งขวาไปข้างหน้าขึ้น; 3 - แกว่งไปข้างหลัง; 4 แกว่งขวาไปข้างหน้าขึ้น<...>สุขภาพ 1_2 _ กระตุก (, ม. ซ้ายแล้วเหวี่ยงมือ, เปิดดิสก์บน ZM ’°’ ซ้ายกลับไปที่ด้านล่าง; 3-4 แล้ว S<...>“ ' M ด้วยมือซ้ายและแกว่งมือเปิดดิสก์ไปที่ ZbO ° C0GNUV ไปทางซ้าย 3-4 เหมือนกัน; 5-8 เดียวกัน 1 แต่จากไปและ<...>RUSHVST ° R ° Hb1: 1 -2 กดไปทางซ้าย ° d แล้วแกว่งมือเปิดแผ่นดิสก์ 36 "ด้วยตาที่ปิด; 3-4 เหมือนกัน<...>* ในท่าทีด้านขวาบนแผ่นดิสก์สุขภาพ 6 กระตุก - "ด้วย eva และแกว่งมือไปทางขวาโดย 360 7

ดูตัวอย่าง: การฝึกยนต์เบื้องต้นในกีฬาแอโรบิก.-2nd ed., ปรับปรุง. และเพิ่ม 2556 ed..pdf (1.2 Mb)

แบบฝึกหัดพิเศษสำหรับการสอนประเภทตำรากรีฑา เบี้ยเลี้ยง

สิบ เฟเดอร์ un-t

ประกอบด้วยการนำเสนออย่างเป็นระบบของเนื้อหาเกี่ยวกับระเบียบวิธีและการปฏิบัติเกี่ยวกับกรีฑา ซึ่งจำเป็นสำหรับนักเรียนจากสถาบันอุดมศึกษาที่จะเชี่ยวชาญในวิชาชีพครูผู้ฝึกสอน ครูสอนวัฒนธรรมทางกายภาพ ภาพยนตร์และไดอะแกรมของเทคนิคในประเภทหลักของกรีฑา - วิ่งและเดิน, กระโดดและขว้าง - พร้อมคำแนะนำเกี่ยวกับระเบียบวิธีสำหรับการพัฒนาของพวกเขาตลอดจนตัวอย่างของการฝึกขั้นพื้นฐานการเลียนแบบและการฝึกพิเศษสำหรับส่วนการฝึกอบรม

แกว่งขาของคุณในขณะที่ยืนพิงกำแพงยิมนาสติก<...>แกว่งโดยไม่ต้องขยับร่างกายไปข้างหน้าและขึ้น พร้อมกันกับชิงช้าร่างกายก็เบี่ยงกลับ<...>กระโดดขาข้างหนึ่งไปข้างหลัง: a) โดยไม่เหวี่ยงขาซ้าย b) ด้วยการแกว่งขาซ้าย c) ด้วยการแสดงละคร<...>แบบฝึกหัดจำลองการสอนเทคนิคการขว้างจักร ขว้างจักร และขว้างจักร มอบให้นักเรียน<...>มวลของดิสก์ตัวผู้คือ 2 กก. ดิสก์ตัวเมียคือ 1 กก.

ดูตัวอย่าง: แบบฝึกหัดพิเศษสำหรับการสอนประเภทกรีฑา.pdf (0,4 Mb)

การคำนวณตำราข้อเหวี่ยงกด เบี้ยเลี้ยง

คู่มือนี้อธิบายขั้นตอนการคำนวณที่เกี่ยวข้องกับการออกแบบไดรฟ์ ชิ้นส่วน และการประกอบของข้อเหวี่ยงกด โครงร่างและการพึ่งพาที่คำนวณได้ซึ่งจำเป็นสำหรับสิ่งนี้จะถูกนำเสนอ มีเอกสารอ้างอิงครบถ้วน มีไว้สำหรับนักศึกษามหาวิทยาลัยที่กำลังศึกษาสาขาวิชา: "อุปกรณ์การตีและปั๊ม", "การคำนวณและการออกแบบอุปกรณ์การตีขึ้นรูปและการปั๊ม"

ข้อมูลสำหรับกำหนดพารามิเตอร์ความเสียดทานและความหนาของดิสก์ 60 5.2.3<...>คำนวณความยาวโดยประมาณของสายพานโดยใช้สูตร:     2 0.25 2 1.57 max shk max shk D D L D D     <...>   2 2 0.25 1.57 0.125max shk สูงสุด shk L D D D D D     <...>, cm hд ความหนาของจานขับ cm h1 จำนวนเม็ดมีด ชิ้น mw 5.2.3<...>ความหนาของดิสก์ไดรฟ์ 1 (0.11 0.0002) mh B n    (5.17) 5.3.4.

ดูตัวอย่าง: การคำนวณข้อเหวี่ยง presses.pdf (0.7 Mb)

ยิมนาสติกลีลาที่มหาวิทยาลัย

ศูนย์การพิมพ์และการพิมพ์ Voronezh State University

อุปกรณ์ช่วยสอนจัดทำขึ้นที่ภาควิชาพลศึกษาและการกีฬาของ Voronezh State University

I. p. - เน้นที่หัวเข่า: 1 - เหวี่ยงขาขวาไปข้างหลัง; 2 - นั่งบนส้นเท้า; 3 - เหวี่ยงขาซ้ายไปข้างหลัง<...>I. p. - เน้นที่หัวเข่า: 1 - เหวี่ยงขาขวาไปข้างหลัง; 2 - แกว่งขาขวาไปทางขวา 3 - บัญชี 1; 4<...>.; 3 - แกว่งขาไปข้างหน้า; 4 - และ. NS.; 5 - ขากลับ; 6 - และ. NS.; 7 - แกว่งขึ้น; 8 - และ. น. 36.<...>I. p. - เหมือนกัน: 1 - แกว่งไปข้างหน้า; 2 - แกว่งจากขวาไปซ้าย; 3 - แกว่งไปข้างหน้าขวา; 4 - และ. NS.<...>เดินแบบดิสโก้. เดินช้าๆ. 26.

ดูตัวอย่าง: ยิมนาสติกลีลาในมหาวิทยาลัย.pdf (0.5 Mb)

ลำดับที่ 5 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์ 2016]

เลขเครื่อง 10 สูง 90 กม.<...>มัค<...>บังคับเครื่องบินไอพ่นแรงที่ล้อมรอบด้วยพื้นผิวสัมผัส<...>ด้วยการเพิ่มความเร็วของการหมุนของดิสก์บนแกนของกระบอกสูบ ส่วนประกอบในแนวแกนจะชะลอตัวลงก่อน<...>ด้วยการหมุนจานที่เพิ่มขึ้นอีก พื้นที่นี้ด้วยค่าที่ลดลงของส่วนประกอบความเร็วตามแนวแกน

ดูตัวอย่าง: Thermophysics and Aeromechanics No. 6 2014.pdf (1,1 Mb)

ลำดับที่ 6 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค, 2017]

ตำราคำนวณและออกแบบเครื่องคอมเพรสเซอร์แบบแรงเหวี่ยง เบี้ยเลี้ยง

สำนักพิมพ์ OmSTU

ในหนังสือเรียนฉบับที่ 2 ได้มีการพิจารณาประเด็นของการคำนวณทางเทอร์โมแก๊สไดนามิก การออกแบบ และการวิเคราะห์ความแข็งแรงขององค์ประกอบของเส้นทางการไหลของคอมเพรสเซอร์แบบแรงเหวี่ยง อธิบายการออกแบบทางเทอร์โมแก๊สไดนามิกของเส้นทางการไหลโดยใช้วิธีการคำนวณผ่านพารามิเตอร์ไร้มิติ ตัวอย่างการคำนวณทางเทอร์โมแก๊สไดนามิกและกำลัง

เลขเครื่อง MW1 ควรมีค่า MW1  0.55 ... 0.65 (สำหรับแนวรัศมี RK MW1  0.87)<...>ในการกำหนดหมายเลข Mach ในส่วน "คอ" ของ MW1G RK คุณสามารถใช้เทคนิคที่พัฒนาขึ้น<...>หมายเลขมัคสำหรับความเร็วที่ทางออกของดิฟฟิวเซอร์คือ 444 TRkСMС  (1.119) แรงดันแก๊ส Pa:  .) 1 () 1 (<...>การคำนวณเลขมัคในส่วน "คอ" ของสมการตัวกระจายใบมีด (1.130) ไม่เป็นเชิงเส้น<...>ในกรณีนี้ หมายเลข Mach แบบมีเงื่อนไขสำหรับส่วน RK I จะได้รับ MU = 0.88 ที่มีขนาดใหญ่เพียงพอ และตัวเลข Mach โดย

ดูตัวอย่าง: การคำนวณและการออกแบบเครื่องคอมเพรสเซอร์แบบแรงเหวี่ยง A. D. Vanyashov, G. G. Kustikov, 2017. - 255 pp. Pdf (0.9 Mb)

ลำดับที่ 3 [กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิค พ.ศ. 2554]

ลักษณะเฉพาะของแก๊สไดนามิกที่สำคัญของเครื่องบินไอพ่นความเร็วเหนือเสียงคือตำแหน่งของดิสก์ Mach - โช้คตรง<...>ตำแหน่งของดิสก์ Mach ถูกกำหนดโดยสูตร lM = 0.67d * √ p0 / pк โดยที่ lM คือระยะห่างจากดิสก์ Mach<...>ข้อมูลเหล่านี้ทำให้สามารถประมาณระบบการไหลในเครื่องบินไอพ่นและกำหนดตำแหน่งของดิสก์ Mach ได้หลากหลาย<...>สำหรับการวัดในพื้นที่เหนือเสียงของเครื่องบินไอพ่น (หน้าดิสก์ Mach) ให้เลือกจุดที่ห่างจากจุดตัด<...>หัวฉีดเท่ากับ 8 มม. ในพื้นที่ด้านหลังดิสก์ Mach - จุดที่ระยะห่างจากทางออกหัวฉีดเท่ากับ 50 มม.

ดูตัวอย่าง: กลศาสตร์ประยุกต์และฟิสิกส์เทคนิคครั้งที่ 3 2011.pdf (0.2 Mb)

หมายเลข 1 [แถลงการณ์ของมหาวิทยาลัยเทคนิคแห่งรัฐมอสโกได้รับการตั้งชื่อตาม N.E. บาวแมน. ซีรีส์ "วิศวกรรมเครื่องกล", 2010]

M.: สำนักพิมพ์ของ MSTU im. เน.อี. บาวแมน

ครอบคลุมประเด็นต่อไปนี้: กลศาสตร์ของโครงสร้างรับน้ำหนักเพื่อวัตถุประสงค์ต่างๆ ปัญหาด้านพลังงาน ปัญหาเทคโนโลยีสมัยใหม่ ปัญหาพื้นฐานของคณิตศาสตร์ ฟิสิกส์ กลศาสตร์ต่อเนื่อง ฯลฯ

ที่หมายเลขมัค M> 3 จำเป็นต้องเปลี่ยนไปใช้วงจรกระแสตรง<...>ฟิลด์หมายเลขมัคในส่วนแกนกลางระหว่างการบินโดยมีมุมโจมตีเป็นศูนย์สำหรับหมายเลขมัค M = 6,8,10<...>มีการตรวจสอบการพึ่งพาคุณลักษณะเหล่านี้ในเลขมัคและมุมของการโจมตี<...>; μ คือค่าสัมประสิทธิ์แรงเสียดทานระหว่างบล็อกกับ ดิสก์ 45

ลำดับที่ 3 [แถลงการณ์ของ Russian Academy of Sciences. กลศาสตร์ของของเหลวและก๊าซ 2017]

มีการเผยแพร่งานวิจัยเชิงทฤษฎี การคำนวณและประยุกต์ในสาขาอากาศพลศาสตร์ อุทกพลศาสตร์ พลศาสตร์พลาสมา อุทกพลศาสตร์ของดิน และชีวกลศาสตร์ของสื่อต่อเนื่อง มีการให้ความสนใจเป็นพิเศษในด้านการวิจัยใหม่ๆ เช่น ทฤษฎีการไหลหลายเฟสและการประยุกต์ใช้ กระแสปฏิกิริยาเคมี การไหลของของเหลวและก๊าซในสนามแม่เหล็กไฟฟ้า วิธีอุทกพลศาสตร์แบบใหม่เพื่อเพิ่มการผลิตน้ำมัน วิธีการใหม่ในการอธิบายกระแสปั่นป่วน ฯลฯ วารสารได้รับการตรวจสอบโดยเพื่อนและรวมอยู่ในรายการ VAK

มุมมองด้านหน้า, มุมระหว่างแนวสายตากับแกนของแผ่นดิสก์ Θ = 0 °; b - จากด้านข้าง Θ = 90 °; c - แผ่นดิสก์หมุนเป็นมุม<...>การกำหนดค่าระนาบและแกนสมมาตรทำให้คล่องตัวด้วยหมายเลข Mach วิกฤตสูงสุด // Prikl 2530<...>การปรับรูปร่างของตัวเครื่องบินสมมาตรให้เหมาะสมเพื่อเพิ่มจำนวน Mach ที่สำคัญ // Uch แอป.<...>เลขมัค M1 ของความเร็วรวมของการไหลสม่ำเสมอหลังคลื่นกระแทกระนาบที่ติดอยู่ข้างหน้า<...>ขอบคอนโซลใต้ลม หรือหลังคลื่น rarefaction อยู่ตรงกลาง (สัญลักษณ์ I); Mns - หมายเลขมัค

ดูตัวอย่าง: แถลงการณ์ของ Russian Academy of Sciences กลศาสตร์ของของเหลวและก๊าซ ครั้งที่ 3 2017.pdf (0.1 Mb)

ศูนย์ระเบียบวิธีการฝึกอบรมแห่งชาติเพื่อการทดสอบวัสดุขัดถูตามคำร้องขอของกองบรรณาธิการของนิตยสาร "KUZOV" ได้เริ่มการทดสอบชุดใหม่ การวิจัยของศูนย์รวมถึงการทดสอบวัสดุกัดกร่อนในกรวดกลม P120 ซึ่งเป็นหนึ่งในเกรดที่ใช้กันทั่วไปที่สุดในงานตัวถัง บนพื้นผิวสองประเภท - สีโป๊วและโลหะพร้อมสีโป๊ว การทดสอบนี้เกี่ยวข้องกับล้อขัดของผู้ผลิตที่แตกต่างกันสิบสี่กลุ่ม ซึ่งเกือบทุกคนที่อยู่ในตลาดรัสเซียในปัจจุบัน ตั้งแต่ผู้นำไปจนถึงแบรนด์ที่ไม่ค่อยมีใครรู้จัก ตัวอย่างทั้งหมดได้รับการทดสอบภายใต้สภาวะเดียวกันทุกประการ บนพื้นผิวที่เหมือนกัน ที่ความชื้นและอุณหภูมิเท่ากัน จากผลการทดสอบ 2 ครั้ง ล้อขัดที่ทดสอบแล้วได้รับคะแนนตามระบบ 1 คะแนนสำหรับผลลัพธ์ขั้นต่ำและลำดับจากน้อยไปมาก

ระหว่างการทดสอบ การสึกหรอของแผ่นดิสก์ไม่สม่ำเสมอ<...>ดิสก์ NORTON A275 ยังทำงานได้อย่างเสถียร<...>OJSC Central Design Bureau BIBCOM & LLC Agency Book-Service BODY 201363 C L E S A R N Y c E x 1 เงินคงค้าง<...>RADEX Gold 9 4 12 สีแดงที่มีฝีมือ 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 เงินคงค้างสูงสุด<...>สีแดงที่มีทักษะ 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Gold 17 1 2

ลำดับที่ 4 [ฟิสิกส์ความร้อนและแอโรเมคานิกส์, 2014]

ฉันติดตั้ง VirtualBox บนพีซี Linux ของฉัน ฉันต้องการใช้ LXFDVD ตัวใดตัวหนึ่งเพื่อติดตั้ง ระบบเสมือนลินุกซ์. แต่ฉันได้รับข้อผิดพลาดที่ระบุว่า VirtualBox ไม่รู้จักรูปแบบของดิสก์ สาเหตุน่าจะเพราะไดรฟ์เป็นแบบไฮบริด ไฟล์ ISO... ฉันสามารถสร้างอิมเมจดิสก์ ISO มาตรฐานสำหรับ .ได้ไหม การติดตั้ง Linuxในกล่องเสมือน? ถ้าเป็นเช่นนั้นคุณจะทำอย่างไร?

ฉันคิดว่าเหตุผลก็คือแผ่นดิสก์นั้นเป็นไฟล์ ISO ไฮบริด<...>ซึ่งจะช่วยให้คุณสามารถเลือกฟิสิคัลดิสก์ที่ใช้ได้<...>รีโมตขนาดใหญ่และปลอดภัย เช่น Tails หากไม่ได้โหลดไว้บนระบบที่ใหม่กว่า<...>นี่ไม่ใช่ข้อกำหนดของ Windows 10 ซึ่งบู๊ตได้ในระบบ BIOS / MBR ที่เก่ากว่าด้วย แต่<...>และสำหรับการเขียน tag คุณภาพของไฟล์ที่คัดลอกมาจะเท่ากันในทุกโปรแกรม

(วงแหวนมัค) [ ] - การก่อตัวของคลื่นซ้ำแบบคงที่ในไอพ่นเหนือเสียงของก๊าซที่เล็ดลอดออกมาจากหัวฉีดของเครื่องยนต์เทอร์โบเจ็ท แรมเจ็ต และจรวด ดิสก์ Mach จะมองเห็นได้เมื่อเชื้อเพลิงถูกเผาไหม้นอกเครื่องยนต์ ในเครื่องยนต์เทอร์โบเจ็ท สามารถทำได้เมื่อเปิดเครื่องเผาไหม้ภายหลัง

กลไกการก่อตัว

ดิสก์ Mach ถูกสร้างขึ้นในไอพ่นเหนือเสียงของก๊าซที่ส่งออกซึ่งความดันที่ทางออกของหัวฉีดจะสูงกว่าหรือต่ำกว่าความดันบรรยากาศเล็กน้อย ที่ทางออกจากหัวฉีด ความดันบรรยากาศจะขยาย/บีบอัดเจ็ตก๊าซที่ขยายน้อยเกินไป/ขยายเกิน ซึ่งนำไปสู่การเปลี่ยนแปลงในทิศทางของการเคลื่อนที่ของชั้นก๊าซชั้นนอกจากแนวแกนเป็นแนวรัศมี การเปลี่ยนแปลงทิศทางของการไหลของก๊าซเหนือเสียงเกิดขึ้นกับคลื่นกระแทกเฉียง เมื่อทิศทางการไหลของก๊าซขนานกับเส้นศูนย์กลางของการไหลอีกครั้ง คลื่นกระแทกโดยตรงแรกจะอยู่ที่ตำแหน่ง ไอพ่นของก๊าซที่ผ่านแรงกระแทกจากการอัดโดยตรงจะร้อนขึ้นและจุดเชื้อเพลิงที่ยังไม่เผาไหม้ ทำให้มองเห็นดิสก์ Mach ตัวแรก บริเวณที่เรืองแสงสามารถอยู่ในรูปแบบของแผ่นดิสก์หรือเพชร ระยะทางจากทางออกของหัวฉีดถึงดิสก์ Mach แรกสามารถกำหนดได้โดยประมาณโดยใช้สูตรต่อไปนี้:

x = 0.67 D 0 P 0 P 1 (\ displaystyle x = 0.67D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

โดยที่ D 0 คือเส้นผ่านศูนย์กลางทางออกของหัวฉีด

P 0 - แรงดันการไหลที่ทางออกของหัวฉีด

เมื่อผ่านการกระโดดโดยตรงในการบีบอัดในดิสก์ Mach แรงดันแก๊สจะสูงกว่าบรรยากาศ จากนั้น กระบวนการขยายจะถูกทำซ้ำด้วยการสร้างขั้นสุดท้ายของดิสก์ Mach ตัวถัดไป กระบวนการบีบอัด/ขยายตามระยะเวลานี้จะสิ้นสุดได้ไม่สิ้นสุด หากไม่ใช่เพราะอิทธิพลของความหนืดของแก๊สที่มีต่อการลดแรงสั่นสะเทือนของแรงดัน

การศึกษาใน เหนือเสียงลำธาร ก๊าซมาจาก หัวฉีด turbojet , กระแสตรงและ ขีปนาวุธเครื่องยนต์ ดิสก์ Mach จะมองเห็นได้เมื่อเชื้อเพลิงถูกเผาไหม้นอกเครื่องยนต์ ในเครื่องยนต์เทอร์โบเจ็ท เป็นไปได้เมื่อ Afterburner.

กลไกการก่อตัว

ดิสก์ Mach ถูกสร้างขึ้นในไอพ่นเหนือเสียงของก๊าซที่ส่งออกซึ่งความดันที่ทางออกของหัวฉีดจะสูงกว่าหรือต่ำกว่าความดันบรรยากาศเล็กน้อย ที่ทางออกจากหัวฉีด ความดันบรรยากาศจะขยาย/บีบอัดเจ็ตก๊าซที่ขยายน้อยเกินไป/ขยายเกิน ซึ่งนำไปสู่การเปลี่ยนแปลงในทิศทางของการเคลื่อนที่ของชั้นก๊าซชั้นนอกจากแนวแกนเป็นแนวรัศมี การเปลี่ยนแปลงในทิศทางของการไหลของก๊าซเหนือเสียงเกิดขึ้นบนเฉียง คลื่นกระแทก... เมื่อทิศทางการไหลของก๊าซขนานกับเส้นศูนย์กลางของการไหลอีกครั้ง คลื่นกระแทกโดยตรงแรกจะอยู่ที่ตำแหน่ง ไอพ่นของก๊าซที่ผ่านแรงกระแทกจากการอัดโดยตรงจะร้อนขึ้นและจุดไฟเชื้อเพลิงที่ยังไม่เผาไหม้ ทำให้มองเห็นดิสก์ Mach ตัวแรก บริเวณที่เรืองแสงสามารถอยู่ในรูปแบบของแผ่นดิสก์หรือเพชร ระยะทางจากทางออกของหัวฉีดถึงดิสก์ Mach แรกสามารถกำหนดได้โดยประมาณโดยใช้สูตรต่อไปนี้:

x = 0.67 D 0 P 0 P 1 (\ displaystyle x = 0.67D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

โดยที่ D 0 คือเส้นผ่านศูนย์กลางทางออกของหัวฉีด

P 0 - แรงดันการไหลที่ทางออกของหัวฉีด

เมื่อผ่านการกระโดดโดยตรงในการบีบอัดในดิสก์ Mach แรงดันแก๊สจะสูงกว่าบรรยากาศ จากนั้นกระบวนการขยายจะถูกทำซ้ำด้วยการก่อตัวขั้นสุดท้ายของดิสก์ Mach ตัวถัดไป กระบวนการหดตัว / ขยายเป็นระยะนี้จะไม่มีที่สิ้นสุดหากไม่ใช่เพราะอิทธิพล ความหนืดก๊าซสำหรับลดความผันผวนของแรงดัน