Základní výzkum. Základní výzkum Učebnice Výpočet klikových lisů. příspěvek

Nadzvukový proud má periodickou strukturu sestávající z opakujících se buněk soudkovitého tvaru. Pokud se konstrukce jet off, která je definována jako poměr tlaku na výstupu z nadzvukové trysky k tlaku v okolí, výrazně liší od jednoty, pak se ve struktuře rázové vlny paprsku stávají přímé rázové vlny jasně viditelné, které se nazývají Machovy disky. Machův disk má výrazné rozměry pouze v první hlavni proudnice a někdy i ve druhé. Jeho přítomnost však silně ovlivňuje geometrii proudu po proudu. Neúspěchy v konstrukci metod pro výpočet proudů jsou zpravidla do značné míry spojeny s neschopností najít polohu Machova disku. Na druhou stranu se proudění v okolí Machova disku vyznačuje velkými tlakovými gradienty a silnou viskózní-nevazkou interakcí. V proudech raketových motorů v oblastech za Machovými disky dochází ke spalovacím a disociačním reakcím, což vede k výraznému zvýšení teploty, tlaku a sálavého toku. Přes praktický význam problému stále chybí kompletní teorie vzniku Machova disku v nadzvukovém výtrysku. Potřebné informace o trojitých konfiguracích rázových vln jsou uvedeny níže, je uveden popis modelu „stacionární Mach konfigurace“ a zdůvodnění jeho aplikace na problém výpočtu Machova disku v nadzvukovém proudu ideálního plynu.

trojitý bod.

konfigurace trojité rázové vlny

stacionární Machova konfigurace

nepravidelný odraz skoku

pravidelný odraz skoku

Machova noha

Machův disk

1. Dynamika plynů nadzvukových neizobarických proudů / V.S. Avduevsky, E.A. Ashratov, A.V. Ivanov, U.G. Pirumov. - M .: Mashinostroenie, 1989 .-- 320 s.

2. Beljajev N.M., Karteškin V.A. Zkoumání parametrů sonického podexpandovaného proudu studeného plynu. - Dnepropetrovsk: DGU, 1982 .-- 14 s.

3. Bulat P.V., Zasukhin O.N., Uskov V.N. Tvorba paprsku s plynulým rozběhem Lavalovy trysky // Dynamika plynu a výměna tepla. Problém 10. Plyn proudí v kanálech a tryskách. - SPb .: Nakladatelství SPU, 1993. - S. 1-22.

4. Melnikov D.A. Odraz rázových vln od osy symetrie // Mechanika a strojírenství. - 1962. - č. 3. Ed. Akademie věd SSSR.

5. Interference stacionárních plynodynamických ruptur / V.N. Uskov et al. - Novosibirsk: VO "Science", 1995. - 180 s.

6. Uskov V.N. Interference stacionárních plynodynamických diskontinuit. Nadzvukové plynové trysky. - Novosibirsk: Nauka, 1983 .-- S. 82-96.

7. Abbett M.J., Mach Disk in Underexpanded Exhaust Plumes // AIAA Journal. - 1971. - Vol.9, březen. - R. 512-514.

8. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analýza turbulentních nedostatečně vynaložených proudů. Část. 1: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - sv. 23, 23, duben. - R. 505-514.

9. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analýza turbulentních nedostatečně vynaložených proudů. Část. 2: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - sv. 23, 23, květen.

10. Dash S.M. Thorpe R.D. Shock - Capturing Model of One- and Two-phase Supersonic Exhaust Flow // AIAA J. - červenec 1981. - sv. 19. - R. 842-851.

11. Dash S.M., Sinha N. Noninteractive Cross - Flow integration Procedure for the Pressure - Split Analysis of two Dimensional, Subsonic Mixin Problems // AIAA J. - 1985. - sv. 23, leden - R. 183-185.

12. Dash S.M., Sinha N., York B.J. Implicitní / Explicitní analýza interaktivních jevů v nadzvukové chemické stránce - Dosažení problémů se směšováním a hraničními vrstvami // Dokument AIAA 8517, 17. července 1985.

13. Dash S.M., Wolf D.E. Interaktivní fenomén v problémech míchání nadzvukových trysek, část. 1. - AIAA J. - květen 1984. - S. 905-913.

14. Dash S.M., Wolf D.E., Pergament H.S. Model zachycující klín pro dvoufázový, chemicky dosahující tok v raketových tryskách a difuzérech, - AIAA P. 85-0.

15. Jungowski W.M. Při proudění při náhlém roztažení potrubí. Dynamika tekutin. - 1969. - sv. 4. - S. 231-241.

Nadzvukový proud (obr. 1) v obecném případě výtoku z trysky letadla pohybujícího se určitou rychlostí se jedná o soubor rázových vln, povrchy tangenciálních nespojitostí rychlosti a oblasti hladkého proudění. Přítomnost spodního zředění v oblasti 1, kompresní vlny 3, 7 vznikající interakcí paprsku s nadzvukovým souproudým tokem 2, směšovací vrstvy 4, 9, 10, vytvořené na tangenciálních nespojitostech, vedou ke vzniku komplexní rázové- vlnová struktura (SWS) jetu. Skládá se ze zřeďovacích vln 4, 6 a rázových vln. Dopadající ráz 5 se vždy odráží od osy s vytvořením trojité konfigurace rázových vln, nebo, jak se říká, trojitého bodu. Přímý ráz v trojném bodě se nazývá Machův disk nebo Machův disk a ráz 8 je odražený.

Je třeba poznamenat, že jak se dopadající ráz blíží k ose symetrie, její zakřivení NAσ má tendenci k nekonečnu, protože NA σ ~ y-1 jsou tedy vždy vytvořeny podmínky pro vznik disku setrvačníku v proudnici mimo provedení. Tato skutečnost odpovídá skutečnosti známé z děl D.A. Melnikova. (1962) tvrzení o nemožnosti pravidelného odrazu rázové vlny od osy symetrie, což naznačuje i tzv. podmínky dynamické kompatibility(UDS) na rázových vlnách... Na ose symetrie musí být splněny podmínky rovnosti k nule úhlu sklonu vektoru rychlosti a zakřivení proudnice za odraženým rázem, ale při y= 0 to není možné.

Rýže. 1. Nadzvukové proudění kolem spodní části letadla: 1 - spodní oblast; 2 - souproudý tok; 3 - šok ocasu; 4 - dělicí čára proudu; 5 - závěsný skok; 6 - podzvuková oblast směšovací vrstvy; 7 - kompresní vlny a uzavírací ráz; 8 - odražený skok; 9 - oblast míchání za Machovým diskem; 10 - míchací vrstva na hranici paprsku

Modely formování Machových disků - historie studia

Zastavme se podrobněji u otázky polohy Machova disku v jetu. Machův kotouč je patrný pouze v prvním sudu a někdy i ve druhém. Jeho přítomnost však silně ovlivňuje geometrii proudu po proudu.

Neúspěchy v konstrukci metod pro výpočet proudů jsou zpravidla do značné míry spojeny s neschopností najít polohu Machova disku. Podrobný rozbor této problematiky je proveden v, kde jsou diskutovány různé hypotézy dostupné v literatuře o přechodu z pravidelného odrazu rázové vlny od osy k nepravidelnému (Mach). Nejznámější z nich je tzv. Abbetova procedura, která byla často zmiňována ve slavných Dashových dílech věnovaných konstrukci metody pro výpočet pochodně taktického raketového motoru na tuhá paliva a také různé domněnky o velikosti tlak za odraženým rázem v trojném bodě. To druhé nebudeme uvažovat, protože dnes se již ví, že nejsou obecně použitelné.

Abbetův postup zavádí určitou analogii mezi Machovým diskem v trysce a spouštěcí rázovou vlnou (PUW), ke které dochází, když je spuštěna Lavalova tryska. Zpočátku se předpokládalo, že tlak v minimálním průřezu proudění za Machovým diskem se rovná atmosférickému tlaku. Později se ukázalo, že tento předpoklad je přibližně splněn pouze u silně podexpandovaných proudnic, u kterých začíná turbulentní úsek hned za prvním barelem. V řídce vypočítaných jetech vede Abbetova hypotéza k příliš velkým chybám.

Abbetovu hypotézu modernizoval Dash za předpokladu, že v kritickém úseku za Machovým diskem je splněna podmínka „krku“, tzn. rychlost proudu se rovná místní rychlosti zvuku. Pokud je na padajícím rázu specifikována poloha trojného bodu, pak jsou určeny výchozí podmínky pro výpočet proudění ohraničeného Machovým diskem a tečnou diskontinuitou. Vzhledem k tomu, že toto proudění je jednorozměrné, lze výpočet provést stejným způsobem jako u Lavalovy trysky. Pokud je v důsledku výpočtu v úseku minimálního proudění za Machovým diskem rychlost rovna místní rychlosti zvuku, pak se v proceduře Abbet-Dash předpokládá, že poloha Machova disku v jetu je vybráno správně.

Mezi jinými modely je dobře potvrzeno experimentálně popsané kritérium, podle kterého ke vzniku Machova disku dochází, když intenzita dopadajícího skoku dosáhne hodnoty J = J 0 odpovídající stacionární Machova konfigurace(QMS) . Takové konfigurace rázových vln byly podrobně studovány v souvislosti s problémem odrazu rázové vlny od pevné stěny.
Nepřímým odůvodněním kritéria J 0 je řešení úlohy prvního řádu na trojitých konfiguracích rázových vln (skoků). Pokud se v každém bodě závěsného rázu (dopadajícího na osu symetrie) provede formální výpočet trojité konfigurace rázových vln, pak při intenzitách J< J 0, má vycházející tangenciální nespojitost τ kladné zakřivení. V místě skoku, kde J = J 0, zakřivení τ se stává záporným, což odpovídá zavedeným empirickým představám o tvaru tečné diskontinuity.

Stručné informace o teorii trojskokových konfigurací

Trojitá konfigurace (TC) rázových vln (šoků) je struktura rázové vlny sestávající ze tří rázových čel σ protínajících se na určité přímce a tečné diskontinuitní plochy τ vycházející z této přímky (obr. 2), σ 1 se nazývá příchozí ráz, σ 2 - odchozí, σ s - hlavní šok.

Rýže. 2. Trojitá konfigurace rázových vln

Trojitá konfigurace se setkáváme při nepravidelném odrazu rázu od pevného povrchu a od osy symetrie u osově symetrických proudění, v některých problémech interakce protisměrně se šířících rázových vln a také u interakce předbíhajících rázových vln. Poprvé byl koncept TC představen v problému rázové vlny běžící na klínu. Jak se šíří podél klínu, intenzita dopadající vlny se zvyšuje a její povrch se ohýbá a zůstává kolmý k povrchu klínu. Od určitého okamžiku se rázová vlna rozvětví a vytvoří se Mach nohy.

Později byl studován stacionární případ odrazu nárazu od pevné stěny. Při nízké intenzitě rázu dopadajícího na stěnu se pravidelně odráží od stěny (obr. 3). Počínaje určitou intenzitou již odražený ráz nemůže otočit proudění tak, aby vektor rychlosti za ním byl rovnoběžný se stěnou, protože mezní úhel otočení proudění při rázu, vypočtený z Machova čísla za prvním rázem, je menší než úhel sklonu vektoru rychlosti k povrchu stěny za prvním rázem. Pak dochází k odrazu nepravidelně s tvorbou SMC. Na rozdíl od nestacionárního případu je intenzita Machovy nohy rovna maximu Jm (M).

Je vhodné studovat ternární konfigurace na rovině rázové polární lnJ-β , přezdívané pro svůj charakteristický vzhled křivky ve tvaru srdce. Je uvedena podrobná analýza křivek ve tvaru srdce, singulárních bodů, oblastí existence TC. Podle klasifikace existují trojité konfigurace TK-1, TK-2 a TK-3.

Rýže. 3. Pravidelný (vlevo) a nepravidelný (vpravo) nárazový odraz od stěny: σ s - Machova noha

Trojité konfigurace TK-1 vznikají interakcí protilehlých rázových vln různých směrů, například v nadzvukových přívodech vzduchu s vnitřní kompresí. ТК-1 odpovídá průsečíku levých větví poláry (obr. 4). Se zvyšující se intenzitou příchozího rázu 1 se průsečík posouvá směrem k vrcholu hlavní poláry, dokud ho nedosáhne, tento moment odpovídá SMC.

TC-1 může existovat pouze s Machovými čísly M> M T

Při nižších Machových číslech se poláry neprotínají. S Machovým číslem rovným M T, za skokem je dosaženo maximálního statického tlaku, při daném adiabatickém exponentu γ (pro vzduch γ = 1,4). Trojité konfigurace TK-2 dojít, když se rázová vlna nepravidelně odráží od stěny. Rozdíl oproti TK-1 je v tom, že u TK-2 je směr výchylky proudění na hlavním rázu (vřeteno Mach) obrácený (obr. 5). Jak se intenzita skoku zvyšuje J 1 hlavní skok 4 je zakřivený. Když se ráz 1 odrazí od stěny, Machova noha se ohne a přiblíží se ke stěně ortogonálně.

Rýže. 4. Trojitá konfigurace TK-1

Rýže. 5. Trojitá konfigurace TK-2

Trojité konfigurace TK-3 vznikají při interakci předbíhajících rázových vln jednoho směru. Jejich studium má velký praktický význam pro konstrukci nadzvukových externích sání kompresního vzduchu. Konfigurace trojitého skoku a Machovy disky v tryskáči

Podívejme se podrobněji na trojité konfigurace TK-2, protože přímo souvisí s problémem výpočtu Machova disku v nadzvukovém tryskáči. Trojité konfigurace TK-1 a TK-2 jsou odděleny stacionární Machovou konfigurací, což odpovídá případu, kdy sekundární rázová polára protíná hlavní poláru na jejím vrcholu. U SMC (obr. 6) je hlavní tlumič (4) přímý. Charakteristická intenzita J 0 získáme z řešení kubické rovnice odpovídající průsečíku poláry ve vrcholu hlavní poláry (obr. 6).

z 0 = J 0 ,

Rýže. 6. Stacionární Mach konfigurace (SMC)

Pro nějaké charakteristické Machovo číslo M NEBO. V SMC polára odpovídající příchozímu rázu 1 protíná vrchol hlavní poláry v bodě mezního úhlu natočení 4 (obr. 7).

Z toho vyplývá transcendentální rovnice pro jednotné číslo M 0R:

Kurzy A i mají stejný význam jako v předchozí rovnici.

S Machovými čísly menšími než M NEBO, polára se protíná s osou y uvnitř hlavní poláry a často je intenzita brána jako kritérium pro přechod k nepravidelnému odrazu J R, což odpovídá tečnosti poláry k ose pořadnice (obr. 8), což umožňuje zjistit hodnotu této intenzity z řešení následující rovnice:

Rýže. 7. Speciální konfigurace podle MOR

Ve stacionárním případě toto kritérium nebylo experimentálně potvrzeno.

Testování hypotézy SMC pro případ vzniku Machova disku v jetu

Pro správnou kontrolu souladu postupu výpočtu s experimentálními daty je nutné v experimentu omezit na minimum vliv viskózních efektů, které zkreslují obrazec proudění v blízkosti okraje trysky. Toho lze dosáhnout v zařízení, ve kterém proud proudí ze zvukové trysky se spodním štítem. Uvnitř takové trysky je mezní vrstva malá a na jejím okraji nedochází k žádnému vyhazování.

Rýže. 8. TC odpovídající J = JR, M< МOR

Podobný experiment byl proveden na univerzitě v Dněpropetrovsku. Na Obr. 9 a 10 ukazují závislosti úběru L od výstupu z trysky charakteristických průřezů paprsku, jakož i hodnotu průměru D odpovídajícího prvku první hlavně proudnice ze sebepodobného parametru, získaného výpočtem metodou charakteristik.

Rýže. 9. Porovnání odstranění hlavních částí první hlavně podexpandované proudnice, získané výpočtem, s experimentálními daty:
Lb je vzdálenost od výstupu trysky k průsečíku odraženého rázu s hranicí paprsku; L ВС - vzdálenost od výstupu trysky k sekci s maximálním průměrem závěsného šoku; L M je vzdálenost od výstupu trysky k úseku s maximálním průměrem hranice paprsku; L DM - vzdálenost od výstupu trysky k disku setrvačníku

Rýže. 10. Porovnání výsledků výpočtu průměru hlavních prvků první hlavně proudnice s experimentem: D ВС - maximální průměr závěsného tlumiče; D M - maximální průměr hranice paprsku; D DM - průměr kotouče mušky

Trojitý bod na závěsném šoku byl zvolen v úseku, ve kterém byla intenzita závěsného šoku rovna J 0... Je pozorována nejen kvalitativní, ale i uspokojivá kvantitativní shoda s experimentem.

Závěr

Je ukázáno, že model stacionární Machovy konfigurace umožňuje dobře předpovídat polohu Machových disků v nadzvukovém výtrysku. Při výpočtu Machova disku v místě závěsného rázu, při kterém jeho intenzita J = J0, je možné určit průměr Machova disku a jeho vzdálenost od výstupu trysky. Výsledky výpočtu ukázaly dobrou shodu s experimentem. Výše uvedené argumenty mohou sloužit pouze jako nepřímý důkaz modelu, jeho teoretické zdůvodnění a výsledky úplné výpočetní a experimentální studie jsou nad rámec této práce a budou posuzovány samostatně.

Recenzenti:

Baranov I.V., doktor technických věd, profesor, zástupce ředitele Institutu chladu a biotechnologie, St. Petersburg National Research University informační technologie, mechanika a optika“, Petrohrad;

Pelenko VV, doktor technických věd, profesor, zástupce ředitele pro akademické záležitosti Institutu chladu a biotechnologie, St. Petersburg National Research University of Information Technologies, Mechanics and Optics, St. Petersburg.

Práce byla přijata dne 20.07.2012.

Bibliografický odkaz

Uskov V.N., Bulat P.V., Prodan N.V. HISTORIE STUDUJÍCÍHO NEPRAVIDELNÉHO ODRAZU VÝSKOKU TĚSNĚNÍ OD OSY SOUMĚRNOSTI NADZVUKOVÉHO PROTRUKU SE VZNIKEM MAX DISKU // Fundamental Research. - 2012. - č. 9-2. - S. 414-420;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (datum přístupu: 29.07.2019). Upozorňujeme na časopisy vydávané "Akademií přírodních věd"

výsledky vyhledávání

Nalezené výsledky: 47824 (1,49 s)

Volný přístup

Omezený přístup

Obnovení licence se vyjasňuje

Rekreační a odborně aplikovaná efektivita práce hromadné tělesné kultury na internátě odborného učiliště (například stavebního)

M.: PROMEDIA

Proto v povinné sadě trenažérů např. pro zedníka byl „Disk zdraví“, pro instalatér-plyn-svářeč.

Náhled: Zdravotně a odborně uplatněná efektivita tělesně-hromadné práce na internátě odborné školy (na příkladu budovy) .pdf (0,3 Mb)

nosiče magnetických disků.<...>Uživatelé a dokonce i programátoři často říkají „Drive A:“, „Drive B:“ atd.<...>z disku, například na obrazovku, na jiný disk nebo do tiskárny.<...>Učitel připravil s tímto cílem: disky pro každé pracoviště (na každém disku Mikron s textem<...>Seznam jmen souborů uložených na disku se nazývá adresář disku.

Náhled: Informatika Grade 3.pdf (0,6 Mb)

č. 5 [Termální fyzika a aeromechanika, 2015]

Proudění za odraženým rázem je nadzvukové a za Machovým diskem je podzvukové.<...> <...>na Machův disk při rA = 0,35 a rA = 0,26.<...>zóny podzvukového proudění za Machovým diskem.<...>na Machův disk při rA = 0,35 a rA = 0,26.

Náhled: Termofyzika a aeromechanika č. 5 2015.pdf (0,6 Mb)

Prezentovány jsou výsledky numerické simulace úniku podexpandovaného pulzního plynem dispergovaného paprsku s vysokou koncentrací částic na pevnou, příčně neohraničenou překážku. Jsou studovány charakteristické rysy takové interakce, zejména „anomální“ tvorba struktury rázové vlny dvoufázového proudění při podzvukové rychlosti v nosném plynu a rozvoj vlastních oscilací.

Některé rozdíly, například vypočtená velikost Machova disku, jsou větší než to, co bylo pozorováno v experimentu (obr.<...>V tomto případě se Mach 1 disk pro případ počáteční objemové koncentrace částic (obr. 4) skládá ze dvou částí<...>To je způsobeno vířivým pohybem směsi 2, která sousedí s Machovým diskem poblíž osy symetrie.<...>Ve druhé verzi za Machovým diskem x ′ ′ = 6.<...>Poté dvoufázové médium narazí na překážku s vytvořením disku Mach 4.

Je zvažován způsob korekce PIV dat pro rekonstrukci rychlosti plynu z rychlosti částic v podexpandovaných nadzvukových proudech. Metoda je založena na odhadu retardace rychlosti indikátorů z jejich parametru relaxace rychlosti jako korekci na PIV data v newtonovské aproximaci mezifázové interakce. Je ukázáno, že parametr rychlostní relaxace indikátorů v tocích se skoky rychlosti lze určit z počátečních dat PIV. Korekce s nalezeným parametrem relaxace fáze rychlosti ukázala dobrou přesnost.

<...> <...> <...> <...>

Je řešen problém iniciace a stabilizace detonačního hoření směsi vodíku a vzduchu vstupující do osově symetrického kanálu s centrálním tělesem konečné délky v proudu s Machovým číslem M0 = 5 ÷ 9 stabilizace detonačního hoření stechiometrického vodíku. směs vzduchu při volném proudu Machova čísla M0> 7. Porovnání různých konfigurací kanálů se provádí v závislosti na hodnotě tahu vznikajícího v důsledku detonačního spalování stechiometrické směsi vodík-vzduch

centrálního tělesa, když do něj vstoupí vysokorychlostní nadzvukový proud, v blízkosti osy symetrie se vytvoří disk<...>směs vodíku a vzduchu získaná pro trysku s vnitřním válcem, jejíž přítomnost zabraňuje vytvoření disku<...>V osově symetrické konvergentní divergentní trysce bez centrálního tělesa se tak v proudu tvoří kotouč<...>tok hořlavé směsi začíná interagovat s centrálním tělesem za místem tvorby disku<...>Mach, a před ním (obr. 4).

Článek prezentuje výsledky studia úniku nadzvukového podexpandovaného proudu vzduchu na porézní kovovou bariéru konečné tloušťky, jejíž přední rovina je kolmá k ose proudu a boční plocha je nepropustná pro proudění plynu. Pro stanovení vlivu pórovitosti na plynodynamické charakteristiky interakce paprsku s překážkou byl uvažován i případ neporézní překážky stejného průměru.

Machovo číslo ve výstupní části je Ma = 1,72, stupeň off-designu proudění je n = 2,1.<...>Do kovu byla vložena porézní bariéra ve formě kotouče o průměru dp = 100 mm a tloušťce ∆lp = 20 mm.<...>Nadzvukový podexpandovaný výtrysk interagující s porézní překážkou: a je minimální vzdálenost mezi diskem<...>Amplituda vibrací Machova disku podél osy paprsku je 0,15 da.<...>T. 56, N-◦ 3 odpovídalo rotaci toku o úhel rovný 90◦, zatímco Machův disk byl v relativní

č. 1 [Tepelná fyzika a aeromechanika, 2018]

Zakladatelé časopisu: Sibiřská pobočka Institutu termofyziky Ruské akademie věd. S.S. Kutateladze SB RAS Ústav teoretické a aplikované mechaniky. S.A. Khristianovich SB RAS Hlavní vědecká témata časopisu jsou: - dynamika tekutin - přenos tepla a hmoty - turbulence - prostředky a metody leteckých a termofyzikálních experimentů - fyzika nízkoteplotního plazmatu - fyzikální a technické problémy energetiky

S nárůstem letových rychlostí nad M = 4 se však rozměry Machova disku výrazně zmenšují a čelní<...>Při mírných nadzvukových volných Machových číslech má Machův disk určitou konečnou příčnou dráhu<...>Velikost Machova disku se výrazně zmenšuje s nárůstem freestreamového Machova čísla.<...>Mach a následně vznikají následné systémy trychtýřovitých rázových vln s Machovými disky.<...>musí odpovídat přítomnosti Machových disků (s podzvukovým průtokem bezprostředně za nimi).

Náhled: Thermophysics and Aeromechanics # 1 2018.pdf (0,5 Mb)

Numerická simulace proudění vznikajícího při příčném vstřikování paprsku do nadzvukového proudění štěrbinovou tryskou se provádí při různých tlacích ve vstřikovaném paprsku a v hlavním proudu. Pro výpočty na mřížkách s různým rozlišením se používá Spalart – Almarasův model turbulence, k – ε model, k – ω model a SST model. Na základě srovnání vypočtených a experimentálních údajů o rozložení tlaku na stěně, délce recirkulační oblasti a hloubce průniku paprsku do nadzvukového proudění jsou vyvozeny závěry o přesnosti výsledků výpočtů pomocí různých modely turbulence a použitelnost těchto modelů při řešení podobných problémů.

Mach a rázová vlna v důsledku opětovného stlačení toku.<...> <...>injekce, a hloubka průniku paprsku do hlavního proudu H, která je dána polohou horní hrany disku<...>Mach.<...>Mach 5.

Byla provedena výpočtová a teoretická studie charakteristik proudění nadzvukových vysokoentalpických proudění v úzkých válcových kanálech. Matematický model je založen na řešení kompletního nestacionárního systému Navierových - Stokesových rovnic v osově symetrickém uspořádání. Výpočty se provádějí pro režimy laminárního a turbulentního proudění pomocí různých modelů turbulence. Je analyzován vliv geometrických parametrů kanálu na průtokové charakteristiky. Jsou uvažovány vlastnosti rozložení Machova čísla podél poloměru toku v různých úsecích kanálu. Ukazuje se, že v závislosti na podmínkách probíhá zpomalování různé intenzity až do vytvoření podzvukové proudové zóny značné délky v korytě.

má několik maxim, což podle našeho názoru odpovídá vytváření dalších skoků za diskem<...>Mach při zpomalování nadzvukového proudění).<...>nadzvukové proudy v úzkých válcových kanálech 15, jako jsou zmíněné další skoky za diskem<...>Mach lze identifikovat jasněji.<...>nadzvukové proudy v úzkých válcových kanálech 17 v modelu k - ε, první disk je posunut

Článek simuluje nadzvukové proudění vzduchu v plochém kanálu s příčným vstřikováním turbulentního vodíkového paprsku štěrbinou na spodní stěně. Je navržen algoritmus pro řešení Favre-průměrovaných Navier – Stokesových rovnic pro dokonalý vícesložkový tok plynu na základě schématu WENO. Hlavní pozornost je věnována interakci rázové vlny s hraničními vrstvami na spodní a horní stěně koryta v podmínkách vnitřního turbulentního proudění, konkrétně byla provedena detailní studie proudových struktur, separace a promíchávání. zkoumáno v závislosti na šířce tryskové štěrbiny. Bylo zjištěno, že kromě dobře známých struktur rázových vln, které vznikají při interakci dopadajícího proudění s příčným proudem a při interakci příďového rázu s hraničními vrstvami v blízkosti stěn, existuje další systém vznikají rázové vlny a proudění se odděluje na spodní stěně v určité vzdálenosti od proudu po proudu. Je provedeno srovnání s experimentálními daty.

Na grafech izobar 4 je dobře vidět Machův disk.<...>velikost štěrbiny vede k expanzi sudovité struktury v trysce a v důsledku toho ke zvětšení disku<...>Mach (obr. 4a a 4b).<...>V případě maximální velikosti štěrbiny (h3) (obr.4c) se však Machův disk zmenšuje, protože separační zóna<...>Mach, což je demonstrováno rozložením místního Machova čísla (2 2M, u w c = + zde c místní rychlost

<...> <...> <...>

Je numericky simulováno trojrozměrné nadzvukové turbulentní proudění se symetrickým kolmým vstřikováním kruhových paprsků ze stěn kanálu. Pomocí algoritmu založeného na schématu ENO jsou řešeny původní Favreho zprůměrované rovnice Navier – Stokes, které jsou uzavřeny pomocí modelu turbulence (k – ω). Pro hodnoty off-design parametru 3 6 n 6 50 je studován mechanismus vzniku vírových struktur při interakci paprsku s dopadajícím prouděním. Experimentálně bylo zjištěno, že pro n> 10 se v důsledku míšení paprsku a přicházejícího vysokorychlostního toku objeví dvojice vírů a v blízkosti stěny za paprskem dochází k dodatečnému oddělení. Je ukázáno, že výsledky výpočtu rozložení tlaku na stěně před proudem v rovině symetrie jsou v uspokojivé shodě s experimentálními daty.

proudí za proudem v důsledku vytvoření zóny nízkého tlaku; tvorba sudu a disku<...>Mach v proudu.<...>se tvoří ve směšovací zóně, vzniká dvojice vírů 9 v důsledku interakce paprsku procházejícího diskem<...>Mach D, vysokorychlostní volnoběžka.<...>způsobem: - v proudnici u = 0, v = 0, T = 0,6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 je Machovo číslo

Prezentovány jsou výsledky spektroskopie počátečního řezu nadzvukového plazmového paprsku tvořeného pulzním výbojem v kapiláře s ablační stěnou z polymeru obsahujícího uhlík. Odhalují se vlastnosti prostorového rozložení elektronové hustoty a intenzity spektrálních složek, které jsou způsobeny zejména vysokou hodnotou elektronové teploty v "horké" centrální zóně, přesahující "normální" teplotu, stejně jako výrazná neizobarita počáteční sekce nadzvukového výtrysku. Emisní vlastnosti vysokoteplotního tryskového jádra (intenzita a obrys Balmerových čar Hα a Hβ, relativní intenzity iontových čar C II) zaznamenané s vysokým časovým (1-50 μs) a prostorovým (30-50 μm) rozlišením umožnilo stanovit hlavní zákonitosti v rozložení tlaků a teplot v okolí centrálního rázu. Díky přítomnosti molekulárních složek v proudu, které vykazují své radiační vlastnosti na periferii paprsku, bylo možné získat představu o parametrech plazmatu v zóně tvorby „visících“ rázových vln.

na základě výsledků vizualizace optického toku a analýzou struktur rázových vln: Machovo číslo<...>Takto stanovené teploty jsou Te ~ 2 eV v okolí Machova disku (z = 2,5<...>Tlakový profil p (r) rekonstruovaný výše uvedeným postupem v blízkosti Machova disku je kvalitativně<...>Rekonstruovaný profil tlaku v okolí Machova disku je v kvalitativní i kvantitativní shodě s výsledky

č. 3 [Tepelná fyzika a aeromechanika, 2018]

Při mírném nadzvukovém volném proudu Machových čísel má Machův disk konečný příčný rozměr<...>Rozměry Machova disku výrazně klesají s nárůstem freestreamového Machova čísla a získaného<...>musí odpovídat přítomnosti Machových disků s podzvukovým průtokem bezprostředně za nimi.<...>Machův pseudošok.<...>za druhým Machovým diskem (x = 3,93 m, x = 10,15), křivka 5 ⎯ konec separační zóny mezní vrstvy (x =

Náhled: Tepelná fyzika a aeromechanika # 3 2018.pdf (0,5 Mb)

Prezentovány jsou výsledky experimentálních studií a numerické simulace vlastních oscilací v nadzvukovém radiálním paprsku proudícím z ploché radiální trysky do zaplaveného prostoru. Ukazuje se, že v trysce vznikají ohybové vibrace, které vedou k její destrukci. Bylo zjištěno, že velkou roli při vzniku vlastních oscilací hraje zpětná vazba, která je prováděna zvukovými vlnami v plynu obklopujícím nadzvukový výtrysk.

ohraničený válcovými plochami s poloměry r1, r2 a radiálním kanálem ohraničeným dvěma kotouči<...>Úhel sklonu Machových vln vzhledem k ose paprsku je α ≈ 40°.<...>Na Obr. 6 ukazuje rozložení Machova čísla na ose paprsku v různých časech.<...>Pomocí těchto hodnot najdeme konvektivní Machovo číslo jetu Mc = 2M / (1+ c0 / cj) ≈ 2,3.<...>při daném režimu odtoku na ose paprsku dochází k pravidelné interakci rázových vln bez vytvoření disku

Experimentální studie vlivu akusticko-vírových vlastních oscilací na proces destrukce podexpandovaného nadzvukového výtrysku v zatopeném prostoru [Elektronický zdroj] / Aleksandrov, Arefiev, Ilchenko // Tepelná fyzika a aeromechanika .- 2016 .- č. 4 .- S. 45-55 .- Režim přístupu: https: // site / efd / 434738

Intenzifikace promíchávání plynné pracovní tekutiny přiváděné přes tryskové trysky s okolím je významným vědeckotechnickým problémem, jehož řešení zvýší efektivitu pracovního procesu v elektrárnách a elektrárnách. Naléhavým, ale málo prozkoumaným směrem je generování akusticko-vírových samokmitů v tryskových tryskách, které mohou urychlit rozpad nadzvukového paprsku a tím zlepšit výkon míchání. Článek představuje vlastnosti buzení akusticko-vírových samokmitů v tryskách; jsou prezentovány hlavní výsledky experimentální studie modelové proudové trysky, v jejímž kanálu jsou instalovány desky zajišťující buzení akusticko-vírových vlastních oscilací; zákonitosti rozpadu podexpandovaného nadzvukového výtrysku v ponořeném prostoru se nacházejí pro různé režimy proudění. Prezentovaná data ukazují možnost efektivní aplikace proudových trysek s generovanými akusticko-vírovými vlastními oscilacemi v systémech dodávky plynného paliva. Výsledky studie lze využít při návrhu elektráren pro pokročilé modely letecké techniky a technologických zařízení.

Odraz rázové vlny od osy proudu vede ke vzniku disku Mach 7.<...>Frekvence působící síly je určena vzorcem: St M, f c t = ⋅ ⋅ zde M je Machovo číslo proudění v dutině<...>centrovaná vlna redukce, 4 hranice trysek, 5 – kompresní vlna, 6 závěsný šok, 7 – disk<...>Mach, 8  odražený ráz, 9  vnější oblast míchání.<...>V experimentech byla změna Machova čísla v dutině řízena změnou průměru d MF trysky.

č. 3 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2004]

rázové vlny 3, 4, 5; 7 - vějíř zřeďovacích vln; b: 1 - tryska; 2 - skok v kompresi; 3 - Machův disk<...>Mach blízko osy (r / Ra = 0 ÷ 0,15).<...>Volný proud Machovo číslo M = 5.<...>Mach.<...>čas může vést ke ztrátě informací zaznamenaných na disku.

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 3 2004.pdf (0,3 Mb)

č. 5 [Fyzika spalování a výbuchu, 2015]

V časopise jsou publikovány články s výsledky původních experimentálních a teoretických studií v oddílech: spalování v plynech a kondenzovaných médiích, detonace kondenzovaných výbušnin, plynů a heterogenních systémů, výroba nových materiálů metodou samo se šířící vysokoteplotní syntézy , rázové a detonační vlny, vysokorychlostní ráz, dynamické zatěžování materiálů a konstrukcí, exploze svařování a detonační nástřik

Mach 3 a rychlost proudění bezprostředně za Machovým diskem se stane podzvukovou.<...>Rychlost proudění před Machovým kotoučem dosahuje V = 545 m / s dle PIV Obr. 5.<...>Dále za Machovým diskem rychlost prudce klesá na V = 190 m/s a U = 95 m/s (PIV a výpočet, resp.<...>I na přímém skoku (Machův disk), díky zprůměrování velkého počtu okamžitých realizací, je vidět<...>Na Obr. 6 také ukazuje, že za Machovým diskem se po prudkém zpomalení proudění zpomalí rychlost částic

Náhled: Fyzika spalování a výbuchu č. 5 2015.pdf (0,1 Mb)

M .: Vydavatelství MSTU im. N.E. Bauman

Jsou zvažovány principy magneticko-inerciální termonukleární fúze a metody laser-plazma pro generování polí při implozi magnetizovaného cíle. Výsledky práce otevírají možnost vytvoření nových vysokohustotních plazmových zdrojů pro jejich využití v materiálových vědeckých experimentech a pro perspektivní oblasti energetiky. Takové plazmové systémy lze použít pro diagnostiku a testování různých materiálů. Je zkoumána Richtmyer-Meshkovova nestabilita v impulzivních systémech s inerciálním zadržením částic.

pole, tj. v 0) B =, skládající se ze skupiny laterálních visících rázových vln (SW) a centrálního disku<...>Mach překračuje osu symetrie.<...>Zde, za centrálním Machovým diskem (v následujících časech), vírová brázda (toroidální<...>V tomto případě je v radiální souřadnici omezena velikostí 1 cm R ≤ V této prostorové zóně je Machovo číslo<...>struktura a maximální teplota v jetu je na úrovni 3max 18 10 K, T ≈ ⋅ Machovo číslo

č. 3 [Termální fyzika a aeromechanika, 2017]

Průměr tohoto disku závisí na Machově čísle volného proudu a intenzitě nárazu.<...>V posuzovaném případě se Machův disk prakticky neprojevuje jako při pádu na osu prvotního rázu<...>To je způsobeno vysokým průtokem při vytváření počátečního Machova disku o malé příčné velikosti.<...>Mach větší velikosti, pak se vytvoří následné Machovy disky (obr. 4b).<...>Oblast s oddíly a Machovými disky se postupně posouvá vpřed a v důsledku toho před

Náhled: Termofyzika a aeromechanika č. 3 2017.pdf (0,5 Mb)

č. 5 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2015]

Časopis publikuje původní články a vlastní recenze z oblasti mechaniky kapalin, plynu, plazmatu, dynamiky vícefázových prostředí, fyziky a mechaniky výbušných procesů, elektrického výboje, rázových vln, stavu a pohybu hmoty při ultravysokých parametrech, tepelné fyziky, mechaniky deformovatelné pevné, kompozitní materiály, metody diagnostiky plynně dynamických fyzikálních a chemických procesů.

Mach v proudu.<...>Oblast průniku paprsku do hlavního proudu je omezena visícími rázovými vlnami a Machovým diskem.<...>Mach.<...>Mach 5.<...>Experimentální studie zvedání skleněného kruhového disku z hladiny vody, jejímž účelem bylo

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 5 2015.pdf (0,2 Mb)

Paralelní výpočty při řešení úloh aerohydrodynamiky metodou velkých částic učebnice. výukový program ke kurzu "Paralelní programování"

M .: Vydavatelství MSTU im. N.E. Bauman

Problémy obtékání těles různých geometrických tvarů při různých rychlostech dopadajícího proudění (podzvukového a nadzvukového) jsou uvažovány v rovinných a osově symetrických případech v celém rozsahu propustnosti: od nepropustnosti po volné proudění. Jsou uvedeny popisy programů pro výpočet trojrozměrných nestacionárních úloh zohledňujících gravitační pole (problémy Rayleighovy - Taylorovy nestability) pomocí diferenčního schématu metody velkých částic na trojúhelníkových, hexagonálních a ortogonálních výpočetních sítích. K učebnici je přiloženo CD s texty 20 pracovních programů v algoritmickém jazyce FORTRAN, určených pro řešení úloh aerohydrodynamiky pomocí KRUCHA-2 PPP.

Vzory proudění: a - tenké propustné těleso; b - disk s krytem hledí 2.<...>a P (30, 2) = 0,63 za diskem blízko osy symetrie v čase TK = 20,00.<...>a P (30, 2) = 0,78 za diskem blízko osy symetrie v čase TK = 20,00.<...>a P (30, 2) = 0,80 za diskem blízko osy symetrie v čase TK = 20,00.<...>a RO (30, 2) = 0,47 za diskem blízko osy symetrie v čase TK = 20,00.

Náhled: Paralelní výpočty aerohydrodynamického problému metodou velkých částic.pdf (0,1 Mb)

Výuka rovnováh a obratů v učebnici sportovního aerobiku. příspěvek

Vydavatelství Sibiřské státní univerzity tělesné kultury

Učebnice poskytuje informace o technice provádění rovnováh a obratů a také metodice výuky těchto prvků s přihlédnutím k fyzickým kvalitám a funkčním schopnostem nezbytným pro úspěšnou přípravu ve fázi počáteční přípravy sportovních typů gymnastiky. Příručka přináší nové informace, odrážející metodiku výuky balancí a obratů ve sportovním aerobiku, vycházející z obecných biomechanických zákonitostí jejich provádění s přihlédnutím k požadavkům soutěžního řádu tohoto mezi mládeží oblíbeného sportu.

Vyvážení s náklonem (vertikální výkyv). 2. Prozkoumejte rotaci o 180° na „diskovém disku“. 3.<...>na „déšť zdraví“, paže do stran: 1–2 - zatlačte levou a švih paží, otočte na kotouči o 360; 3-4 -<...>zdraví “, vlevo na podlaze, paže do stran: 1–2 – zatlačením doleva a švihem paží otočte kotouč o 360,<...>, vlevo na podlaze, paže do stran: 1–2 - zatlačením doleva a švihem paží otočte kotouč o 360, ohněte doleva<...>k podlaze, paže do stran: 1–2 - zatlačením doleva a švihem paží otočte kotouč o 360 se zavřenýma očima;

Náhled: Výuka rovnováh a obratů ve sportovním aerobiku. 2013 ed..pdf (0,3 Mb)

č. 5 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2001]

V tomto případě je vnitřní průměr výtrysku, určený z průměru Machova disku, téměř 10krát větší než<...>Mach, proudění kolem prvku nastává bez odchodu Machova disku.<...>Za těchto podmínek nedochází k žádné významné změně velikosti výtrysku za Machovým diskem a oblasti<...>trysky kolem bočních otvorů lze považovat za oblast trysky na úrovni Machova disku.<...>Pro praktické použití s průměrem Machova disku 10násobku výstupního průměru

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 5 2001.pdf (0,3 Mb)

č. 2 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2010]

Stejně tak sada kotoučů a kapotáž.<...>Horní profilovaný kotouč, sada kotoučů, horní kapotáž rotoru a horní hrana vedení<...>; N je počet otáček kotoučů klasifikátoru za minutu.<...>Mach, hranice proudnice.<...>Vypočítané rozložení Machových čísel na výstupu z vícerežimové trysky s různými Machovými čísly na výstupu

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 2 2010.pdf (0,2 Mb)

Učebnice termogasdynamických výpočtů odstředivých kompresorů. příspěvek

Je uveden způsob výpočtu a uveden algoritmus pro výpočet průtokové dráhy odstředivého stacionárního kompresoru. Jsou uvedeny příklady výpočtů oběžných kol, difuzorů, zpětného vedení, výstupního zařízení. Jsou zvažovány otázky optimalizace a výběru průtokové cesty kompresoru.

v sekci i; 111 awM w = - Machovo číslo v úseku 1 při rychlosti 1w; 222 acM c = - Machovo číslo v řezu<...>Machovo číslo při obvodové rychlosti (konvenční Machovo číslo) 0,612,0 28558,49695,030,1 83,25522 = ⋅⋅⋅ === nn<...>Kolo uzavřený typ sestává z hlavního kotouče 1, krycího kotouče 2 a lopatek 3 (obr. 7.1).<...>Lopatky lze celoplošně frézovat společně s hlavním kotoučem a je k nim připájen krycí kotouč.<...>Lopatky jsou nejprve přivařeny k hlavnímu kotouči a poté je k lopatkám připájen krycí kotouč.

Náhled: Termogasdynamický výpočet odstředivých kompresorů. Tutorial.pdf (0,2 Mb)

Běh! Skok! Hoď to! Oficiální směrnice IAAF pro výuku atletiky: [učebnicová metoda. manuál]

M.: Člověk

Oficiální průvodce atletickým tréninkem IAAF „Utíkej! Skok! Házet! " rozdělena do tří hlavních sekcí, z nichž každá pokrývá jednu skupinu druhů, což tvoří název sekce. Hlavní části začínají velmi stručným přehledem a pozadím každé skupiny druhů. To zahrnuje nejdůležitější části základní teorie - obecné cíle, základní biomechanické principy a přehled strukturálních fází - základní cvičení, pokyny pro výuku a ukázkové hry, které pomohou představit dovednosti potřebné k procvičování druhů v této skupině. Sekce Zobrazení běhu také poskytuje přehled vašeho běžeckého tréninku na střední a dlouhé vzdálenosti.

noha se zhoupne před tělem a narovná se pro kontakt (švih vpřed), zatímco jog<...>Copyright OJSC "CDB" BIBCOM "& LLC" Agency Book-Service "182 HÁZENÍ DISKEM HÁZENÍ DISKEM<...>švih dozadu a ▲ aktivní - dopředu.<...>POZNÁMKY: Disk nechytejte. ▲ Při převalování ▲ disku po zemi pokrčte nohy.<...>POZNÁMKY: Držte disk v úrovni ▲ hlavy. Vnímejte, jak se disk uvolňuje ukazováčkem ▲.

Náhled: Utíkej! Skok! Hoď to! Oficiální tréninkový průvodce IAAF pro atletiku.pdf (0,3 MB)

Metodika rozvoje síly v procesu tělesné výchovy studentů vysokoškolskou metodou. doporučení

Tato práce seznamuje žáky s metodami rozvoje silových schopností v hodinách tělesné výchovy. Příspěvek pojednává o základních a doplňkových prostředcích, které lze využít v hodinách tělesné výchovy pro rozvoj silových schopností žáků. V této práci jsou navržena kontrolní cvičení pro zjištění úrovně rozvoje silových schopností.

Předkloňte se a proveďte dřep na podlaze a švihněte pažemi dozadu, narovnejte se švihem paží dopředu a nahoru<...>Dýchání: švihněte nohama dozadu, nádech, výdech vpřed. 7.<...>Dýchání: švih nohou nahoru, nádech, nohy dolů, výdech. osm.<...>Dýchání: v a. n. nádech, švih výdech. 37.<...>jedna noha, současně švih kyčle jedné nohy.

Náhled: Metodika rozvoje síly v procesu tělesné výchovy studentů VŠ.pdf (0,5 Mb)

č. 3 [Termální fyzika a aeromechanika, 2019]

Odhady z dat ukázaly, že pro kapku vody s d = 2,7 mm jsou Machova čísla rázové vlny Ms = 1,3, 1,5<...>Mach 5 při NPR = 4 (obr.4a) a NPR = 6 (obr.4c).<...>Mach "– v čistém plynu a ve dvoufázovém jádru jetu je nepřímým znakem existence" třetího<...>Mach v nadzvukovém podexpandovaném výtrysku sestávajícím pouze z plynu.<...>Zde M∞ je Machovo číslo, Re1 je jednotkové Reynoldsovo číslo, T∞ je dopadající teplota proudění, p∞ je tlak

Náhled: Termofyzika a aeromechanika č. 3 2019.pdf (0,5 Mb)

Atletika. Metodická doporučení otázka-odpověď pro studenty Fakulty tělesné kultury vysokých škol

FSBEI HPE "ShSPU"

Metodická doporučení jsou vypracována na základě výchovně-metodického komplexu pro disciplínu „Atletika“, vypracovaného na katedře sportovních disciplín GOU VPO „ShSPU“. Doporučení jsou určena studentům Fakulty tělesné kultury vysokých škol pedagogických, učitelům a učitelům tělesné výchovy.

Držení disku.<...>Otáčí se bez kotouče a s kotoučem při různých rychlostech. 2.<...>Zhoupněte se nohou a postavte se na joggingovou nohu proti zdi. 2.<...>Cvičitelé považují za efektivnější švih narovnanou nohou.<...>Disk.

Náhled: Atletika. FAQ.pdf (0,5 Mb)

č. 6 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2009]

V pracích jsou uvažovány přeexpandované výtrysky, výpočtem se získá Machův disk a podzvuková zóna.<...>V případě podexpandovaného výtrysku bylo získáno proudové pole s vírem vytvořeným za Machovým diskem.<...>Protože proudění v trysce bylo mimo konstrukci, vytvořily se v ní šikmé rázy a Machův disk, a<...>Před Machovým diskem je plyn urychlen na Machovo číslo na ose M = 6,8; 4.4 odpovídající hodnotám<...>Na výpočtu nadzvukového přeexpandovaného výtrysku ideálního plynu v přítomnosti Machova disku v proudu.

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 6 2009.pdf (0,2 Mb)

Atletika: učebnice základů znalostí (v otázkách a odpovědích). příspěvek

Příručka obsahuje stručné informace o historii vývoje druhů atletiky, rozbor technik a metod výuky atletických cvičení, organizaci a základní pravidla rozhodčích soutěží ve sportu, které jsou prezentovány formou, která je pro ně vhodná. ke studiu a zvládnutí. Jsou dány typické chyby při provádění atletických cvičení a doporučení k jejich nápravě.

měděný nebo bronzový kotouč.<...>Ve skoku dalekém se švih provádí jednou rukou nahoru a dolů, v trojskoku se švih provádí jako dvěma<...>, disk je kolem svislice.<...>Houpačka s pokrčenou nohou. Poloměr kruhu je 8-10 m. 2.<...>vychýlit patu dopředu) 2.

Náhled: Znalosti základů atletiky (Q&A) .pdf (0,6 MB)

Úvodní motorický trénink v učebnici sportovního aerobiku. příspěvek

Vydavatelství Sibiřské státní univerzity tělesné kultury

Učebnice je napsána na základě požadavků federálního státního vzdělávacího standardu vyššího odborného vzdělávání, směr 034300.62 „Tělesná kultura“ a pracovního programu oboru „Teorie a metody zvoleného druhu tělesné kultury a sportovní činnosti. " Učebnice zdůvodňuje strukturu druhů počátečního tréninku ve sportovním aerobiku, uvádí komplexy speciálních cvičení v kombinaci s tréninkovými prostředky pro počáteční tělesnou přípravu ve sportovním aerobiku, stanovuje hlavní organizační formy výchovné a mimoškolní práce.

vpravo zpět do 40°; 2 švih vpravo dopředu nahoru; 3 - švih vpravo dozadu; 4 švihněte doprava nahoru<...>zdraví, 1_2 _ trhnutí (, m doleva a švih RUKAMI, zapněte kotouč na ZM '°' vlevo zpět DOLE; 3-4 pak S<...>“‘ M levou a švihem rukou zapněte kotouč na ZbO ° C0GNUV vlevo vpřed; 3-4 je stejný; 5-8 stejný 1, ale vlevo AND<...>RUSHVST ° R ° Hb1: 1 -2 zatlačte levou ° da švihem rukou, zapněte kotouč o 36" se zavřenýma očima; 3-4 totéž<...>* v přibližně pozici vpravo, na disku zdraví; 6 škubnutí - "s eva a švihem RUKY otočte doprava o 360 7

Náhled: Počáteční motorický trénink ve sportovním aerobiku.-2nd ed., Revised. a přidat. 2013 ed..pdf (1,2 Mb)

Speciální cvičení pro výuku typů učebnice atletiky. příspěvek

Sib. Feder. un-t

Obsahuje systematickou prezentaci metodického a praktického materiálu z atletiky, který je nezbytný pro studenty vysokých škol pro zvládnutí profese trenéra-pedagoga, učitele tělesné kultury. Jsou prezentovány kinegramy a schémata techniky v hlavních typech atletiky - běhu a chůzi, skoku a hodu - s metodickými doporučeními pro jejich rozvoj, stejně jako příklady základních náběhových, imitačních a speciálních tréninkových cvičení pro tréninkové úseky.

Švihněte nohou ve stoje bokem proti gymnastické stěně.<...>Swing bez pohybu těla dopředu a nahoru; současně se švihem se tělo vychýlí zpět<...>Skoky na jedné noze vzad: a) bez švihu levé nohy, b) s švihem levé nohy, c) s předváděním<...>Žákům jsou zadána simulační cvičení pro výuku techniky hodu diskem Hody diskem a kladivem<...>Hmotnost samčího disku je 2 kg, samičího disku je 1 kg.

Náhled: Speciální cvičení pro výuku druhů atletiky.pdf (0,4 Mb)

Učebnice Výpočet klikových lisů. příspěvek

Tato příručka popisuje postup provádění výpočtů souvisejících s konstrukcí pohonu, dílů a sestav klikových lisů. Jsou uvedena schémata a vypočítané závislosti k tomu nezbytné. Je uveden kompletní referenční materiál. Je určena pro studenty vysokých škol studujících obory: "Kovací a lisovací zařízení", "Výpočet a návrh kovacích a lisovacích zařízení".

Údaje pro stanovení parametrů tření a tloušťky kotoučů 60 5.2.3.<...>Vypočítejte odhadovanou délku pásů pomocí vzorce:     2 0,25 2 1,57 max shk max shk D D L D D     <...>   2 2 0,25 1,57 0,125 max shk max shk L D D D D     .<...>, cm hд Tloušťka hnacího kotouče, cm h1 Počet vložek, ks mw 5.2.3.<...>Tloušťka hnacího kotouče 1 (0,11 0,0002) mh B n   . (5.17) 5.3.4.

Náhled: Výpočet klikových lisů.pdf (0,7 Mb)

Rytmická gymnastika na univerzitě

Publikační a tiskové centrum Voroněžské státní univerzity

Učební pomůcka byla připravena na Katedře tělesné výchovy a sportu Voroněžské státní univerzity.

I. p. - důraz na kolena: 1 - švih pravé nohy dozadu; 2 - sedí na patách; 3 - švihněte levou nohou dozadu<...>I. p. - důraz na kolena: 1 - švih pravé nohy dozadu; 2 - švih pravou nohou doprava; 3 - účet 1; 4<...>.; 3 - švihněte nohu dopředu; 4 - a. NS.; 5 - zadní část nohy; 6 - a. NS.; 7 - švih nahoru; 8 - a. str. 36.<...>I. p. - totéž: 1 - švih vpravo vpřed; 2 - švih z pravé do levé ruky; 3 - švih vpravo dopředu; 4 - a. NS.<...>Procházka diskotékovým způsobem. Chůze pomalu. 26.

Náhled: Rytmická gymnastika na univerzitě.pdf (0,5 Mb)

č. 5 [Termální fyzika a aeromechanika, 2016]

Machovo číslo 10, výška 90 km.<...>Mach.<...>Mach silný paprsek ohraničený kontaktní plochou.<...>Se zvýšením rychlosti otáčení kotouče na ose válce se nejprve zpomalí axiální složka<...>S dalším zvýšením rotace disku tato oblast se sníženou hodnotou složky axiální rychlosti

Náhled: Termofyzika a aeromechanika č. 6 2014.pdf (1,1 Mb)

č. 6 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2017]

Učebnice Výpočet a návrh strojů s odstředivými kompresory. příspěvek

Vydavatelství OmSTU

Ve 2. vydání učebnice je řešena problematika termogasdynamického výpočtu, návrhu a pevnostního rozboru prvků dráhy proudění odstředivých kompresorů; je popsán termogasdynamický návrh průtokové cesty metodou výpočtu přes bezrozměrné parametry; jsou uvedeny příklady termogasdynamických a pevnostních výpočtů.

Machovo číslo MW1 by mělo mít hodnoty MW1  0,55 ... 0,65 (pro axiální radiální RK MW1  0,87).<...>K určení Machova čísla v "krku" části MW1G RK můžete použít vyvinutou techniku<...>Machovo číslo pro rychlost na výstupu z difuzoru je 444 TRkСMС . (1,119) Tlak plynu, Pa:  .) 1 () 1 (<...>K výpočtu Machových čísel v "hrdelní" sekci mřížky lopatkového difuzoru je rovnice (1.130) nelineární,<...>V tomto případě jsou podmíněná Machova čísla pro úsek RK I získána dostatečně velká MU = 0,88 a Machova čísla

Náhled: Výpočet a návrh odstředivých kompresorových strojů A. D. Vanyashov, G. G. Kustikov, 2017. - 255 s. Pdf (0,9 Mb)

č. 3 [Aplikovaná mechanika a technická fyzika, 2011]

Důležitou plynově-dynamickou charakteristikou nadzvukového výtrysku je poloha Machova disku – přímý výboj<...>Poloha Machova disku byla určena vzorcem lM = 0,67d * √ p0 / pк, kde lM je vzdálenost k Machovu disku<...>Tyto údaje umožnily odhadnout režimy proudění v proudech a určit polohu Machova disku při různých<...>Pro měření v nadzvukové oblasti výtrysku (před Machovým diskem) byl zvolen bod ve vzdálenosti od řezu<...>tryska rovná 8 mm, v oblasti za Machovým diskem - bod ve vzdálenosti od výstupu trysky rovný 50 mm.

Náhled: Aplikovaná mechanika a technická fyzika č. 3 2011.pdf (0,2 Mb)

č. 1 [Bulletin Moskevské státní technické univerzity pojmenovaný po N.E. Bauman. Řada "Strojní inženýrství", 2010]

M .: Vydavatelství MSTU im. N.E. Bauman

Je řešena problematika v následujících oblastech: mechanika nosných konstrukcí pro různé účely; energetické problémy; problémy moderních technologií; základní problémy matematiky, fyziky, mechaniky kontinua atd.

Při Machových číslech M> 3 je nutné přejít na přímoproudý obvod.<...>Pole Machova čísla ve středové axiální sekci během letu s nulovým úhlem náběhu pro Machova čísla M = 6,8,10<...>Byly zkoumány závislosti těchto charakteristik na Machově čísle a úhlu náběhu.<...>; μ je koeficient tření mezi blokem a disk 45

č. 3 [Bulletin Ruské akademie věd. Mechanika kapalin a plynů, 2017]

Jsou publikovány teoretické, výpočtové a aplikované výzkumy v oblasti aeromechaniky, hydrodynamiky, dynamiky plazmatu, hydrodynamiky půd a biomechaniky spojitých prostředí. Zvláštní pozornost je věnována novým oblastem výzkumu, jako je teorie vícefázového proudění a jejich aplikace, chemicky reaktivní proudění, proudění kapalin a plynů v elektromagnetických polích, nové hydrodynamické metody pro zvýšení produkce ropy, nové přístupy k popisu turbulentního proudění atd. Časopis je recenzován a zařazen do Seznamu VAK.

pohled zepředu, úhel mezi přímkou pohledu a osou kotouče Θ = 0 °; b - ze strany Θ = 90 °; c - kotouč je natočen pod úhlem<...>Rovinné a osově symetrické konfigurace zjednodušené s maximálním kritickým Machovým číslem // Prikl. 1987<...>Optimalizace tvaru symetrických rovinných těles za účelem zvýšení kritického Machova čísla // Uch. aplikace.<...>Machovo číslo M1 celkové rychlosti rovnoměrného proudění za rovinnou rázovou vlnou připojenou k přední<...>okraj závětrné konzoly nebo za centrovanou vlnou zředění (symboly I); Mns - Machovo číslo

Náhled: Bulletin Ruské akademie věd. Mechanika kapalin a plynů č. 3 2017.pdf (0,1 Mb)

Národní metodické centrum školení pro zkoušení brusných materiálů na žádost redakce časopisu „KUZOV“ zahájilo novou sérii zkoušek. Výzkum centra zahrnuje testování brusiva v kruzích zrnitosti P120, jedné z nejběžnějších jakostí používaných v karoseriích, na dvou typech povrchů – tmel a kov s tmelem. Test zahrnuje brusné kotouče čtrnácti sérií různých výrobců - téměř každého, kdo je dnes na ruském trhu přítomen, od lídrů po málo známé značky. Všechny vzorky jsou testovány za přesně stejných podmínek, na identickém povrchu, při stejné vlhkosti a teplotě. Podle výsledků dvou zkoušek byly testované brusné kotouče ohodnoceny systémem 1 bod za minimální výsledek a dále vzestupně

Během testu bylo opotřebení kotouče nerovnoměrné.<...>Stabilně fungoval i disk NORTON A275.<...>OJSC Central Design Bureau BIBCOM & LLC Agency Book-Service BODY 201363 C L E S A R N Y c E x 1 akruální<...>RADEX Gold 9 4 12 Skilled Red 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 přírůstek max.<...>Skilled Red 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Gold 17 1 2

č. 4 [Termální fyzika a aeromechanika, 2014]

Nainstaloval jsem VirtualBox na svůj počítač se systémem Linux a opravdu jsem chtěl k instalaci použít jeden z LXFDVD virtuální systém Linux. Ale dostávám chybu, která říká, že VirtualBox nerozpozná formát disku. Předpokládám, že důvodem je hybridní pohon ISO soubor... Mohu vytvořit standardní obraz disku ISO pro Instalace Linuxu ve virtuálním boxu? Pokud ano, jak to děláte?

Myslím, že důvodem je to, že disk je hybridní soubor ISO.<...>To vám umožní vybrat používaný fyzický disk.<...>Velké, bezpečné dálkové ovládání, jako je Tails, pokud není nahráno na novějších systémech<...>Toto není požadavek Windows 10, který se také spouští ve starších systémech BIOS / MBR, ale<...>a pro zápis značek bude kvalita zkopírovaných souborů ve všech programech stejná

(Mach zvoní) [ ] - stacionární opakující se vlnové útvary v nadzvukovém proudu plynů vycházejících z trysek proudových, náporových a raketových motorů. Machovy disky jsou viditelné, když je palivo spáleno mimo motor. U proudového motoru je to možné při zapnutém přídavném spalování.

Formovací mechanismus

Machovy disky se tvoří v nadzvukovém proudu vycházejících plynů, jejichž tlak na výstupu z trysky je o něco vyšší nebo nižší než tlak atmosférický. Na výstupu z trysky atmosférický tlak expanduje/stlačuje podexpandovaný/přeexpandovaný proud plynu, což vede ke změně směru pohybu vnějších vrstev plynu z axiálního na radiální. Ke změně směru proudění nadzvukového plynu dochází na šikmých rázových vlnách. Tam, kde se směr proudění plynu opět stává rovnoběžným se středovou osou proudění, je umístěna první přímá rázová vlna. Proud plynů procházejících přímým kompresním rázem se zahřeje a zapálí nespálené palivo, čímž se zviditelní první Machův disk. Zářící plocha může být ve formě disku nebo diamantu. Vzdálenost od výstupu trysky k prvnímu Machovu kotouči lze přibližně určit pomocí následujícího vzorce:

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\ styl zobrazení x = 0,67 D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

kde D 0 je výstupní průměr trysky,

P 0 - průtokový tlak na výstupu z trysky,

Při průchodu přímým skokem v kompresi v Machově disku může být tlak plynu vyšší než atmosférický. Poté se proces expanze opakuje s konečným vytvořením dalšího Machova disku. Tento proces periodické komprese/expanze by byl nekonečný, kdyby neexistoval vliv viskozity plynu na tlumení kolísání tlaku.

Vzdělání v nadzvukový proud plyny přicházející z trysky proudový , přímý tok a střela motory. Machovy disky jsou viditelné, když je palivo spáleno mimo motor. U proudového motoru je to možné, když přídavné spalování.

Formovací mechanismus

Machovy disky se tvoří v nadzvukovém proudu vycházejících plynů, jejichž tlak na výstupu z trysky je o něco vyšší nebo nižší než tlak atmosférický. Na výstupu z trysky atmosférický tlak expanduje/stlačuje podexpandovaný/přeexpandovaný proud plynu, což vede ke změně směru pohybu vnějších vrstev plynu z axiálního na radiální. Ke změně směru proudění nadzvukového plynu dochází na šikmém rázové vlny... Tam, kde se směr proudění plynu opět stává rovnoběžným se středovou osou proudění, je umístěna první přímá rázová vlna. Proud plynů procházejících přímým kompresním rázem se zahřeje a zapálí nespálené palivo, čímž se zviditelní první Machův disk. Zářící plocha může být ve formě disku nebo diamantu. Vzdálenost od výstupu trysky k prvnímu Machovu kotouči lze přibližně určit pomocí následujícího vzorce:

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\ styl zobrazení x = 0,67 D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

kde D 0 je výstupní průměr trysky,

P 0 - průtokový tlak na výstupu z trysky,

Při průchodu přímým skokem v kompresi v Machově disku může být tlak plynu vyšší než atmosférický. Poté se proces expanze opakuje s konečným vytvořením dalšího Machova disku. Tento proces periodické kontrakce / expanze by byl nekonečný, nebýt tohoto vlivu viskozita plyn pro tlumení kolísání tlaku.