Temeljne raziskave. Učbenik za temeljne raziskave Izračun ročičnih stiskalnic. dodatek

Nadzvočni curek ima periodično strukturo, ki jo sestavljajo ponavljajoče se celice v obliki soda. Če se zasnova curka, ki je opredeljena kot razmerje med tlakom na izstopu iz nadzvočne šobe in tlakom v okolju, bistveno razlikuje od enote, potem v strukturi udarnega valovanja curka postanejo neposredni udarni valovi jasno vidni, ki se imenujejo Machovi diski. Machov disk ima pomembne dimenzije le v prvem sodu curka in včasih v drugem. Vendar njegova prisotnost močno vpliva na geometrijo curka navzdol. Neuspehi pri izdelavi metod za izračun curkov so praviloma v veliki meri povezani z nezmožnostjo iskanja položaja Machovega diska. Po drugi strani pa tok v bližini Machovega diska odlikujejo veliki gradienti tlaka in močna viskozno-neviscidna interakcija. Reakcije zgorevanja in disociacije se pojavljajo v curkih raketnih motorjev v predelih za Machovimi diski, kar vodi do znatnega povečanja temperature, tlaka in sevalnega toka. Kljub praktičnemu pomenu problema še vedno manjka popolna teorija o nastanku Machovega diska v nadzvočnem curku. Spodaj so predstavljene potrebne informacije o trojnih konfiguracijah udarnih valov, podan je opis modela "stacionarne Machove konfiguracije" in utemeljitev njegove uporabe pri problemu izračuna Machovega diska v nadzvočnem curku idealnega plina. .

trojna točka.

konfiguracija trojnega udarnega vala

stacionarna Machova konfiguracija

nepravilen odsev skoka

redni odsev skoka

Machova noga

Machov disk

1. Plinska dinamika nadzvočnih neizobaričnih curkov / V.S. Avduevsky, E.A. Ashratov, A.V. Ivanov, U.G. Pirumov. - M .: Mashinostroenie, 1989 .-- 320 str.

2. Belyaev N.M., Karteshkin V.A. Raziskava parametrov zvočnega premalo ekspandiranega curka hladnega plina. - Dnepropetrovsk: DGU, 1982 .-- 14 str.

3. Bulat P.V., Zasukhin O.N., Uskov V.N. Tvorba curka z gladkim zagonom Lavalove šobe // Plinska dinamika in izmenjava toplote. Težava 10. Plin teče v kanalih in curkih. - SPb .: Založba SPU, 1993. - S. 1-22.

4. Melnikov D.A. Odboj udarnih valov od osi simetrije // Mehanika in strojništvo. - 1962. - Št. Ed. Akademija znanosti ZSSR.

5. Interferenca stacionarnih plinskodinamičnih ruptur / V.N. Uskov in drugi - Novosibirsk: VO "Znanost", 1995. - 180 str.

6. Uskov V.N. Interferenca stacionarnih plinskodinamičnih diskontinuitet. Nadzvočni plinski curki. - Novosibirsk: Nauka, 1983 .-- S. 82-96.

7. Abbett M.J., Mach disk v premalo razširjenih izpušnih perjah // AIAA Journal. - 1971. - Letnik 9, marec. - R. 512-514.

8. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analiza turbulentnih premalo izrabljenih curkov. del. 1: Parabolizirani model Navier Stokes, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - letn. 23., 23. april. - R. 505-514.

9. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analiza turbulentnih premalo izrabljenih curkov. del. 2: Parabolizirani model Navier Stokes, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - letn. 23, 23, maj.

10. Dash S.M. Thorpe R.D. Šok - zajemanje modela eno- in dvofaznega nadzvočnega toka izpušnih plinov // AIAA J. - julij 1981. - letn. 19. - R. 842-851.

11. Dash S.M., Sinha N. Neinteraktivni postopek integracije navzkrižnega toka za tlačno - razdeljeno analizo dvodimenzionalnih, podzvočnih problemov mešanja // AIAA J. - 1985. - letn. 23, januar - R. 183-185.

12. Dash S.M., Sinha N., York B.J. Implicitna / eksplicitna analiza interaktivnih pojavov v nadzvočni kemiji - doseganje problemov mešanja in mejne plasti // AIAA dokument 8517, 17. julij 1985.

13. Dash S.M., Wolf D.E. Interaktivni pojav pri težavah z mešanjem nadzvočnega reaktivnega curka, del. 1. - AIAA J. - maj 1984. - P. 905-913.

14. Dash S.M., Wolf D.E., Pergament H.S. Model za zajemanje čoka za dvofazni, kemično dosegljivi tok v raketnih šobah in difuzorjih, - AIAA str. 85-0.

15. Jungowski W.M. O pretoku pri nenadnem povečanju kanala. Dinamika tekočine. - 1969. - letn. 4. - str. 231-241.

Nadzvočni curek (slika 1) v splošnem primeru izliva iz šobe letala, ki se premika z določeno hitrostjo, je niz udarnih valov, površin tangencialnih prekinitev hitrosti in območij gladkega toka. Prisotnost redčenja dna v območju 1, kompresijski valovi 3, 7, ki nastanejo zaradi interakcije curka z nadzvočnim sotočnim tokom 2, mešanje plasti 4, 9, 10, ki nastanejo pri tangencialnih prekinitev, vodijo do tvorbe kompleksnega šoka. valovna struktura (SWS) curka. Sestavljen je iz valov 4, 6 redčenja in udarnih valov. Vpadni udar 5 se vedno odbija od osi s tvorbo trojne konfiguracije udarnih valov ali, kot pravijo, trojne točke. Neposredni udar na trojni točki se imenuje Machov disk ali Machov disk, udarec 8 pa je odbit.

Treba je opozoriti, da ko se udarni udar približuje osi simetrije, je njegova ukrivljenost TOσ teži k neskončnosti, ker TO σ ~ y-1, zato so vedno ustvarjeni pogoji za nastanek vztrajnikovega diska v nekonstruiranem curku. To dejstvo ustreza tistemu, ki je znano iz del D. A. Melnikova. (1962) trditev o nemožnosti pravilnega odboja udarnega vala od osi simetrije, na kar nakazuje tudi pogoji dinamične združljivosti(UDS) na udarnih valovih... Na osi simetrije morata biti izpolnjena pogoja enakosti nič nagibnega kota vektorja hitrosti in ukrivljenosti toka za odbitim sunkom, vendar pri y= 0 to je nemogoče.

riž. 1. Nadzvočni tok okoli dna letala: 1 - območje dna; 2 - sočasni tok; 3 - repni udarec; 4 - ločnica toka; 5 - viseči skok; 6 - podzvočno območje mešalne plasti; 7 - kompresijski valovi in zapiralni udar; 8 - odbit skok; 9 - mešalno območje za Machovim diskom; 10 - mešalni sloj na meji curka

Modeli oblikovanja Machovih diskov - zgodovina študije

Podrobneje se osredotočimo na vprašanje položaja Machovega diska v curku. Machov disk je opazen le v prvem sodu in včasih v drugem. Vendar njegova prisotnost močno vpliva na geometrijo curka navzdol.

Neuspehi pri izdelavi metod za izračun curkov so praviloma v veliki meri povezani z nezmožnostjo iskanja položaja Machovega diska. Podrobna analiza tega vprašanja je opravljena v, kjer so obravnavane različne hipoteze, ki so v literaturi dostopne, o prehodu iz rednega odboja udarnega vala z osi na nepravilnega (Machovega). Najbolj znan med njimi je tako imenovani Abbetov postopek, ki je bil pogosto omenjen v Dashovih znamenitih delih, posvečenih konstrukciji metode za izračun bakle taktičnega raketnega motorja na trdo gorivo, pa tudi različne predpostavke o velikosti tlak za odbitim udarcem na trojni točki. Slednjega ne bomo upoštevali, saj danes je že znano, da niso splošno uporabni.

Abbetov postopek vzpostavlja nekaj analogije med Machovim diskom v curku in izstrelitvenim udarnim valom (PUW), ki se pojavi, ko se sproži Lavalova šoba. Sprva so domnevali, da je tlak v minimalnem delu toka za Machovim diskom enak atmosferskemu tlaku. Kasneje se je izkazalo, da je ta predpostavka približno izpolnjena le pri močno premalo ekspandiranih curkih, pri katerih se turbulentni odsek začne takoj za prvim sodom. Pri redko izračunanih curkih Abbetova hipoteza vodi do prevelikih napak.

Abbetovo hipotezo je Dash posodobil ob predpostavki, da je v kritičnem odseku za Machovim diskom izpolnjen pogoj »grlo«, tj. hitrost toka postane enaka lokalni hitrosti zvoka. Če je na padajočem udarcu določen položaj trojne točke, se določijo začetni pogoji za izračun toka, ki ga omejuje Machov disk in tangencialna diskontinuiteta. Glede na to, da je ta tok enodimenzionalen, lahko izračun izvedemo na enak način kot pri Lavalovi šobi. Če je kot rezultat izračuna v odseku minimalnega pretoka za Machovim diskom hitrost enaka lokalni hitrosti zvoka, potem se v postopku Abbet-Dash predpostavlja, da je položaj Machove plošče v curku enak pravilno izbrana.

Med drugimi modeli je dobro potrjen eksperimentalno opisani kriterij, po katerem nastane Machov disk, ko intenzivnost vpadnega skoka doseže vrednost J = J 0 ustreznih stacionarna Machova konfiguracija(QMS) . Takšne konfiguracije udarnih valov smo podrobno preučili v povezavi s problemom odboja udarnega vala od trdne stene.
Posredno utemeljitev kriterija J 0 je rešitev problema prvega reda o trojnih konfiguracijah udarnih valov (skokov).Če se izvede formalni izračun trojne konfiguracije udarnih valov na vsaki točki visečega udarca (vpad na simetrično os), potem pri intenzitetah J< J 0, ima izhodna tangencialna prekinitev τ pozitivno ukrivljenost. Na skakališču, kjer J = J 0 postane ukrivljenost τ negativna, kar ustreza uveljavljenim empiričnim predstavam o obliki tangencialne diskontinuitete.

Kratke informacije o teoriji konfiguracij trojnih skokov

Trojna konfiguracija (TC) udarnih valov (sukov) je struktura udarnih valov, sestavljena iz treh udarnih front σ, ki se sekajo na določeni črti, in tangencialne prekinitvene površine τ, ki izhaja iz te črte (slika 2), σ 1 se imenuje dohodni šok, σ 2 - izhodni, σ Z - glavni šok.

riž. 2. Trojna konfiguracija udarnih valov

Trojna konfiguracija se pojavljajo pri nepravilnem odboju udarca od trdne površine in od osi simetrije v osnosimetričnih tokovih, pri nekaterih problemih interakcije nasprotnih udarnih valov in tudi pri interakciji prehitevajočih udarnih valov. Prvič je bil koncept TC uveden v problem udarnega vala, ki teče na klinu. Ko se širi vzdolž klina, se intenzivnost vpadnega valovanja poveča, njegova površina pa se upogne in ostane pravokotna na površino klina. Od določenega trenutka se udarni val razcepi in nastane Machove noge.

Kasneje je bil preučen stacionarni primer odboja udarca od trdne stene. Pri nizki jakosti udarca udarca na steno se od stene odbije na pravilen način (slika 3). Začenši z določeno intenzivnostjo, odbit udarec ne more več obrniti toka na način, da bi bil vektor hitrosti za njim vzporeden s steno, saj mejni kot zasuka toka pri sunku, izračunan iz Machovega števila za prvim sunkom, je manjši od kota naklona vektorja hitrosti na površino stene za prvim sunkom. Potem pride do refleksije nepravilno z nastankom SMC. V nasprotju z nestacionarnim primerom je intenzivnost Machove noge enaka maksimumu J m (M).

Primerno je preučevati ternarne konfiguracije na ravnini polarnega šoka lnJ-β , dobil vzdevek zaradi svojega značilnega videza krivulje v obliki srca. Podane so podrobne analize srčastih krivulj, singularnih točk, regij obstoja TC. Glede na klasifikacijo obstajajo trojne konfiguracije TK-1, TK-2 in TK-3.

riž. 3. Redni (levo) in nepravilni (desni) odboj udarca od stene: σ Z - Machova noga

Trojne konfiguracije TK-1 nastanejo zaradi interakcije nasprotnih udarnih valov različnih smeri, na primer v nadzvočnih dovodih zraka notranjega stiskanja. ТК-1 ustreza točki presečišča levih vej polare (slika 4). Ko se intenzivnost vhodnega šoka 1 poveča, se presečna točka premika proti vrhu glavnega polara, dokler ga ne doseže; ta trenutek ustreza SMC.

TC-1 lahko obstaja samo z Machovimi številkami M> M T

Pri nižjih Machovih številih se polari ne sekajo. Z Machovim številom, enakim M T, za skokom je dosežen največji statični tlak pri danem adiabatnem eksponentu γ (za zrak γ = 1,4). Trojne konfiguracije TK-2 nastanejo, ko se udarni val nepravilno odbija od stene. Razlika od TK-1 je v tem, da je pri TK-2 smer odklona toka pri glavnem udarcu (Machovo steblo) obrnjena (slika 5). Ko se intenzivnost skoka povečuje J 1 glavni skok 4 je ukrivljen. Ko se udarec 1 odbije od stene, je Machova noga upognjena in se pravokotno približa steni.

riž. 4. Trojna konfiguracija TK-1

riž. 5. Trojna konfiguracija TK-2

Trojne konfiguracije TK-3 nastanejo pri interakciji prehitevajočih udarnih valov ene smeri. Njihova študija je velikega praktičnega pomena za načrtovanje nadzvočnih zunanjih dovodov kompresijskega zraka. Konfiguracije trojnega skoka in Machovi diski v curku

Naj se podrobneje osredotočimo na trojne konfiguracije TK-2, saj neposredno so povezani s problemom izračuna Machovega diska v nadzvočnem curku. Trojni konfiguraciji TK-1 in TK-2 sta ločeni s stacionarno Machovo konfiguracijo, ki ustreza primeru, ko sekundarni šok polar seka glavni polar na svojem vrhu. V SMC (slika 6) je glavni udarec (4) raven. Značilna intenzivnost J 0 se dobi iz rešitve kubične enačbe, ki ustreza presečišču polara na vrhu glavnega polara (slika 6).

z 0 = J 0 ,

riž. 6. Stacionarna Machova konfiguracija (SMC)

Za neko karakteristično Machovo število M ALI. V SMC polar, ki ustreza dohodnemu udarcu 1, prečka vrh glavnega polara v točki omejevalnega kota vrtenja 4 (slika 7).

To pomeni transcendentno enačbo za ednino M 0R:

Kvote A i imajo enak pomen kot v prejšnji enačbi.

Z Machovimi števili manj kot M ALI, polar seka z osjo y znotraj glavne polare in pogosto se intenzivnost vzame kot merilo za prehod na nepravilen odboj J R, kar ustreza tangenti polarne na ordinatno os (slika 8), zaradi česar je mogoče najti vrednost te intenzivnosti iz rešitve naslednje enačbe:

riž. 7. Posebna konfiguracija po MOR

V stacionarnem primeru to merilo ni dobilo eksperimentalne potrditve.

Testiranje hipoteze SMC za primer nastanka Machovega diska v curku

Da bi pravilno preverili skladnost postopka izračuna z eksperimentalnimi podatki, je treba v poskusu čim bolj zmanjšati vpliv viskoznih učinkov, ki izkrivljajo vzorec pretoka v bližini roba šobe. To je mogoče doseči v napravi, v kateri curek teče iz zvočne šobe s spodnjim ščitom. Znotraj takšne šobe je mejna plast majhna in na njenem robu ni izmetnega toka.

riž. 8. TC, ki ustreza J = JR, M< МOR

Podoben poskus so izvedli na univerzi v Dnepropetrovsku. Na sl. 9 in 10 prikazujeta odvisnosti odvzema L od izstopa šobe značilnih prerezov curka, kot tudi vrednost premera D ustreznega elementa prvega soda curka iz samopodobnega parametra, pridobljenega z izračunom po metodi značilnosti.

riž. 9. Primerjava odvzema glavnih odsekov prvega soda premalo razširjenega curka, dobljenih z izračunom, z eksperimentalnimi podatki:
L b je razdalja od izhoda šobe do točke presečišča odbitega udarca z mejo curka; L ВС - razdalja od izhoda šobe do odseka z največjim premerom visečega udarca; L M je razdalja od izhoda šobe do odseka z največjim premerom meje curka; L DM - razdalja od izhoda šobe do diska vztrajnika

riž. 10. Primerjava rezultatov izračuna premera glavnih elementov prvega soda curka s poskusom: D ВС - največji premer visečega udarca; D M - največji premer meje curka; D DM - premer muharskega diska

Trojna točka na visečem udarcu je bila izbrana na odseku, v katerem je bila intenzivnost visečega udarca enaka J 0... Opažamo ne le kvalitativno, ampak tudi zadovoljivo kvantitativno skladnost s poskusom.

Zaključek

Dokazano je, da model stacionarne Machove konfiguracije omogoča dobro napovedovanje položaja Machovih diskov v nadzvočnem curku. Pri izračunu Machovega diska na točki visečega udarca, na kateri je njegova intenzivnost J = J 0, je mogoče določiti premer Machovega diska in njegovo oddaljenost od izhoda šobe. Rezultati izračuna so se dobro ujemali s poskusom. Zgornji argumenti lahko služijo le kot posredni dokaz modela, njegova teoretična utemeljitev in rezultati popolne računalniške in eksperimentalne študije so izven obsega tega dela in jih bomo obravnavali ločeno.

Ocenjevalci:

Baranov I.V., doktor tehničnih znanosti, profesor, namestnik direktorja Inštituta za hladno in biotehnologijo, Nacionalna raziskovalna univerza Sankt Peterburg informacijske tehnologije, mehanika in optika «, Sankt Peterburg;

Pelenko VV, doktor tehničnih znanosti, profesor, namestnik direktorja za akademske zadeve Inštituta za hladno in biotehnologijo, Nacionalna raziskovalna univerza za informacijske tehnologije, mehaniko in optiko Sankt Peterburg, Sankt Peterburg.

Delo je bilo prejeto 20.07.2012.

Bibliografska referenca

Uskov V.N., Bulat P.V., Prodan N.V. ZGODOVINA PROUČEVANJA NEPRAVILNEGA ODBIVA SKOKA TESNILA S OSI SIMMETRIJE NADZVOČNEGA JETA Z OBSTAJANJEM DISKA MAX // Fundamentalne raziskave. - 2012. - Št. 9-2. - S. 414-420;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (datum dostopa: 29. 7. 2019). Predstavljamo vam revije, ki jih izdaja "Academy of Natural Sciences"

rezultate iskanja

Najdenih rezultatov: 47824 (1,49 sek)

Prost dostop

Omejen dostop

Podaljšanje licence je v fazi razjasnitve

Rekreacijska in strokovno-uporabna učinkovitost množičnega fizikalnega dela v domu poklicne šole (na primer stavbnem)

M .: PROMEDIA

Zato je obvezen nabor simulatorjev za zidarja na primer vključeval "Zdravstveni disk" za vodovodarja-plinovarilca

Predogled: Rekreacijska in strokovno-uporabna učinkovitost množičnega fizikalnega dela v domu poklicne šole (na primeru stavbnega) .pdf (0,3 Mb)

nosilci magnetnih diskov.<...>Uporabniki in celo programerji pogosto rečejo "Drive A:", "Drive B:" itd.<...>z diska, na primer na zaslon, na drug disk ali na tiskalnik.<...>Učitelj je s tem ciljem pripravil: th diske za vsako delovno mesto (na vsakem disku Mikron z besedilom<...>Seznam imen datotek, shranjenih na disku, se imenuje diskovni imenik.

Predogled: Informatika 3. razred.pdf (0,6 Mb)

št. 5 [Termofizika in aeromehanika, 2015]

Tok za odbitim udarcem je nadzvočen, za Machovim diskom pa podzvočni.<...> <...>na Machov disk pri rA = 0,35 in rA = 0,26.<...>cone podzvočnega toka za Machovim diskom.<...>na Machov disk pri rA = 0,35 in rA = 0,26.

Predogled: Termofizika in aeromehanika št. 5 2015.pdf (0,6 Mb)

Predstavljeni so rezultati numerične simulacije puščanja premalo ekspandiranega impulznega plinsko razpršenega curka z visoko koncentracijo delcev na togo, prečno neomejeno oviro. Proučujemo značilnosti te interakcije, zlasti "anomalno" tvorbo udarne valovne strukture dvofaznega toka pri podzvočni hitrosti v nosilnem plinu in razvoj samonihanja.

Nekatere razlike, na primer izračunana velikost Machovega diska, so večje od tistega, kar opazimo v poskusu (sl.<...>V tem primeru je disk Mach 1 za primer začetne množinske koncentracije delcev (slika 4) sestavljen iz dveh delov<...>To je posledica vrtinčnega gibanja zmesi 2, ki meji na Machov disk v bližini osi simetrije.<...>V drugi različici za Machovim diskom x ′ ′ = 6.<...>Nato dvofazni medij teče na oviro s tvorbo diska Mach 4.

Obravnavana je metoda za popravek podatkov PIV za rekonstrukcijo hitrosti plina iz hitrosti delcev v premalo ekspandiranih nadzvočnih curkih. Metoda temelji na oceni zaostanka hitrosti sledilcev iz njihovega parametra hitrostne relaksacije kot popravka podatkov PIV v Newtonovem približku medfazne interakcije. Dokazano je, da je parameter hitrostne relaksacije sledilnikov v tokovih s hitrostnimi skoki mogoče določiti iz začetnih podatkov PIV. Korekcija z ugotovljenim parametrom fazne relaksacije hitrosti je pokazala dobro natančnost.

<...> <...> <...> <...>

Rešen je problem iniciacije in stabilizacije detonacijskega zgorevanja zmesi vodik-zrak, ki vstopa v ososimetrični kanal z osrednjim telesom končne dolžine v toku z Machovim številom M0 = 5 ÷ 9. stabilizacija detonacijskega zgorevanja stehiometričnega vodika. zračna mešanica pri prostih Machovih številih M0> 7. Primerjava različnih konfiguracij kanalov se izvede glede na vrednost potiska, ki nastane kot posledica detonacijskega zgorevanja stehiometrične mešanice vodika in zraka

osrednjega telesa, ko vanj vstopi hitri nadzvočni tok, nastane disk v bližini osi simetrije<...>mešanica vodika in zraka, pridobljena za šobo z notranjim cilindrom, katere prisotnost preprečuje nastanek diska<...>Tako se v osno simetrični konvergentni divergentni šobi brez osrednjega telesa oblikuje disk v toku<...>tok vnetljive zmesi začne delovati z osrednjim telesom kot za točko nastanka diska<...>Mach in pred njim (slika 4).

V prispevku so predstavljeni rezultati preučevanja puščanja nadzvočnega premalo ekspandiranega zračnega curka na porozno kovinsko pregrado končne debeline, katere sprednja ravnina je pravokotna na os curka, stranska površina pa neprepustna za tok plina. Za določitev vpliva poroznosti na plinskodinamične značilnosti interakcije curka z oviro smo upoštevali tudi primer neporozne ovire enakega premera.

Machovo število v izstopnem odseku je Ma = 1,72, stopnja nenačrtovanega iztoka curka je n = 2,1.<...>V kovino je bila vstavljena porozna pregrada v obliki diska s premerom dp = 100 mm in debelino ∆lp = 20 mm.<...>Nadzvočni premalo razširjen curek, ki deluje s porozno oviro: a je najmanjša razdalja med diskom<...>Amplituda vibracij Machovega diska vzdolž osi curka je 0,15da.<...>T. 56, N-◦ 3 ustreza rotaciji toka skozi kot, enak 90◦, medtem ko je bil Machov disk na relativni

št. 1 [Termofizika in aeromehanika, 2018]

Ustanovitelji revije: Sibirska podružnica Inštituta za termofiziko Ruske akademije znanosti. S.S. Inštitut za teoretično in uporabno mehaniko Kutateladze SB RAS. S.A. Khristianovich SB RAS Glavne znanstvene teme revije so: - dinamika tekočin - prenos toplote in mase - turbulenca - sredstva in metode zračnih in termofizikalnih eksperimentov - fizika nizkotemperaturne plazme - fizikalni in tehnični problemi energetike

Vendar pa se s povečanjem hitrosti letenja nad M = 4 dimenzije Machovega diska znatno zmanjšajo in čelna<...>Pri zmernih nadzvočnih Machovih številih prostega toka ima Machov disk določeno končno prečno<...>Velikost Machovega diska se znatno zmanjša s povečanjem Machovega števila prostega toka.<...>Mach, nato pa se oblikujejo kasnejši sistemi lijakastih udarnih valov z Machovimi diski.<...>mora ustrezati prisotnosti Machovih diskov (s podzvočnim pretokom takoj za njimi).

Predogled: Termofizika in aeromehanika #1 2018.pdf (0,5 Mb)

Izvedena je numerična simulacija toka, ki nastane pri prečnem vbrizgavanju curka v nadzvočni tok skozi režasto šobo pri različnih tlakih v vbrizganem curku in v glavnem toku. Za izračune na mrežah z različno ločljivostjo se uporabljajo Spalart – Almarasov turbulenčni model, k – ε model, k – ω model in model SST. Na podlagi primerjave izračunanih in eksperimentalnih podatkov o porazdelitvi tlaka na steni, dolžini območja recirkulacije in globini prodiranja curka v nadzvočni tok sklepamo o točnosti rezultatov izračunov z uporabo različnih turbulenčnih modelov in uporabnosti teh modelov za reševanje podobnih problemov.

Machov in udarni val zaradi ponovnega stiskanja toka.<...> <...>vbrizgavanje in globina prodiranja curka v glavni tok H, ki je določena s položajem zgornjega roba diska<...>Mach.<...>5 mah.

Izvedena je bila računska in teoretična študija značilnosti pretoka nadzvočnih tokov z visoko entalpijo v ozkih valjastih kanalih. Matematični model temelji na reševanju celotnega nestacionarnega sistema Navier - Stokesovih enačb v osno simetrični nastavitvi. Izračuni se izvajajo za režime laminarnega in turbulentnega toka z uporabo različnih turbulenčnih modelov. Analiziran je vpliv geometrijskih parametrov kanala na pretočne karakteristike. Upoštevane so značilnosti porazdelitve Machovega števila vzdolž polmera toka na različnih odsekih kanala. Dokazano je, da glede na pogoje poteka upočasnitev različnih intenzivnosti do nastanka podzvočnega pretočnega območja znatne dolžine v kanalu.

ima več maksimumov, kar po našem mnenju ustreza nastanku dodatnih skokov za diskom<...>Mach pri upočasnitvi nadzvočnega toka).<...>nadzvočni tokovi v ozkih valjastih kanalih 15, kot so omenjeni dodatni skoki za disk<...>Macha je mogoče jasneje prepoznati.<...>nadzvočni tokovi v ozkih valjastih kanalih 17 v modelu k - ε, se prvi disk premakne

Prispevek simulira nadzvočni tok zraka v ravnem kanalu s prečnim vbrizgavanjem turbulentnega vodikovega curka skozi režo na spodnji steni. Predlaga se algoritem za reševanje Favre-povprečnih Navier – Stokesovih enačb za popoln večkomponentni pretok plina na podlagi sheme WENO. Glavna pozornost je namenjena interakciji strukture udarnih valov z mejnimi plastmi na spodnji in zgornji steni kanala v pogojih notranjega turbulentnega toka, in sicer je bila izvedena podrobna študija pretočnih struktur, ločevanje in mešanje. raziskano glede na širino curka reže. Ugotovljeno je bilo, da poleg dobro znanih struktur udarnih valov, ki nastanejo med interakcijo vpadnega toka s prečnim curkom in med interakcijo premčnega udarca z mejnimi plastmi v bližini sten, obstaja dodaten sistem udarcev. nastanejo valovi in tok se loči na spodnji steni na neki razdalji od curka navzdol. Izvedena je primerjava s eksperimentalnimi podatki.

Na grafih izobar 4 je dobro viden Machov disk.<...>velikost reže vodi do širjenja sodčaste strukture v curku in posledično do povečanja diska<...>Mach (sl. 4a in 4b).<...>Vendar pa se v primeru največje velikosti reže (h3) (slika 4c) Machov disk zmanjša, saj se ločitveno območje<...>Machovega, kar dokazuje porazdelitev lokalnega Machovega števila (2 2M, u w c = + tukaj c lokalna hitrost

<...> <...> <...>

Številčno je simuliran tridimenzionalni nadzvočni turbulentni tok s simetričnim pravokotnim vbrizgavanjem krožnih curkov iz sten kanala. Z algoritmom, ki temelji na shemi ENO, so rešene izvirne Favre-povprečne Navier – Stokesove enačbe, ki so zaprte z uporabo (k – ω) modela turbulence. Za vrednosti parametra izven projektiranja 3 6 n 6 50 se preučuje mehanizem nastanka vrtinčnih struktur med interakcijo curka z vpadnim tokom. Eksperimentalno je bilo ugotovljeno, da se pri n> 10 kot posledica mešanja curka in prihajajočega hitrega toka pojavi par vrtincev in v bližini stene za curkom pride do dodatne ločitve. Pokazalo se je, da se rezultati izračuna porazdelitve tlaka na steni pred curkom v simetrični ravnini zadovoljivo ujemajo z eksperimentalnimi podatki.

teče za curkom zaradi tvorbe območja nizkega tlaka; tvorba cevi in diska<...>Mach v toku.<...>nastanejo v območju mešanja, zaradi interakcije curka, ki poteka skozi disk, nastane par vrtincev 9<...>Mach D, hitri prosti tek.<...>način: - v curku u = 0, v = 0, T = 0,6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 je Machovo število

Predstavljeni so rezultati spektroskopije začetnega odseka nadzvočnega plazemskega curka, ki nastane z impulznim izpustom v kapilari z ablatno steno iz polimera, ki vsebuje ogljik. Razkrivajo se značilnosti prostorske porazdelitve elektronske gostote in intenzivnosti spektralnih komponent, ki jih povzroča predvsem visoka vrednost elektronske temperature v "vroči" osrednji coni, ki presega "normalno" temperaturo, kot tudi znatno neizobarnost začetnega odseka nadzvočnega curka. Emisione lastnosti jedra visokotemperaturnega curka (intenzivnost in kontura Balmerjevih linij Hα in Hβ, relativne intenzivnosti ionskih linij C II), zabeležene z visoko časovno (1-50 μs) in prostorsko (30-50 μm) ločljivostjo omogočila ugotavljanje glavnih pravilnosti porazdelitve tlaka in temperature v bližini centralnega šoka. Zaradi prisotnosti molekularnih komponent v toku, ki izkazujejo svoje sevalne lastnosti na obodu curka, je bilo mogoče dobiti predstavo o parametrih plazme v območju nastanka "visečih" udarnih valov.

na podlagi rezultatov vizualizacije optičnega toka in z analizo udarnovalnih struktur: Machovo število<...>Tako določene temperature so Te ~ 2 eV v bližini Machovega diska (z = 2,5<...>Tlačni profil p (r), rekonstruiran po zgornjem postopku v bližini Machovega diska, je kvalitativno<...>Rekonstruirani profil tlaka v bližini Machovega diska se kvalitativno in kvantitativno ujema z rezultati

št. 3 [Termofizika in aeromehanika, 2018]

Pri zmernih nadzvočnih Machovih številih prostega toka ima Machov disk končno prečno dimenzijo<...>Dimenzije Machovega diska se znatno zmanjšajo s povečanjem Machovega števila prostega toka in dobljenega<...>mora ustrezati prisotnosti Machovih diskov s podzvočnim pretokom neposredno za njimi.<...>Machov psevdošok.<...>za drugim Machovim diskom (x = 3,93 m, x = 10,15), krivulja 5 ⎯ konec ločitvenega območja mejne plasti (x =

Predogled: Toplotna fizika in aeromehanika #3 2018.pdf (0,5 Mb)

Predstavljeni so rezultati eksperimentalnih študij in numerične simulacije lastnih nihanj v nadzvočnem radialnem curku, ki teče iz ravne radialne šobe v poplavljeni prostor. Dokazano je, da se v curku razvijejo upogibne vibracije, ki vodijo do njegovega uničenja. Ugotovljeno je bilo, da ima veliko vlogo pri tvorbi lastnih nihanj povratna informacija, ki jo izvajajo zvočni valovi v plinu, ki obdaja nadzvočni curek.

omejeno z valjastimi površinami s polmeri r1, r2 in radialnim kanalom, omejenim z dvema diskoma<...>Nagibni kot Machovih valov glede na os curka je α ≈ 40 °.<...>Na sl. 6 prikazuje porazdelitev Machovega števila na osi curka v različnih časih.<...>S pomočjo teh vrednosti najdemo konvektivno Machovo število curka Mc = 2M / (1+ c0 / cj) ≈ 2,3.<...>pri danem režimu odtoka na osi curka je redna interakcija udarnih valov brez tvorbe diska

Eksperimentalna študija vpliva akustičnega vrtinčnega samonihanja na proces uničenja premalo razširjenega nadzvočnega curka v poplavljenem prostoru [Elektronski vir] / Aleksandrov, Arefijev, Ilčenko // Toplotna fizika in aeromehanika .- 2016 .- št. 4 .- Str. 45-55 .- Način dostopa: https: // site / efd / 434738

Intenziviranje mešanja plinaste delovne tekočine, ki se dovaja skozi brizgalne šobe, z okoljem je pomemben znanstveni in tehnični problem, katerega rešitev bo povečala učinkovitost delovnega procesa v elektrarnah in elektrarnah. Nujna, a malo raziskana smer je generiranje akustično-vorteksnih samonihanja v brizgalnih šobah, ki lahko pospešijo razpad nadzvočnega curka in s tem izboljšajo zmogljivost mešanja. V članku so predstavljene značilnosti vzbujanja akustično-vorteksnih samonihanja v brizgalnih šobah; predstavljeni so glavni rezultati eksperimentalne študije modelne šobe curka, v kanalu katere so nameščene plošče, ki zagotavljajo vzbujanje akustično-vorteksnih samonihanja; najdemo zakonitosti razpada premalo razširjenega nadzvočnega curka v potopljenem prostoru za različne režime toka. Predstavljeni podatki kažejo na možnost učinkovite uporabe brizgalnih šob z generiranimi akustično-vrtinčnimi samonihanji pri sistemih za oskrbo s plinastim gorivom. Rezultati študije se lahko uporabijo pri načrtovanju elektrarn za napredne modele vesoljske tehnologije in tehnoloških naprav.

Odboj od osi curka udarnega vala vodi do tvorbe diska Mach 7.<...>Frekvenco delujoče sile določimo s formulo: St M, f c t = ⋅ ⋅ tukaj je M Machovo število toka v votlini<...>centrirani val redčenja, 4  meja curka, 5  kompresijski val, 6 viseči udarec, 7  disk<...>Mach, 8  odbit udarec, 9  zunanje mešalno območje.<...>V poskusih smo nadzorovali spremembo Machovega števila v votlini s spreminjanjem premera d MF šobe.

št. 3 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2004]

udarni valovi 3, 4, 5; 7 - ventilator redčitvenih valov; b: 1 - šoba; 2 - skok v stiskanju; 3 - Machov disk<...>Mach blizu osi (r / Ra = 0 ÷ 0,15).<...>Prosti tok Machovo število M = 5.<...>Mach.<...>čas lahko povzroči izgubo podatkov, posnetih na disku.

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 3 2004.pdf (0,3 Mb)

št. 5 [Fizika izgorevanja in eksplozije, 2015]

Revija objavlja članke z rezultati izvirnih eksperimentalnih in teoretičnih študij v rubrikah: zgorevanje v plinih in kondenziranih medijih, detonacija kondenziranih eksplozivov, plini in heterogeni sistemi, proizvodnja novih materialov po metodi samorazširljive visokotemperaturne sinteze. , udarni in detonacijski valovi, hitri udarci, dinamično obremenitev materialov in konstrukcij, varilna eksplozija in detonacijsko brizganje

Mach 3 in hitrost toka neposredno za Machovim diskom postane podzvočna.<...>Hitrost toka pred Machovim diskom doseže V = 545 m / s po PIV sl. 5.<...>Nadalje za Machovim diskom hitrost nenadoma pade na V = 190 m / s in U = 95 m / s (PIV in izračun oz.<...>Tudi pri neposrednem skoku (Machov disk) je zaradi povprečenja po velikem številu trenutnih realizacij mogoče videti<...>Na sl. 6 tudi kaže, da za Machovim diskom po močnem upočasnitvi toka zaostanek hitrosti delcev

Predogled: Fizika izgorevanja in eksplozije št. 5 2015.pdf (0,1 Mb)

M .: Založba MSTU im. N.E. Bauman

Obravnavani so principi magnetno-inercialne termonuklearne fuzije in lasersko-plazemske metode za generiranje polj pri imploziji magnetizirane tarče. Rezultati dela odpirajo možnost ustvarjanja novih virov plazme visoke gostote za njihovo uporabo v eksperimentih znanosti o materialih in za obetavna področja energetike. Takšni plazemski sistemi se lahko uporabljajo za diagnostiko in testiranje različnih materialov. Raziskuje se Richtmyer-Meškova nestabilnost v impulzivnih sistemih z inercialno omejevanjem delcev.

polje, to je pri 0) B =, sestavljeno iz skupine bočnih visečih udarnih valov (SW) in osrednjega diska<...>Mach, ki prečka os simetrije.<...>Tukaj, za osrednjim Machovim diskom (v kasnejših časih), se vrtinec (toroidalni<...>V tem primeru je omejena v radialni koordinati z velikostjo 1 cm R ≤ V tem prostorskem območju je Machovo število<...>strukturo, najvišja temperatura v curku pa je na ravni 3max 18 10 K, T ≈ ⋅ Machovo število

št. 3 [Termofizika in aeromehanika, 2017]

Premer tega diska je odvisen od Machovega števila prostega toka in intenzivnosti vpadnega šoka.<...>V obravnavanem primeru se Machov disk praktično ne kaže kot pri padcu na os začetnega udarca<...>To je posledica velikega pretoka, ko se oblikuje začetni Machov disk majhne prečne velikosti.<...>Mach večje velikosti, nato nastanejo kasnejši Machovi diski (slika 4b).<...>Regija z deli in Machovimi diski se postopoma premika naprej in posledično pred

Predogled: Termofizika in aeromehanika št. 3 2017.pdf (0,5 Mb)

št. 5 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2015]

Revija objavlja izvirne članke in preglede po meri o mehaniki tekočine, plina, plazme, dinamiki večfaznih medijev, fiziki in mehaniki eksplozivnih procesov, električnem razelektritvi, udarnih valovih, stanju in gibanju snovi pri ultravisokih parametrih, toplotni fiziki, mehaniki deformabilna trdna snov, kompozitni materiali, metode diagnostike plinskodinamičnih fizikalnih in kemijskih procesov.

Mach v toku.<...>Območje prodiranja curka v glavni tok je omejeno z visečimi udarnimi valovi in Machovim diskom.<...>Mach.<...>5 mah.<...>Eksperimentalna študija dviga steklenega krožnega diska s površine vode, katere namen je bil

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 5 2015.pdf (0,2 Mb)

Učbenik Vzporedni izračuni pri reševanju problemov aerohidrodinamike po metodi velikih delcev. vadnica pri predmetu "Vzporedno programiranje"

M .: Založba MSTU im. N.E. Bauman

Probleme pretoka teles različnih geometrijskih oblik pri različnih hitrostih vpadnega toka (podzvočni in nadzvočni) obravnavamo v ravninskih in osno simetričnih primerih v celotnem območju prepustnosti: od neprepustnosti do prostega toka. Podani so opisi programov za izračun tridimenzionalnih nestacionarnih problemov ob upoštevanju gravitacijskega polja (problemi Rayleigh - Taylorjeve nestabilnosti) z uporabo diferencialne sheme metode velikih delcev na trikotnih, heksagonalnih in ortogonalnih računskih mrežah. Učbeniku je priložena zgoščenka z besedili 20 delovnih programov v algoritemskem jeziku FORTRAN, namenjenih reševanju problemov aerohidrodinamike z uporabo FFS KRUCHA-2.

Pretočni vzorci: a - tanko prepustno telo; b - disk z lupino vizirja 2.<...>in P (30, 2) = 0,63 za diskom blizu osi simetrije v času TK = 20,00.<...>in P (30, 2) = 0,78 za diskom blizu osi simetrije v času TK = 20,00.<...>in P (30, 2) = 0,80 za diskom blizu osi simetrije v času TK = 20,00.<...>in RO (30, 2) = 0,47 za diskom blizu osi simetrije v času TK = 20,00.

Predogled: Vzporedni izračuni aerohidrodinamičnega problema po metodi velikih delcev.pdf (0,1 Mb)

Poučevanje ravnotežja in obratov v učbeniku športne aerobike. dodatek

Založba Sibirske državne univerze za fizično kulturo

Učbenik vsebuje informacije o tehniki izvajanja ravnotežja in zavojev ter metodologijo poučevanja teh elementov ob upoštevanju fizičnih lastnosti in funkcionalnih sposobnosti, potrebnih za uspešno usposabljanje na stopnji začetnega usposabljanja v športnih vrstah gimnastike. Priročnik ponuja nove informacije, ki odražajo metodologijo poučevanja ravnotežja in obratov v športni aerobiki, na podlagi splošnih biomehanskih vzorcev njihovega izvajanja, ob upoštevanju zahtev tekmovalnih pravil tega priljubljenega športa med mladimi.

Ravnotežje z nagibom (navpični zamah). 2. Raziskovanje 180° vrtenja na "zdravstvenem disku". 3.<...>na "zdravstvenem disku", roke v straneh: 1–2 - potisnite z levo in zamahajte z rokami, zasukajte na disku za 360; 3-4 -<...>zdravje ", levo na tleh, roke na straneh: 1–2 - s potiskom v levo in zamahom rok zavrtite disk za 360,<...>, levo na tleh, roke na straneh: 1–2 - s potiskom v levo in zamahom rok zavrtite disk za 360, upognite levo<...>na tla, roke na straneh: 1–2 - s potiskom v levo in zamahom rok zavrtite disk za 360 z zaprtimi očmi;

Predogled: Poučevanje ravnotežja in obratov v športni aerobiki. 2013 izd..pdf (0,3 Mb)

št. 5 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2001]

V tem primeru je notranji premer curka, določen iz premera Machovega diska, skoraj 10-krat večji od<...>Mach, tok okoli elementa poteka brez odhoda Machovega diska.<...>Pod temi pogoji se velikost curka za Machovim diskom in območje ne spremeni<...>curke okoli stranskih lukenj lahko vzamemo kot površino curka na ravni Machovega diska.<...>Za praktično uporabo s premerom Machovega diska 10-kratnega izstopnega premera

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 5 2001.pdf (0,3 Mb)

št. 2 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2010]

Pa tudi komplet diskov in prevleko.<...>Zgornji profilirani kolut, komplet diskov, zgornji obroč rotorja in zgornji rob vodila<...>; N je število vrtljajev na minuto diskov klasifikatorja.<...>Mach, meja curka.<...>Izračunana porazdelitev Machovih števil na izhodu večnačinne šobe z različnimi Machovimi števili na izstopu

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 2 2010.pdf (0,2 Mb)

Učbenik Termogasdinamični izračun centrifugalnih kompresorjev. dodatek

Naveden je način izračuna in predstavljen algoritem za izračun poti pretoka centrifugalnega stacionarnega kompresorja. Podani so primeri izračunov rotorjev, difuzorjev, povratno vodene naprave, izstopne naprave. Obravnavajo se vprašanja optimizacije in izbire pretočne poti kompresorja.

v oddelku i; 111 awM w = - Machovo število v odseku 1 pri hitrosti 1w; 222 acM c = - Machovo število v odseku<...>Machovo število pri obodni hitrosti (običajno Machovo število) .612.0 28558.49695.030.1 83.25522 = ⋅⋅⋅ === nn<...>Kolo zaprtega tipa sestoji iz glavnega diska 1, pokrivnega diska 2 in rezil 3 (slika 7.1).<...>Lopatice je mogoče trdno rezkati skupaj z glavnim diskom, nanje pa je spajkati pokrovni disk.<...>Rezila so najprej privarjena na glavni disk, nato pa se pokrovni disk prispajka na rezila.

Predogled: Termogasdinamični izračun centrifugalnih kompresorjev. Vadnica.pdf (0,2 Mb)

teci! Skoči! Vrzi! Uradne smernice IAAF za poučevanje atletike: [učbenik-metod. priročnik]

M.: Človek

Uradni vodnik IAAF za atletski trening »Teči! Skoči! Vrzi!" razdeljen na tri glavne dele, od katerih vsak zajema eno skupino vrst, ki sestavlja naslov oddelka. Glavni razdelki se začnejo z zelo kratkim pregledom in ozadjem vsake skupine vrst. To vključuje najpomembnejše dele osnovne teorije – splošne cilje, osnovna biomehanska načela in pregled strukturnih faz – osnovne vaje, učne smernice in vzorčne igre, ki pomagajo pri uvajanju veščin, potrebnih za vadbo vrst v tej skupini. Razdelek Pogledi teka ponuja tudi pregled vaše srednje in dolge tekaške vadbe.

noga zamahne pred telesom in se zravna za stik (zamah naprej), medtem ko jog<...>Avtorske pravice OJSC "CDB" BIBCOM "& LLC" Agencija Book-Service "182 METO DISK METO DISK<...>zamahnite nazaj in ▲ aktivno - naprej.<...>OPOMBE: Ne zgrabite diska. ▲ Upognite noge, ko kotalite ▲ disk po tleh.<...>OPOMBE: Disk držite v višini ▲ glave. Občutite, kako se disk sprosti skozi kazalec ▲.

Predogled: Teci! Skoči! Vrzi! Uradni vodnik za trening IAAF za atletiko.pdf (0,3 MB)

Metodologija razvoja moči v procesu telesne vzgoje študentov po univerzitetni metodi. priporočila

To delo seznanja učence z metodami razvijanja močnih sposobnosti pri pouku športne vzgoje. Prispevek obravnava osnovna in dodatna sredstva, ki se lahko uporabljajo pri pouku športne vzgoje za razvoj močnih sposobnosti učencev. V tem delu so predlagane kontrolne vaje za ugotavljanje stopnje razvoja močnih sposobnosti.

Nagnite se naprej, da izvedete talni počep in zamahnite z rokami nazaj, zravnajte se z zamahom rok naprej in navzgor<...>Dihanje: zamahnite z nogami nazaj, vdihnite, izdihnite naprej. 7.<...>Dihanje: zamah z nogami navzgor, vdih, noge navzdol, izdih. osem.<...>Dihanje: v in. n. vdih, zamah izdih. 37.<...>eno nogo, istočasno zamahnite z bokom ene noge.

Predogled: Metodologija razvoja moči v procesu telesne vzgoje študentov na univerzi.pdf (0,5 Mb)

št. 3 [Termofizika in aeromehanika, 2019]

Ocene iz podatkov so pokazale, da je za vodno kapljico z d = 2,7 mm Machova števila udarnega vala Ms = 1,3, 1,5<...>Mach 5 pri NPR = 4 (slika 4a) in NPR = 6 (slika 4c).<...>Mach " v čistem plinu in v dvofaznem jedru curka je posreden znak obstoja" tretjine<...>Mach v nadzvočnem premalo razširjenem curku, ki je sestavljen samo iz plina.<...>Tukaj je M∞ Machovo število, Re1 je enotno Reynoldsovo število, T∞ je temperatura vpadnega dovoda, p∞ je tlak

Predogled: Termofizika in aeromehanika št. 3 2019.pdf (0,5 Mb)

atletika. Vprašanje-odgovori metodološka priporočila za študente Fakultete za športno vzgojo visokošolskih zavodov

FSBEI HPE "ShSPU"

Metodična priporočila so izdelana na podlagi izobraževalno-metodičnega kompleksa za disciplino "Atletika", razvitega na oddelku za športne discipline GOU VPO "ShSPU". Priporočila so namenjena študentom Fakultete za športno vzgojo pedagoških univerz, učiteljem in učiteljem športne vzgoje.

Držanje diska.<...>Vrti se brez diska in z diskom z različnimi hitrostmi. 2.<...>Zamahnite z nogo, stojite ob steni na tekaški nogi. 2.<...>Trenerji menijo, da je bolj učinkovito zamahati z zravnano nogo.<...>disk.

Predogled: Atletika. FAQ.pdf (0,5 Mb)

št. 6 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2009]

Pri delih se upoštevajo prekomerno razširjeni curki, z izračunom dobimo Machov disk in podzvočno cono.<...>V primeru premalo razširjenega curka smo dobili pretočno polje z vrtincem, ki je nastal za Machovim diskom.<...>Ker je bil tok v šobi nenačrtovan, so se znotraj nje oblikovali poševni udarci in Machov disk in<...>Pred Machovim diskom se plin pospeši do Machovega števila na osi M = 6,8; 4.4, ki ustreza vrednostim<...>O izračunu nadzvočnega prekomerno razširjenega curka idealnega plina ob prisotnosti Machovega diska v toku.

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 6 2009.pdf (0,2 Mb)

Atletika: učbenik osnove znanja (v vprašanjih in odgovorih). dodatek

Priročnik vsebuje kratke informacije o zgodovini razvoja vrst atletike, analizo tehnik in metod poučevanja atletskih vaj, organizaciji in osnovnih pravilih sojenja tekmovanj v športu, ki so predstavljeni v primerni obliki. za študij in obvladovanje. So podani tipične napake pri izvajanju atletskih vaj in priporočila za njihovo korekcijo.

bakren ali bronast disk.<...>Pri skoku v daljino se zamah izvaja z eno roko gor in dol, pri troskoku se zamah izvaja kot z dvema<...>, je disk okoli navpičnice.<...>Zamah z upognjeno nogo. Polmer kroga je 8-10 m. 2.<...>zamahnite peto naprej) 2.

Predogled: Osnove atletike (Vprašanja in odgovori) .pdf (0,6 MB)

Začetna motorična vadba v učbeniku športne aerobike. dodatek

Založba Sibirske državne univerze za fizično kulturo

Učbenik je napisan na podlagi zahtev zveznega državnega izobraževalnega standarda visokega strokovnega izobraževanja, smer 034300.62 "Fizična kultura" in delovnega programa discipline "Teorija in metode izbrane vrste telesne kulture in športa. " Priročnik utemeljuje strukturo vrst začetnega treninga v športni aerobiki, predstavlja komplekse posebnih vaj v kombinaciji z vadbenimi napravami za začetno telesno vadbo v športni aerobiki, določa glavne organizacijske oblike izobraževalnega in obšolskega dela.

desno nazaj znotraj 40 °; 2 zamah desno naprej navzgor; 3 - zamah desno nazaj; 4 zamahnite desno naprej navzgor<...>zdravje, 1_2 _ sunek (, m z levo in zamahnite z ROKAMI, vklopite disk na ZM ’°’ levo nazaj na SPOD; 3-4 nato S<...>“’ M z levo in z zamahom rok zavrtite disk na ZbO ° C0GNUV levo naprej; 3-4 je enako; 5-8 enako 1, vendar levo IN<...>RUSHVST ° R ° Hb1: 1 -2 potisnite z levo ° d in zamahom rok, obrnite disk za 36 "z zaprtimi očmi; 3-4 enako<...>* v približno th položaju na desni, na disku zdravja; 6 sunek - "z evavo in zamahom ROKE zavijte v desno za 360 7

Predogled: Začetni motorični trening v športni aerobiki.-2. izd., Revidirano. in dodaj. 2013 izd..pdf (1,2 Mb)

Posebne vaje za poučevanje vrst atletskega učbenika. dodatek

Sib. Feder. un-t

Vsebuje sistematično predstavitev metodološkega in praktičnega gradiva o atletiki, ki je potrebna študentom visokošolskih zavodov za obvladovanje poklica trenerja-učitelja, učitelja telesne kulture. Predstavljeni so kinegrami in diagrami tehnike v glavnih vrstah atletike - tek in hoja, skoki in meti - z metodološkimi priporočili za njihov razvoj ter primeri osnovnih uvodnih, imitacijskih in posebnih vadbenih vaj za vadbene sekcije.

Zamahnite z nogo, medtem ko stojite bočno ob gimnastični steni.<...>Zamahnite brez premikanja telesa naprej in navzgor; hkrati z zamahom se telo odmakne nazaj<...>Skoki na eni nogi nazaj: a) brez zamaha z levo nogo, b) z zamahom z levo nogo, c) z zamahom<...>Učencem so dodeljene simulacijske vaje za poučevanje tehnike metanja diska<...>Masa moškega diska je 2 kg, ženskega diska je 1 kg.

Predogled: Posebne vaje za poučevanje zvrsti atletike.pdf (0,4 Mb)

Učbenik za izračun ročične stiskalnice. dodatek

Ta priročnik opisuje postopek za izvajanje izračunov, povezanih z zasnovo pogona, delov in sklopov ročičnih stiskalnic. Predstavljene so sheme in izračunane odvisnosti, potrebne za to. Podano je celotno referenčno gradivo. Namenjena je študentom, ki študirajo discipline: "Oprema za kovanje in žigosanje", "Izračun in načrtovanje opreme za kovanje in žigosanje".

Podatki za določanje tornih parametrov in debelin diskov 60 5.2.3.<...>Izračunajte ocenjeno dolžino pasov po formuli:     2 0,25 2 1,57 max shk max shk D D L D D     <...>   2 2 0,25 1,57 0,125max shk max shk L D D D D     .<...>, cm hд Debelina pogonskega diska, cm h1 Število vložkov, kos mw 5.2.3.<...>Debelina pogonskega diska 1 (0,11 0,0002) mh B n   . (5.17) 5.3.4.

Predogled: Izračun ročične stiskalnice.pdf (0,7 Mb)

Ritmična gimnastika na univerzi

Center za založništvo in tiskanje državne univerze Voronež

Učni pripomoček je bil pripravljen na Oddelku za telesno vzgojo in šport Voroneške državne univerze.

I. p. - poudarek na kolenih: 1 - zamah z desno nogo nazaj; 2 - sedenje na petah; 3 - zamahnite levo nogo nazaj<...>I. p. - poudarek na kolenih: 1 - zamah z desno nogo nazaj; 2 - zamah z desno nogo v desno; 3 - račun 1; 4<...>.; 3 - zamahnite nogo naprej; 4 - in. P.; 5 - noga nazaj; 6 - in. P.; 7 - zamahnite navzgor; 8 - in. str 36.<...>I. p. - enako: 1 - zamah desno naprej; 2 - zamah z desne na levo roko; 3 - zamah desno naprej; 4 - in. P.<...>Hoja v diskoteki. Hoja počasi. 26.

Predogled: Ritmična gimnastika na univerzi.pdf (0,5 Mb)

št. 5 [Termofizika in aeromehanika, 2016]

Machovo število 10, višina 90 km.<...>Mach.<...>Mach močan curek, omejen s kontaktno površino.<...>S povečanjem hitrosti vrtenja diska na osi cilindra se osna komponenta najprej upočasni<...>Z nadaljnjim povečanjem vrtenja diska je to območje z zmanjšano vrednostjo aksialne komponente hitrosti

Predogled: Termofizika in aeromehanika št. 6 2014.pdf (1,1 Mb)

št. 6 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2017]

Učbenik za izračun in načrtovanje centrifugalnih kompresorskih strojev. dodatek

Založba OmSTU

V 2. izdaji učbenika so obravnavana vprašanja termogasdinamičnega izračuna, načrtovanja in analize trdnosti elementov pretočne poti centrifugalnih kompresorjev; opisana je termogasdinamična zasnova pretočne poti z uporabo metode izračuna prek brezdimenzijskih parametrov; podani so primeri termogasdinamičnih in trdnostnih izračunov.

Machovo število MW1 mora imeti vrednosti MW1  0,55 ... 0,65 (za aksialno radialno RK MW1  0,87).<...>Za določitev Machovega števila v delu "grlo" MW1G RK lahko uporabite razvito tehniko<...>Machovo število za hitrost na izhodu iz difuzorja je 444 TRkСMС . (1.119) Tlak plina, Pa:  .) 1 () 1 (<...>Za izračun Machovih števil v "grlenem" delu rešetke rezilnega difuzorja je enačba (1.130) nelinearna,<...>V tem primeru dobimo pogojna Machova števila za odsek RK I dovolj velika MU = 0,88, Machova števila pa z

Predogled: Izračun in načrtovanje centrifugalnih kompresorskih strojev A. D. Vanyashov, G. G. Kustikov, 2017. - 255 str. Pdf (0,9 Mb)

št. 3 [uporabna mehanika in tehnična fizika, 2011]

Pomembna plinskodinamična značilnost nadzvočnega curka je položaj Machovega diska - ravnega udarca<...>Položaj Machove plošče je bil določen s formulo lM = 0,67d * √ p0 / pк, kjer je lM razdalja do Machove plošče<...>Ti podatki so omogočili oceno pretočnih režimov v curkih in določitev položaja Machovega diska pri različnih<...>Za meritve v nadzvočnem območju curka (pred Machovim diskom) je bila izbrana točka na razdalji od reza.<...>šoba enaka 8 mm, v območju za Machovim diskom - točka na razdalji od izhoda šobe, ki je enaka 50 mm.

Predogled: Uporabna mehanika in tehnična fizika št. 3 2011.pdf (0,2 Mb)

št. 1 [Bilten Moskovske državne tehnične univerze po imenu N.E. Bauman. Serija "Strojništvo", 2010]

M .: Založba MSTU im. N.E. Bauman

Obravnavana so vprašanja na naslednjih področjih: mehanika nosilnih konstrukcij za različne namene; težave z energijo; težave sodobne tehnologije; temeljni problemi matematike, fizike, mehanike kontinuuma itd.

Pri Machovih številih M> 3 je potrebno preklopiti na tokokrog z neposrednim tokom.<...>Polja Machovega števila v osrednjem aksialnem prerezu med letom z ničelnim vpadnim kotom za Machova števila M = 6,8,10<...>Raziskali smo odvisnosti teh lastnosti od Machovega števila in vpadnega kota.<...>; μ je koeficient trenja med blokom in disk 45

št. 3 [Bilten Ruske akademije znanosti. Mehanika tekočine in plina, 2017]

Objavljajo se teoretične, računalniške in uporabne raziskave s področja aeromehanike, hidrodinamike, dinamike plazme, hidrodinamike tal in biomehanike neprekinjenih medijev. Posebna pozornost je namenjena novim področjem raziskovanja, kot so teorija večfaznih tokov in njihova uporaba, kemično reaktivni tokovi, tokovi tekočin in plinov v elektromagnetnih poljih, nove hidrodinamične metode za povečanje proizvodnje nafte, novi pristopi k opisovanju turbulentnih tokov itd. Revija je recenzirana in uvrščena na Seznam VAK.

pogled od spredaj, kot med vidno črto in osjo diska Θ = 0 °; b - s strani Θ = 90 °; c - disk je obrnjen pod kotom<...>Ravninske in osnosimetrične konfiguracije, poenostavljene z največjim kritičnim Machovim številom // Prikl. 1987<...>Optimizacija oblike simetričnih ravninskih teles za povečanje kritičnega Machovega števila // Uč. app.<...>Machovo število M1 skupne hitrosti enakomernega toka za ravnim udarnim valom, pritrjenim na naprej<...>rob zavetrne konzole ali za središčenim valom redčenja (simboli I); Mns - Machovo število

Predogled: Bilten Ruske akademije znanosti. Mehanika tekočin in plinov št. 3 2017.pdf (0,1 Mb)

Nacionalni izobraževalni metodološki center za testiranje abrazivnih materialov je na zahtevo uredništva revije KUZOV začel z novo serijo testiranj. Raziskava centra vključuje testiranje abrazivov v krogih zrnatosti P120, eni najpogostejših razredov, ki se uporabljajo v karoseriji, na dveh vrstah površin - kitu in kovini s kiti. Test vključuje abrazivna kolesa štirinajstih serij različnih proizvajalcev - skoraj vseh, ki so danes prisotni na ruskem trgu, od vodilnih do malo znanih blagovnih znamk. Vsi vzorci so testirani pod popolnoma enakimi pogoji, na enaki površini, pri enaki vlažnosti in temperaturi. Po rezultatih dveh testov so testirana abrazivna kolesa prejela točke po sistemu 1 točka za minimalni rezultat in naprej v naraščajočem vrstnem redu

Med testom je bila obraba diska neenakomerna.<...>Tudi disk NORTON A275 je deloval stabilno.<...>OJSC Central Design Bureau BIBCOM & LLC Agencija Knjižni servis BODY 201363 C L E S A R N Y c E x 1 prirast<...>RADEX Gold 9 4 12 Skilled Red 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 pripis max.<...>Skilled Red 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Gold 17 1 2

št. 4 [Termofizika in aeromehanika, 2014]

Namestil sem VirtualBox na svoj računalnik z Linuxom in res sem želel uporabiti enega od LXFDVD-jev za namestitev virtualni sistem Linux. Toda dobivam napako, ki navaja, da VirtualBox ne prepozna formata diska. Verjetno je razlog v tem, da je pogon hibrid ISO datoteko... Ali lahko ustvarim standardno sliko diska ISO za Namestitve Linuxa v Virtual Box? Če je tako, kako to storite?

Mislim, da je razlog v tem, da je disk hibridna datoteka ISO.<...>To vam bo omogočilo izbiro uporabljenega fizičnega diska.<...>Velik, varen daljinski upravljalnik, kot je Tails, če ni naložen v novejših sistemih<...>To ni zahteva za Windows 10, ki se zažene tudi v starejših sistemih BIOS / MBR, ampak<...>za pisanje oznak pa bo kakovost kopiranih datotek enaka v vseh programih

(Machovi prstani) [ ] - stacionarne ponavljajoče se valovne formacije v nadzvočnem curku plinov, ki izhajajo iz šob turboreaktivnih, ramjetnih in raketnih motorjev. Machovi diski postanejo vidni, ko gorivo zgori zunaj motorja. Pri turboreaktivnem motorju je to mogoče, ko je vklopljen naknadni gorilnik.

Mehanizem tvorbe

Machovi diski se tvorijo v nadzvočnem curku odhajajočih plinov, katerih tlak na izstopu iz šobe je nekoliko višji ali nižji od atmosferskega tlaka. Na izstopu iz šobe atmosferski tlak razširi / stisne premalo razširjen / preveč razširjen plinski curek, kar vodi do spremembe smeri gibanja zunanjih plasti plina iz aksialne v radialno. Sprememba smeri toka nadzvočnega plina se pojavi na poševnih udarnih valovih. Kjer smer toka plina spet postane vzporedna s središčnico toka, se nahaja prvi neposredni udarni val. Curek plinov, ki prehaja skozi neposredni kompresijski udar, se segreje in vžge neizgorelo gorivo, zaradi česar je viden prvi Machov disk. Žareče območje je lahko v obliki diska ali diamanta. Razdaljo od izhoda šobe do prvega Machovega diska je mogoče približno določiti z naslednjo formulo:

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\ displaystyle x = 0,67D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

kjer je D 0 premer izstopa šobe,

P 0 - pretočni tlak na izstopu iz šobe,

Pri prehodu skozi neposreden skok stiskanja v Machovem disku lahko tlak plina postane višji od atmosferskega. Nato se postopek razširitve ponovi s končnim oblikovanjem naslednjega Machovega diska. Ta periodični proces stiskanja / ekspanzije bi bil neskončen, če ne bi bilo vpliva viskoznosti plina na dušenje nihanj tlaka.

Izobraževanje v nadzvočno tok plini prihajajo iz šobe turboreaktivni motor , direktni tok in projektil motorji. Machovi diski postanejo vidni, ko gorivo zgori zunaj motorja. Pri turboreaktivnem motorju je to mogoče, ko je naknadnega zgorevanja.

Mehanizem tvorbe

Machovi diski se tvorijo v nadzvočnem curku odhajajočih plinov, katerih tlak na izstopu iz šobe je nekoliko višji ali nižji od atmosferskega tlaka. Na izstopu iz šobe atmosferski tlak razširi / stisne premalo razširjen / preveč razširjen plinski curek, kar vodi do spremembe smeri gibanja zunanjih plasti plina iz aksialne v radialno. Sprememba smeri toka nadzvočnega plina se pojavi na poševnem udarni valovi... Kjer smer toka plina spet postane vzporedna s središčnico toka, se nahaja prvi neposredni udarni val. Curek plinov, ki prehaja skozi neposredni kompresijski udar, se segreje in vžge neizgorelo gorivo, zaradi česar je viden prvi Machov disk. Žareče območje je lahko v obliki diska ali diamanta. Razdaljo od izhoda šobe do prvega Machovega diska je mogoče približno določiti z naslednjo formulo:

x = 0,67 D 0 P 0 P 1 (\ displaystyle x = 0,67D_ (0) (\ sqrt (\ frac (P_ (0)) (P_ (1))))),

kjer je D 0 premer izstopa šobe,

P 0 - pretočni tlak na izstopu iz šobe,

Pri prehodu skozi neposreden skok stiskanja v Machovem disku lahko tlak plina postane višji od atmosferskega. Nato se postopek razširitve ponovi s končnim oblikovanjem naslednjega Machovega diska. Ta periodični proces krčenja/širjenja bi bil neskončen, če ne bi vplivalo viskoznost plin za dušenje nihanj tlaka.